Метод наложения.

Этот метод универсальный, но его имеет смысл применять для расчёта только таких цепей, в которых не более двух – трёх источников ЭДС и не более трёх – четырёх ветвей, в противном случае расчёт становится громоздким.

Метод основан на принципе независимости действия источников ЭДС: каждый ЭДС независимо от других вырабатывает свой ток в каждой ветви цепи – частичный ток.

В результате в каждой ветви протекает ток, равный алгебраической сумме частичных токов.

 

1) Произвольно на схеме 0 задаём направление протекающих токов.

2) I1’, I2’, I3’ – частичные токи, вырабатываемые первым источником ЭДС.

Считаем, что в цепи действует только один источник ЭДС.

Рассчитываем схему 1 методом преобразования и определяем эти токи.

 

 

3) Считаем, что в цепи работает только второй источник.

Аналогично производим расчёт схемы 2 и определяем токи I1’’, I2’’, I3’’ – частичные токи, вырабатываемые источником ЭДС.

4) Производим наложение схем 1 и 2 на схему 0 и определяем I1, I2, I3.

Если после наложения какой-то из токов получится со знаком « - », значит он протекает в направлении противоположном схеме 0.

 

Метод эквивалентного генератора (метод активного двухполюсника)

Этот метод применяют для расчёта если нужно найти ток только в одной какой-то ветви сложной цепи. Метод основан на теореме об эквивалентном генераторе.

 

Найти ток в R3 или установить зависимость этого тока от величин R3. При такой постановке вопроса схема разбивается на две части, ??? R3 b всё остальное, называемое двухполюсником. Задача сводится к определению ЭДС эквивалентного генератора и его внутреннего сопротивления. Это можно сделать опытным путём, либо расчётным.

Опытным путём ЭДС Gэ определяется с помощью вольтметра, который ставится вместо R3. Расчётным – вычисляем UАБ при R3=∞

Внутреннее сопротивление R0э определяется: опытным путём – в режиме короткого замыкания для R3, расчётным путём – вычисление сопротивления между А и Б при всех ЭДС равных нулю.