ПРОСТЫХ ОБЪЕМНЫХ ФИГУР ПОЛЯ

 

Расчет проводимостей воздушного зазора методом суммирования простых объемных фигур поля, предложенный Ротерсом, на практике получил достаточно широкое распространение. Однако существенным недостатком этого метода является заранее пред­писанная конфигурация магнитного поля. В результате при определен­ных соотношениях размеров полюса и зазора получаются значительные погрешности. Вместе с тем для сугубо приближенных расчетов проводимостей, а также при исполь­зовании поправочных коэффициентов, полученных на основе экспериментов, этот метод представляет опре­деленный интерес. Суть метода сво­дится к тому, что сложное объемное магнитное поле в воздушном зазоре и вблизи его заменяется суммой эле­ментарных объемных полей, описы­ваемых простыми уравнениями.

Приведем расчетные формулы для определения проводимостей простей­ших фигур при расположении по­люс — плоскость и полюс — полюс.

1. Проводимость четверти ци­линдра (проводимость между ребром АВ торца полюса и плоскостью, рис. 2.5, а)

(2.13).

Проводимость для полюс — полюс (проводимость полуцилиндра, рис.2.5, б

(2.14)

2. Проводимость четверти полого цилиндра (проводимость меж­ду боковой гранью полюса и плоскостью, рис. 2.5, в)

или (2.15)

 

где удельные проводимости и определяются по кривым Ротерса соответственно из рис. 2.3 и рис. 2.4.

 

 

Рис. 2.5. К определению магнитной проводимости поля с реб­ра, угла и боковой поверхности полюса

 

Рис. 2.6. К расчету магнитной проводимости поля с ребра боковых граней

3.Проводимость половины сферического квадранта (проводи­мость между углом А полюса и плоскостью, рис. 2.5, г):

, (2.16)

где .

4.Проводимость половины квадранта сферической оболочки
(проводимость между боковым ребром А В полюса и плоскостью,

, где .

Для полюс — полюс (проводимость между боковыми ребрами АВ и

 

А'В', рис2.6, б):

(2.17)