Рассмотрим поток жидкости, проходящий по трубопроводу переменного сечения (рис. 10). В первом сечении гидродинамический напор пусть равен H1. По ходу движения потока часть напора H1 необратимо потеряется из-за проявления сил внутреннего трения жидкости и во втором сечении напор уменьшится до H2 на величину потерь напора DH.
Уравнение Бeрнyлли для жидкости в самом простейшем виде записывается так:
H1 = H2 + DH ,
то есть это уравнение для двух сечений потока в направлении его течения, выраженное через гидродинамические напоры и отражающее закон сохранения энергии (часть энергии переходит в потери) при движении жидкости.
Уравнение Бeрнyлли в традиционной записи получим, если в последнем равенстве раскроем значения гидродинамических напоров H1 и H2 (м) :
.
При использовании обозначений пьезометрического hp и скоростного hv напоров уравнение Бeрнулли можно записать и так:
z1 + hp1 + hv1 = z2 + hp2 + hv2 + DH .
Энергетический смысл уравнения Бeрнулли заключается в том, что оно отражает закон сохранения энергии: сумма потенциальной z+hp, кинетической v2/2g энергии и энергии потерь DH остаётся неизменной во всех точках потока.
Геометрический смысл уравнения Бeрнулли показан на рис. 10: сумма четырёх высот z, hp, hv, DH остаётся неизменной во всех точках потока.