В равномерной прямолинейной антенной решетке одинаковых излучателей распо-ложенных с равным шагом и возбуждающиеся токами с равными амплитудами, с линейно изменяющимся вдоль решетки с фазовым сдвигом:
,
где Φ - разность фаз между двумя любыми соседними излучателями.
Такая излучающая система является дискретным аналогом ИПЛИ. Коэффициент замедления фазовой скорости возбуждения определяется соотношением:
где
Попрежнему если имеем режим синфазного возбуждения. Если - режим возбужения с фазовой скоростью. Выражения для ненормированного множителя наравлености ЭАР имеет вид:
где
После переноса начала координат в фазовый центр совпадает с срединой решетки, выражения для нормированного множителя направленности будет:
где
Если при постоянной длине решетки увеличивать число излучателей до ∞, то → и данная формула переходит в формулу для множителя направленности ИПЛИ. Поэтому при больших N и малых ( ) обе функции ведут себя почти одинаково, это означает, что форма главного лепестка и поведение ближайшего к нему бокового лепестка равномерной решетки и непрерывного излучателя такой же длины приблизительно равны, и следовательно оценка ширины луча остается такой же как и в непрерывной антенной решетке. Разница в поведении множителей направленности непрерывной антенны и решетки обусловлено тем, что множитель направленности решетки является периодической функцией с , это означает, что в ДН антенной решетки помимо основного главного лепестка с максимумом при имеются еще побочные главные максимумы расположенные в точках:
где
Область видимости ее границ:
Полная протяженность области видимости определяется эквивалентной длиной решетки:
Положение области видимости вдоль оси можно регулировать подбирая фазовый сдвиг Φ определенный коэффициентом замедления. Направление главного максимума излучателя определяется соотношением:
.
Существуют три способа подавления главных побочных максимумов:
1. ограничение шага решетки;
2. применение направленных элементов;
3. не эквидистантное расположение излучателей.