Реферат Курсовая Конспект
Некоторые процессы в J-d диаграмме - раздел Философия, Теплогазоснабжения А) Изменение Тепловлажностного Состояния Воздуха При Ассимиляции Теплоты И Вл...
|
а) изменение тепловлажностного состояния воздуха при ассимиляции теплоты и влаги.
Рассмотрим стационарный (установившийся) процесс (рис.2):
Рисунок 2. Баланс расходов воздуха в помещении.
QS – общее количество поступающей и теряемой полной теплоты, не включая теплоту, вносимую и уносимую вентиляционным воздухом; WS – общее количество выделяющейся и конденсируемой влаги, не включая влагу, вносимую и уносимую вентиляционным воздухом. В помещении баланс по расходам: G1=G2=G.
Если QS > 0, в помещении теплоизбытки, если QS < 0, в помещении теплонедостатки. В общем виде:
QS = QЯВН + QСКР = QЯВН + W1×J1 + W2×J2,
где W1×J1 – скрытая теплота, W1 @ WS – влага от испарения, которое происходит за счет теплоты посторонних источников;
W2×J2 @ 0, W2 – влагопоступления при испарении за счет теплоты воздуха.
Уравнение балансов по полной теплоте и влаге:
G×J1+ QS = G×J2 (1)
G×d1+ WS = G×d2 (2)
Из (1) получаем расход воздуха для ассимиляции QS при изменении энтальпии воздуха от J1 до J2:
Из (2) получаем расход воздуха для ассимиляции WS (кг/ч) при изменении влагосодержания воздуха от d1 до d2:
Приравниваем правые части ; и вводим понятие углового коэффициента e:
(3)
e, кДж/кг – тепловлажностное отношение, показывающее величину приращения количества теплоты на 1 кг полученной или отданной воздухом влаги. С его помощью на J-d диаграмме строится луч процесса.
Построение луча процесса методом приращений: применяя зависимость (3) и принимая Δd = 1, получаем ΔJ= e×Δd = J2-J1 ® J2 = J1+ e. Найденная J2 позволяет определить вспомогательную точку 2 для построения луча процесса e (рис. 3).
1) Δd = 1, d2 = d1+1.
2) J2 = J1+ e.
3) Из (×)1 через (×)2 строим луч процесса
Рисунок 3. Построение луча процесса e методом приращений.
б) процессы нагрева и охлаждения воздуха:
(×)1– исходное состояние воздуха. Процессы идут по линии постоянного влагосодержания d1 = const (рис. 4). При нагреве процесс идет вверх, при охлаждении процесс идет вниз до (×)2 на φ=100%, а далее по линии φ=100%, т.к. дальнейшее охлаждение приведет к тому, что водяные пары будут конденсироваться и влагосодержание начнет изменяться. Охлаждение по линии φ=100% связано с отдачей не только явного, но и скрытого тепла конденсации.
Рисунок 4. Процессы нагрева и охлаждения
в) изоэнтальпийное (адиабатное) увлажнение воздуха:
Этот процесс происходит в камере орошения при непосредственном контакте воздуха и воды. Адиабатный он в том случае, когда температура воды, которой орошается воздух, примерно равна его температуре мокрого термометра. В процессе обработки (×)Н по линии JН= const перемещается до линии φ=90-95% (рис. 5). Такая обработка воздуха применяется для сокращения воздухообмена в ТП года.
Рисунок 5. Процесс обработки воздуха в камере орошения – адиабатное увлажнение.
Расход воздуха для удаления теплоизбытков без камеры орошения: ; расход воздуха с камерой орошения: . Т.к. (JП-JВ) < (JПФ-JВ), то G1 > G2.
г) смешение двух количеств воздуха [3]:
На практике применяется при использовании рециркуляции воздуха.
– при смешении не происходит водяных паров конденсации.
Дано: G1, J1, d1 и G2, J2, d2: расходы и параметры двух количеств воздуха.
GСМ = G1 + G2 (4) – материальный баланс по количеству воздуха.
QСМ = GСМ ×JСМ = (G1+G2) ×JСМ = G1 ×J1+ G2 ×J2 (5) – тепловой баланс,
WСМ = GСМ ×dСМ = (G1+G2) ×dСМ = G1 ×d1+ G2 ×d2 (6) – баланс по влаге. Проведем преобразование:
;
;
.
Точка смеси всегда лежит на отрезке, соединяющем точки 1 и 2 (рис.6а), т.е. процесс смешения на J-d диаграмме изображается прямой линией. При смешении точка смеси (×)СМ делит отрезок 1-2 на части, обратно пропорциональные смешиваемым количествам воздуха G1 и G2.
Рисунок 6. Смешение двух количеств воздуха
– при смешении происходит конденсация водяных паров.
Дано: G1, J1, d1 и G2, J2, d2: расходы и параметры двух количеств воздуха.
Точка смеси строится аналогично предыдущему случаю, для дальнейших построений и расчетов строится точка смеси ' при JСМ= const и φ=100% (рис.6б). Правомерность этого можно объяснить из сравнения двух величин:
1) – количество теплоты, теряемое при конденсации;
2) – теплота, которая возвращается в воздух с водяными парами (QСКР – скрытая теплота).
Это сравнение показывает значительное превышение второй величины над первой, а также фактический возврат теплоты в воздух и позволяет пренебречь потерями тепла при конденсации.
– Конец работы –
Эта тема принадлежит разделу:
РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ... НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ... АРХИТЕКУРНО СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ СИБСТРИН Кафедра...
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Некоторые процессы в J-d диаграмме
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов