В газовій кулі масою m радіусом R виділимо на відстані r1 від центра стовпчик газу висотою та масою . Сила притяжіння його останньою масою всередині сфери :
(6.2)
Центр тяжіння елемента знаходиться на відстані
від центра Сонця. Оскільки , то . Час вільного падіння елементу до центру (r = Rʘ):
.
Це – час зхлопування зірки (динамічний час). Однак гравітація врівноважена газовим тиском, тобто зірки знаходяться в стані гідростатичної рівноваги. Для ідеального газу
. (6.4)
Сила (6.2) врівноважена перепадом , тому умова гідростатичної рівноваги
З урахуванням (6.2) для будь-якої m:
. (6.5)
Оцінимо Р та Т в центрі. Нехай густина зірки (m, R) постійна й дорівнює
(6.6)
а на поверхні Р2 = 0 і в центрі Р1 = Рс.
Тоді в (6.5)
і .
Але як відстань до центру тяжіння . Тоді (6.5) з урахуванням (6.6), прийме вид:
.
Звідки
. (6.7)
З (6.4) оцінимо Тс для однорідної газової кулі з урахуванням (6.6):
. (6.8)
У НІІ кількість часток вдвічі більша, ніж у НІ, тому . Тоді для чистого водню (І.С. Шкловський):
.
Однак зірки складаються також з гелію та важких елементів в
їх надрах. При іонізації гелію . Ядра більш важких елементів містять нуклонів приблизно вдвічі більше, ніж електронів в атомі. При повній іонізації кожний атом створює число частинок , тому m повністю іонізованих О2, С, Fe,… дорівнює . Відносний ваговий вміст Н, Не та важких ядер в надрах зірок складає: Х = 0,73, Y = 0,25, Z = 0,02, тому середня молярна маса зірки
. (6.9)
По (6.7) маємо Рс =1010атм = 1016. По (6.8) Тс=56·106К для ρ=const. З урахуванням диференціації густини Тс~14·106К. Для приблизної оцінки Тс зірки використовують формулу
. (6.10)