Диэлектрики практически не содержат свободных зарядов, однако любое вещество состоит из электрически заряженных частиц, которые находятся в связанном состоянии. При помещении в электрическое поле они смещаются на небольшие расстояния, что в свою очередь приводит к возникновению своего собственного электрического поля вещества направленного против внешнего электрического поля. Таким образом, результирующее поле оказывается ослабленным. Величину, во сколько раз ослабляется электрическое поле в веществе по сравнению с полем в вакууме, называют диэлектрической проницаемостью материала. А процесс смещения связанных зарядов, приводящий к возникновению собственного поля вещества называют поляризацией.
Рис.5. Диэлектрик, помещенный в электрическое поле Ео. |
Рассмотрим диэлектрик, помещенный между обкладками конденсатора (рис.5.). Заряды на обкладках создают электрическое поле Ео . Под действием этого поля связанные заряды внутри диэлектрика смещаются и создают собственное поле Е1, направленное против внешнего . Результирующее электрическое поле в диэлектрике ЕД равно разности:
, (1.4)
Тогда отношение
, (1.5)
будет равно диэлектрической проницаемости среды e. Эта величина безразмерная и характеризует диэлектрические свойства материала.
Найдем емкость такого конденсатора с диэлектриком по формуле
, (1.6)
Подставим напряженность поля, используя соотношение U= d ЕД , и (1.5) , преобразуем
где Uо – напряжение конденсатора без диэлектрика, Со – емкость конденсатора без диэлектрика.
Или
(1.6)
Получаем таким образом, что емкость конденсатора с диэлектриком возрастает в e раз.
Количественно состояние поляризации характеризует вектор поляризации P, который равен суммарному электрическому дипольному моменту единицы объема вещества
, (1.7)
где pi – дипольные моменты частиц вещества, V – его объем.
В зависимости от природы смещающихся частиц и строения молекул материала поляризация подразделяется по механизму на
1. электронную(ε = 1,5-2,5)
2. ионную (ε = 5-15)
3. дипольную (ε = 2-5)
4. спонтанную (ε = 10²-).