В ступени турбины работа расширения рабочего тела преобразуется в кинетическую энергию потока, а последняя – в механическую работу. Рассмотрим это преобразование применительно к одной из ступеней осевой турбины
.
Рис. 24
На рис. 24 показаны проточные части и профили решёток турбинной ступени: а – ступень активного типа; б – ступень реактивного типа.
Поток рабочего тела, вышедший из сопловой решётки со скоростью с1, проходит осевой зазор δа, отделяющий неподвижные сопловые лопатки от рабочих, и поступает в каналы рабочей решётки (рис. 25).
Рис. 25
В сопловой решётке рабочее тело расширяется от давления р0 до р1. При этом потенциальное давление рабочего тела преобразуется в кинетическую энергию. Далее в рабочей решётке происходит дальнейшее понижение давления от р1 до р2. Одновременно поток рабочего тела в рабочей решётке меняет направление. При этом происходит передача кинетической энергии потока рабочим лопаткам ступени.
Рис. 26
Если бы течение рабочего тела в рабочей решётке происходило без потерь, то расширение от давления р0 до р1 привело бы к дальнейшему уменьшению энтальпии на (рис. 26), так что располагаемый теплоперепад для всей ступени, подсчитываемый от параметров торможения , , составил бы сумму располагаемых теплоперепадов сопловой и рабочей решёток, или, что почти то же самое, располагаемый теплоперепад ступени может быть взят по изоэнтропе между давлениями и р2.
В действительном процессе из-за потерь расширение в рабочем канале происходит при возрастающей энтропии, так что состояние рабочего тела при выходе из рабочей решётки может быть представлено точкой 2 в h, s – диаграмме на рис. 26.
Отношение теплового перепада H0p к теплоперепаду ступени от параметров торможения называется степенью реактивности:
. (59)
Если степень реактивности ступени равна нулю и в каналах рабочих лопаток не происходит дополнительного расширения рабочего тела, то такая ступень называется чисто активной. Также ступень называется активной, если ρ<0.25. Если степень реактивности значительно больше 0.25 (ρ = 0.4 – 0.6), то ступень называется реактивной.
Установленные на диске рабочего колеса лопатки образуют рабочую решётку и вращаются вместе с диском с угловой скоростью ω и соответственно с окружной скоростью u= 0.5 ωd, где d – диаметр ступени.
Выходящий из сопловой решётки со скоростью с1 поток направляется в рабочую решётку, по отношению к которой обладает относительной скоростью w1. Последняя определяется как разность векторов с1 и u (рис. 25) и составляет угол β1 с направлением окружной скорости u.
Направление относительной скорости w2рабочего тела при выходе из лопаточного канала определяется углом выхода из рабочей решётки β2 .
Абсолютная скорость выхода рабочего тела из каналов рабочих лопаток определяется как сумма векторов относительной скорости w2 и окружной скорости u2 и обозначается с2.
Поворот и ускорение струи рабочего тела в криволинейных каналах рабочей решётки происходят под влиянием следующих усилий:
· струя испытывает реактивное усилие стенок канала;
· рабочее тело, заполняющий канал, испытывает разность давлений р1 - р2 при входе в канал и выходе из него.
Равнодействующая этих усилий, с которыми лопатки действуют на струю рабочего тела, обозначается R’. С другой стороны струя рабочего тела развивает на лопатках усилие R , равное, но прямо противоположное усилию R’ (рис.24).
Обычно усилие R раскладывают на две составляющие:
· усилие в направлении окружной скорости Ru - окружное усилие ;
· усилие в направлении оси вращения диска ступени Rа – осевое усилие.
Окружное усилие может быть найдено на основании уравнения количества движения, записанного для оси u при массовом расходе рабочего тела, равном G, кг/с:
. (60)
Осевое усилие Rа может быть найдено из уравнения количества движения в направлении оси а, учитывая при этом разность давлений р1 - р2 , действующих на кольцевую площадь рабочих лопаток Ω=πd2l2:
. (61)
В выражениях (60) и (61) α1 и - углы направления скоростей с1 и с2 (рис. 25).
В практики расчётов турбин принято при построении треугольников скоростей потока рабочего тела совмещать вершины треугольников скоростей входа и выхода рабочего тела, как показано на рис. 27.
Рис. 27
Кроме того, углы β2 и α2 между направлениями относительной и абсолютной скоростей выхода рабочего тела w2 и с2 и направлением окружной скорости u обычно отсчитывают по часовой стрелки, так что между углами и , входящими в уравнения (60) и (61) и углами β2 и α2 , применяемыми в практике расчётов турбин, существует связь:
= π - β2 и = π - .
В этом случае формула (60) примет вид:
. (62)
Обычно в осевых турбинах принято равенство u1 = u2 = const. Тогда
. (63)
Осевая составляющая усилия рабочего тела на лопатки запишется следующим образом:
. (64)
Входящие в (63) и (64) суммы проекций относительных и абсолютных скоростей рабочего тела могут быть непосредственно взяты из треугольников скоростей. Применяя формулы косоугольных треугольников, получаем:
;
.
Окружная мощность ступени может быть найдена из уравнения:
. (65)
Для расхода рабочего тела в 1кг/с запишем
. (66)
Преобразуем уравнение (66):
. (67)
Абсолютную скорость с1 можно найти из уравнения (12): учитывая, что
. (68)
Потерю энергии в сопловой решётке можно определить из уравнения:
, [Дж/кг] (69)
где φ = с1/с1t.
Относительную скорость рабочего тела при входе в рабочую решётку w1 можно определить из треугольника скоростей (рис. 27).
Можно записать уравнение сохранения энергии при расширении рабочего тела от давления р1 до давления р2 в рабочей решётке при отсутствии теплообмена :
.
Используя соотношение (67), найдём:
,
или
. (70)
Из уравнения (70) находим относительную скорость на выходе из рабочей решётки:
. (71)
При расширении рабочего тела по изоэнтропе теоретическую относительную скорость можно определить из соотношения:
. (72)
Потерю энергии в рабочей решётке можно определить из выражения:
, (71)
где - коэффициент скорости рабочей решётки.
Потери энергии с выходной скоростью рабочего тела можно определить из выражения:
. (73)
Так как рабочее тело покидает ступень со скоростью c2 , то его кинетическая энергия не используется в данной ступени.
Тогда
. (74)
На рис. 28 детально изображён весь тепловой процесс в турбинной ступени в h, s-диаграмме (а) и показано определение удельного объёма рабочего тела v2t по основной изоэнтропе (б).
Рис. 28
Мощность ступени Nu , кВт, - мощность на лопатках турбинной ступени (окружную мощность) можно определить по формуле:
Nu = GHu, (75)
где G – расход рабочего тела в кг/с,
Hu – в кДж/кг.