рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Раздел Математика
/
Основные процессы водяного пара.

Реферат Курсовая Конспект

Выберите учебное заведение

Основные процессы водяного пара.

Основные процессы водяного пара. - раздел Математика, Параметры состояния рабочего тела. Уравнение состояния идеального газа Изохорный Процесс . Из Pv- Диаграммы Следует, Что Если Начальный Удельный Обб...

Изохорный процесс . из pv- диаграммы следует, что если начальный удельный оббьем влажного пара v1>vкр, то при постоянном объеме влажный пар можно перевести в сухой насыщенный и перегретый( прямая 1-2). Если v1<vкр, то подвод теплоты к влажному пару(пр.1’-2’) сопровождается не подсушкой его, а увлажнением(степень сухости вл. пара – уменьшается). В этом процессе удельная работа L=0, Поэтому в соответствии с 1 ТД, удельная теплота qv=Δu=u2-u1.Поскольку значения удельной вн эн. В справочных табл. не приводятся и их нельзя получить из hs – диагр. используют формулу q= Δu= (h2-p2v)-(h1-p1v) или u= h2-h1= v(p2-p1)

Изобарный процесс. В обл. влажного пара изобара совпадает с изотермой и в hs- диагр. изображается прямой, а в обл. перегретого пара – кривой с выпуклостью вниз. Изменение удельной вн энергии пара ΔUp= u2-u1=(h2-pv2)-(h1-pv1) или ΔUp= h2-h1=p(v2-v1). Удельная работа, выполняемая в процессе lp = p(v2-v1). Удельная теплота в процессе Qp = h2-h1

Изотермический процесс. Изотерма в обл. насыщенного пара совпадает с изобарой и удельная энтальпия пара значительно изменяется. В отличии от идеального газа у водяного пара в изотерм. процессе происходит изменения удельной вн. эн . Δu= u2-u1=(h2-p2v2)- (h1-p1v1) или Δu = h2-h1-(p2v2-p1v1). Удельную теплоту в этом процессе удобно рассчитывать по форм. q= T(s2-s1) . удельная работа, выполняемая в процессе, опредиляется на основании 1 ТД l = q-Δu

Адиабатный процесс. При ад. Процессе расширение пара его давление и температура понижаются и перегретый пар становится сухим насыщенным(1’), а затем влажным (2). В этом процессе dq=0 и удельная работа расширения совершается за счет изменения удельной вн. эн. пара.

l= Δu = u1-u2= (h1-p1v1)- (h2-p2v2)

Развернуть

Открыть в широком формате

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

Параметры состояния рабочего тела. Уравнение состояния идеального газа

При дозвуковых скоростях сопло сужающийся канал а при сверхзвуковых сужающийся канал... дифузор Для получения сверхзвуковых скоростей используются комбинированные... Лаваля В самом узком сечения всегда устанавливаются критическая скорость w и максимальный...

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Основные процессы водяного пара.

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Параметры состояния рабочего тела. Уравнение состояния идеального газа
Р,Т,v – термические парам. состояния. u,S,h – калорические. Р – абсолютное давление газа представляет собой средний результат силового воздействия молекул на стенки сосуда и равно отношени

Теплота и работа
Работа – это механический эффект взаимодействия рабочего тела с окружающей средой, который связан с изменением объема, когда на всю поверхность рабочего тела действует равномерно распределенное дав

Теплоемкость
Теплоемкость - это физ. Свойство материала равное отношению теплоты к изменению температуры в данном процессе. Теплоемкость – это количество теплоты, которое необходимо подвести к рабочему телу, чт

Первый закон ТД
1 ТД – для тепломеханических систем теплота подведенная к телу идет на совершение работы и на изменение внутренней энергии тела. Q=ΔU + L – записанный в таком виде общий принцип сохранения эне

Первый закон ТД для потока
В технике приходится иметь дело с потоками вещества, протекающими через агрегат. Теплота подведенная к телу пойдет на изменение энтальпии, потенциальной энергии и на совершение технической работы.

Второй закон ТД
2ТД (форм. Освальда) – теплота не может самопроизвольно передаваться от менее к более нагретым телам. 2ТД(форм. Карно) – невозможно создать периодически действующую тепло-механическую маши

Эквивалентный цикл Карно.
Любой произвольный цикл АВСД, в котором подвод и отвод теплоты происходит при переменных температурах , можно заменить эквивалентным циклом Карно 1234, где q1, q2 и изменение удельной энтропии s2 –

Изохорный процесс идеального газа.
Изохорный процесс (v =const). Если v =const, то после подстановки в уравнение состояния или получим T/p = const или

Политропный процесс идеального газа.
Политропным наз. каждый ТД процесс, который удовлетворяет соотношению , где n – показатель политропы, величина которого в процессе не изменяется .Политропные процессы характеризуются постоя

Реальные рабочие тела
При высоких давлениях и относительно низких температурах свойства реальных газов отличаются от свойств идеального газа. Для реального газа не пригодно уравнение состояния идеального газа, т.е. pv R

Диаграммы и таблицы воды и водяного пара.
Наиболее точное и полное представление о свойствах воды и водяного пара дают табл. По структуре они состоят из 3 –ох частей .(табл. 1-3)

Процесс получения перегретого пара .
Пограничная кривая пара отделяет область двухфазного состояния от области газообразного состояния В каждой точке этой кривой х = 1. Степенью сухости наз. отношение массы сухого насыще

Движение жидкости и газов в каналах.
Рассмотрим движение жидкости в каналах произвольной формы при следующих допущениях: 1. Адиабатно – q=0; S= const. 2. Трение отсутствует Qтр=Lтр =0. 3. по поперечному сече нию канала параметры одина

ТД анализ работы компрессора.
Рассмотрим поршневой компрессор, который состоит из цилиндра, Внутри которого перемещается поршень, совершающий возвратно- поступательное движение. Крайние положения поршня наз.

Холодильные парокомпрессорные машины.
В качестве хладагентов в этих установках используют легкокипящие жидкости, которые могут существовать в состоянии влажного насыщенного пара в заданном интервале температур . теплота парообразования

Влажный воздух
В технике часто используются смеси газов с парами, которые при определенных условиях легко конденсируются. Наиболее характерным примером парогазовых смесей является атмосферный воздух, в котором вс