Реферат Курсовая Конспект
Краткий курс математического анализа В лекционном изложении третий семестр Часть1 Кратные и криволинейные интегралы, теория поля - Лекция, раздел Математика, Галкин С.в. ...
|
Галкин С.В.
Краткий курс математического анализа
В лекционном изложении
Для студентов МГТУ им. Н. Э. Баумана
(третий семестр)
Москва 2005.
Часть1 Кратные и криволинейные интегралы, теория поля.
Лекция 1.
Двойной интеграл.
Задача об объеме цилиндрического тела.
К определенному интегралу мы пришли от задачи о площади криволинейной трапеции. К двойному интегралу мы приходим, решая задачу об объеме цилиндрического тела.
- Рассмотрим, например, прямой круговой цилиндр с высотой h и радиусом основания R его объем равен
- Объем цилиндра той же высоты, в основании которого лежит эллипс с полуосями равен .
- Объем цилиндра той же высоты, с площадью основания , равен .
Пусть надо вычислить объем цилиндрического тела, в основании которого лежит область с площадью , а высота изменяется от точки к точке так, что конец ее описывает некоторую поверхность(). Тогда логично разбить областьна области малого размера – организовать разбиение области на области – элементы разбиения. На каждом элементе отметим точку M(x,y) и построим над этим элементом прямой круговой цилиндр, высота которого постоянна для всех точек элемента и равна . Вычислим объем этого элементарного цилиндра. Просуммируем объемы всех элементарных цилиндров. Эта сумма и даст приближенно искомый объем цилиндрического тела тем точнее, чем меньше будут размеры элементов разбиения. Этот алгоритм используем для построения двойного интеграла
Двойной интеграл[1]
.
1. Организуем разбиение области D на элементы – области так, чтобы эти элементы не имели общих внутренних точек и(условие А) 2. Отметим на элементах разбиения «отмеченные точки» Mi и вычислим в них значения функции 3. Построим интегральную сумму , где - площадь 4. Переходя к пределу при условии (условие В), получим двойной интеграл как предел интегральных сумм: |
Теорема существования[2].
Пусть функция непрерывна в замкнутой односвязной области D[3]. Тогда двойной интеграл существует как предел интегральных сумм.
.
Замечание[4]. Предел этот не зависит от
- способа выбора разбиения, лишь бы выполнялось условие А
- выбора «отмеченных точек» на элементах разбиения,
- способа измельчения разбиения, лишь бы выполнялось условие В
Лекция 2. Приложения двойного интеграла.
Теорема.Пусть установлено взаимно однозначное соответствие областей Dxy и Duv с помощью непрерывных, имеющих непрерывные частные производные функций . Пусть функция f(x,y) непрерывна в области Dxy. Тогда
, где - якобиан (определитель Якоби).
Доказательство (нестрогое). Рассмотрим элементарную ячейку в координатах u, v: Q1, Q3, Q4, Q2 – прямоугольник со сторонами du, dv. Рассмотрим ее образ при отображении - ячейку P1, P3, P4, P2.
| Запишем координаты точек Q1 (u, v), Q2 (u+du, v), Q3 (u, v+dv), |
Приближенно будем считать ячейку P3, P4, P1, P2.параллелограммом, образованным сторонами . Вычислим площадь этой ячейки как площадь параллелограмма.
.
Подставляя в интеграл площадь параллелограмма в качестве площади ячейки dxdy, получим .
Следствие. Рассмотрим частный случай – полярную систему координат : . .
Пример. Вычислить площадь внутри кардиоиды .
.
Пример. Вычислить объем внутри прямого кругового цилиндра , ограниченный плоскостью в первом октанте.
.
Для каждой задачи можно выбрать ту систему координат, в которой вычисления проще. Декартова система координат удобна для прямоугольных областей. Если стороны прямоугольника параллельны координатным осям, то пределы интегрирования в повторном интеграле постоянны. Полярная система координат удобна для круга, кругового сектора или сегмента. Если центр круга находится в начале координат, то пределы интегрирования по углу и радиусу постоянны.
Приложения двойного интеграла.
С помощью двойного интеграла можно вычислить объем цилиндрического тела, площадь и массу плоской области. От этих задач мы и пришли к двойному интегралу.
Но возможны и менее очевидные приложения.
С помощью двойного интеграла можно вычислять площадь поверхности, определять статические моменты, моменты инерции и центр тяжести плоской области.
Лекция 3 Тройной интеграл.
Задача о массе пространственного тела.
Пусть есть некоторое пространственное материальное тело, занимающее область V, в каждой точке которой задана объемная плотность f(x, y, z). Надо вычислить массу пространственного тела.
Эта задача приводит к понятию тройного интеграла.
Введем разбиение области V на элементарные области, не имеющие общих внутренних точек (условие А) Dvk с малым объемом (обозначение области и ее объема обычно одно и то же, это принято уже более 200 лет и не вносит путаницы).
На каждом элементе разбиения – элементарной области отметим точку Mk(xk, yk, zk). Вычислим плотность в этой точке f(xk, yk, zk) = f(Mk) и предположим, что плотность постоянна в элементарной области. Тогда масса элементарной области Dvk приближенно равна = f(Mk) . Суммируя все такие массы элементарных областей (составляяинтегральную сумму), приближенно получим массу области V
Для того, чтобы точно вычислить массу области, остается перейти к пределу при условии (условие B).
.
Так задача о массе пространственной области приводит к тройному интегралу[7].
Введем некоторые ограничения на область интегрирования и подинтегральную функцию, достаточные для существования интеграла[8].
Потребуем, чтобы функция f(M) была непрерывна в области V и на ее границе.
Потребуем, чтобы область V была замкнутой, ограниченной, пространственно-односвязной областью с кусочно-гладкой границей.
Область назовем пространственно-односвязной, если ее можно непрерывной деформацией стянуть в точку.
Теорема существования.Пусть область V и функция f(M)=f(x, y, z) удовлетворяют сформулированным требованиям. Тогда тройной интеграл существует как предел интегральных сумм.
.
Замечание. Предел этот не зависит[9]:
1) от выбора разбиения области, лишь бы выполнялось условие А
2) от выбора отмеченных точек на элементах разбиения
3) от способа измельчения разбиения, лишь бы выполнялось условие B.
Лекция 4. Приложения тройного интеграла.
Замена переменных в тройном интеграле.
Теорема. Пусть с помощью непрерывных функций x = x(u, v, w), y = y(u, v, w), z =z(u, v, w) имеющих непрерывные частные производные установлено взаимно однозначное соответствие пространственно односвязных ограниченных, замкнутых областей Dxyz, Du,v,w с кусочно-гладкой границей. Тогда , где - якобиан (определитель Якоби).
Теорема приведена без доказательства.
Приложения тройного интеграла.
Геометрическое приложение – вычисление объема любого пространственного тела.
По свойству 3 тройного интеграла , где – объем области V.
С помощью двойного интеграла тоже можно вычислять объем, но только цилиндрического тела, а не произвольного.
Пример. Вычислить объем пространственного тела, ограниченного эллиптическим параболоидом и шаром ( единичного радиуса с центром в точке (0, 0, 1))
.
Механические приложения – вычисление массы пространственного тела, статических моментов, центра тяжести, моментов инерциипо формулам, которые выводятся аналогично соответствующим формулам для плоского тела с двойным интегралом (- плотность вещества тела в каждой точке).
, , . Формулы для моментов инерции запишите сами (например, )
Пример. Определить координаты центра тяжести полушара , По симметрии . ,
Лекция 5 Криволинейные интегралы 1 и 2 рода, их свойства..
Задача о массе кривой. Криволинейный интеграл 1 рода.
Задача о массе кривой. Пусть в каждой точке кусочно-гладкой материальной кривой L: (AB) задана ее плотность . Определить массу кривой.
Поступим так же, как мы поступали при определении массы плоской области (двойной интеграл) и пространственного тела (тройной интеграл).
1. Организуем разбиение области- дуги L на элементы – элементарные дуги так, чтобы эти элементы не имели общих внутренних точек и(условие А)
2. Отметим на элементах разбиения «отмеченные точки» Mi и вычислим в них значения функции
3. Построим интегральную сумму , где - длина дуги (обычно вводятся одни и те же обозначения для дуги и ее длины). Это – приблизительное значение массы кривой. Упрощение состоит в том, что мы предположили плотность дуги постоянной на каждом элементе и взяли конечное число элементов.
Переходя к пределу при условии (условие В), получим криволинейный интеграл первого рода как предел интегральных сумм:
.
Теорема существования[10].
Пусть функция непрерывна на кусочно-гладкой дуге L[11]. Тогда криволинейный интеграл первого рода существует как предел интегральных сумм.
Замечание. Предел этот не зависит от
- способа выбора разбиения, лишь бы выполнялось условие А
- выбора «отмеченных точек» на элементах разбиения,
- способа измельчения разбиения, лишь бы выполнялось условие В
Вычисление криволинейного интеграла первого рода.
Параметризуем дугу L: AB x = x(t), y = y(t), z =z (t). Пусть t0 соответствует точке A, а t1 соответствует точке B. Тогда криволинейный интеграл первого рода сводится к определенному интегралу (- известная из 1 семестра формула для вычисления дифференциала длины дуги):
Пример. Вычислить массу одного витка однородной (плотность равна k) винтовой линии: .
.
Криволинейный интеграл 2 рода.
Задача о работе силы.
Какую работу производит сила F(M) при перемещении точки M по дуге AB? Если бы дуга AB была отрезком прямой, а сила была бы постоянной по величине и направлению при перемещении точки M по дуге AB, то работу можно было бы вычислить по формуле , где - угол между векторами. В общем случае эту формулу можно использовать для построения интегральной суммы, предполагая силу постоянной на элементе дуги достаточно малой длины. Вместо длины малого элемента дуги можно взять длину стягивающей ее хорды , так как эти величины – эквивалентные бесконечно малые величины при условии (первый семестр). |
1. Организуем разбиение области- дуги AB на элементы – элементарные дуги так, чтобы эти элементы не имели общих внутренних точек и(условие А)
2. Отметим на элементах разбиения «отмеченные точки» Mi и вычислим в них значения функции
3. Построим интегральную сумму , где вектор, направленный по хорде, стягивающей -дугу .
4. Переходя к пределу при условии (условие В), получим криволинейный интеграл второго рода как предел интегральных сумм (и работу силы):
.Часто обозначают
Теорема существования.
Пусть вектор - функция непрерывна на кусочно-гладкой дуге L[12]. Тогда криволинейный интеграл второго рода существует как предел интегральных сумм.
.
Замечание. Предел этот не зависит от
- способа выбора разбиения, лишь бы выполнялось условие А
- выбора «отмеченных точек» на элементах разбиения,
- способа измельчения разбиения, лишь бы выполнялось условие В
Вычисление площади области по формуле Грина.
По свойству 3 двойного интеграла площадь области D можно вычислить по формуле
. Поэтому достаточно выбрать P, Q так, чтобы , чтобы с помощью криволинейного интеграла по формуле Грина можно было бы вычислять площадь области.
Например, можно выбрать Q=x, P=0. Тогда . Можно выбрать Q=0, P=y, тогда . Очень полезна бывает симметричная формула при .
Пример. Вычислить площадь эллипса с полуосями a, b
.
Поверхностный интеграл второго рода.
Поверхность называется ориентируемой, если в каждой ее точке существует вектор нормали к , - непрерывная вектор – функция на .
Поверхность называется односторонней, если при обходе поверхности по контуру g вектор нормали меняет свое направление на противоположное.
Поверхность называется двусторонней,если при обходе поверхности по контуру g вектор нормали не меняет свое направление.
Примером односторонней поверхности является петля Мебиуса, примерами двусторонних поверхностей – плоскость, сфера, гиперболоиды и т.д.
Задача о потоке жидкости через поверхность.
Поток жидкости через поверхность .– это количество жидкости, протекающее через поверхность в единицу времени.
Пусть на элементе поверхности площадке в некоторой ее точке M проведен вектор перемещения частицы жидкости через площадку в единицу времени. Предполагаем, что для всех точек перемещение одинаково по величине и направлению. Поток жидкости можно вычислить как объем наклонного (по направлению вектора перемещений) параллелепипеда, построенного на . Этот объем равен , где - единичный вектор нормали к поверхности. Тогда поток жидкости равен П = |
Здесь мы вычисляли дифференциал потока, а затем интегрировали по всей поверхности – это метод дифференциалов при построении интеграла.
Можно строить интеграл с помощью метода интегральных сумм, как мы действовали обычно.
- Введем разбиение области на элементы так, чтобы соседние элементы не содержали общих внутренних точек (условие А),
- на элементах разбиения отметим точку М. Предполагая перемещение частиц жидкости постоянным на элементе и равным (M), вычислим приближенно поток через элемент разбиения и просуммируем его по элементам, получая интегральную сумму .
- Измельчим разбиение при условии (условие В) и перейдем к пределу получая поверхностный интеграл второго рода
.
По виду это – поверхностный интеграл первого рода, он и имеет те же свойства, что поверхностный интеграл первого рода, но имеет еще и свойство ориентируемости. Интеграл по внешней стороне поверхности отличается знаком от интеграла по внутренней стороне поверхности, так как на различных сторонах поверхности нормали в той же точке нормали направлены по одной прямой в различные стороны.
Теорема существования формулируется так же, как для поверхностного интеграла первого рода с тем же замечанием о независимости интеграла от способа выбора разбиения (лишь бы выполнялись условия А), от выбора точек на элементах разбиения, от способа измельчения разбиения (лишь бы выполнялось условие В).
Лекция 8
Векторное поле.
Векторная линия -линия, в каждой точке которой вектор поля направлен по касательной к ней.
Уравнения векторной линии легко получить из условия коллинеарности векторов поля и касательной
.
Пример. Написать уравнения векторных линий векторного поля
- линии уровня – окружности (С>0).
Векторной трубкойназывается поверхность, образованная векторными линиями.
Инвариантное определение дивергенции.
Рассмотрим произвольную точку M в пространственной области V. Выберем ее окрестность VM – шар радиуса r с центром в точке M. Обозначим - ее границу – сферу радиуса r. По теореме о среднем для тройного интеграла
(по формуле Остроградского – Гаусса).
Стягиваем окрестность к точке M, получаем дивергенцию векторного поля в точке M.
. Это и есть инвариантное определение дивергенции.
Поэтому дивергенция векторного поля в точке M имеет смысл объемной плотности потока векторного поля через окрестность этой точки и характеризует мощность источника (если >0) или стока (если <0) векторного поля в точке M.
Если >0, то точка M – источник векторного поля, если <0, то точка M – сток векторного поля. Если в некоторой области дивергенция равна нулю, то в этой области нет ни источников, ни стоков, поток векторного поля через границу такой области равен нулю – «сколько поля втекает в область, столько и вытекает из нее».
Пример. Определить расположение источников и стоков векторного поля . Выяснить, является ли точка M(1,2,3) источником или стоком.
. Все точки, для которых 2xy+xz >0 – источники, все точки, для которых 2xy+xz <0 – стоки. На поверхности 2xy+xz = 0 нет ни источников, ни стоков. Точка M – источник, так как .
Свойства дивергенции.
1) Линейность.
.
2) , где - постоянное векторное поле.
3) , где - скалярное поле.
= = .
Соленоидальное поле и его свойства.
Векторное поле называется соленоидальным в области V, если в любой точке M этой области
Лекция 9 Формула Стокса.
Ротор векторного поля.
Назовем ротором векторного поля вектор
Инвариантное определение ротора.
Рассмотрим произвольную точку M в области V. Проведем через нее поверхность , границей которой служит контур . Пусть поверхность и контур удовлетворяют условиям теоремы Стокса. По теореме о среднем для поверхностного интеграла и формуле Стокса получим
.
Здесь, как и ранее - обозначение области и ее площади. Из этого соотношения, стягивая контур к точке M, получим
Это и есть инвариантное определение ротора.
Правая часть формулы – это поверхностная плотность циркуляции векторного поля (энергии в точке M вращения векторного поля или работы векторного поля при вращении вокруг некоторого направления, определяемого вектором ). Левая часть – это проекция ротора на это направление.
Если направление совпадает с направлением ротора и - единичный вектор, то левая часть равна модулю ротора. Поэтому модуль ротора векторного поля равен максимальному значению поверхностной плотности циркуляции векторного поля.
Левая часть достигает максимума при коллинеарности направления и ротора векторного поля. Поэтому направление ротора векторного поля – это то направление, вокруг которого поверхностная плотность циркуляции векторного поля – наибольшая.
Пример. Найти ротор линейной скорости вращения с постоянной угловой скоростью
Векторное поле линейной скорости .
,
Ранее была сформулирована теорема о полном дифференциале для пространственной кривой. В ее доказательстве не хватало только одного пункта – перехода от пункта 3) к пункту 2). Все остальное доказывается аналогично случаю плоской кривой.
Потенциальное поле и его свойства.
Векторное поле называется потенциальным, если существует такое скалярное поле (потенциал векторного поля ), что =.
Замечание. Если поле - потенциально, то = - полный дифференциал. Тогда - полный дифференциал. Поэтому свойства потенциального поля можно сформулировать и доказать как следствия теоремы о полном дифференциале.
Свойства потенциального поля.
1. Линейный интеграл потенциального поля не зависит от формы дуги L = , а зависит только от начальной и конечной точек дуги.
В самом деле, =.
2. Циркуляция потенциального поля равна нулю
Полагая дугу АВ замкнутой (A = B), получаем =
3. Потенциальное поле является безвихревым, т.е.
Оператор Гамильтона
Оператор Гамильтона .
Применим оператор Гамильтона к скалярному полю .
Оператор Гамильтона представляет собой вектор-оператор. Его можно скалярно или векторно умножить на векторное поле .
Это дифференциальные операции первого порядка над скалярным и векторным полями. От скалярного поля можно взять градиент, от векторного поля можно взять дивергенцию и ротор.
Дифференциальные операции второго порядка.
В результате дифференциальных операций первого порядка мы получаем скалярные и векторные поля .
К ним вновь можно применить дифференциальные операции первого порядка.
От скалярного поля можно взять градиент, получив векторное поле .
От векторных полей можно взять ротор и дивергенцию, получив скалярные поля , и векторные поля , .
Итак, дифференциальные операции второго порядка позволяют получить скалярные поля , и векторные поля , , .
Ранее было показано, что потенциальное поле – безвихревое, т.е. =0.
Покажем, что поле ротора – соленоидальное поле, т.е. =0.
Доказательство.
= .
Три остальных векторных поля связаны друг с другом. Это становится ясным, если рассматривать векторные операции с оператором Гамильтона «набла» аналогично обычным векторным операциям. Однако, эти аналогии не совсем верны, см. подробнее о свойствах оператора «набла» выпуск 7 учебника.
=, =
Известно соотношение . Перенося это правила на действия с оператором «набла», получим
.
Здесь - оператор Лапласа (скаляр – оператор).
.
- произведение скаляр-оператора Лапласа на вектор .
Часть 2. Числовые и функциональные ряды
Признаки сравнения рядов.
Признак Даламбера.
Радикальный признак Коши.
Конечная форма радикального признака Коши.
Пусть , тогда ряд сходится.
Пусть , тогда ряд расходится.
Доказательство. Пусть . Тогда , рядсходится по первому признаку сравнения с бесконечно убывающей геометрической прогрессией.
Пусть . Тогда , ряд расходится, так как необходимый признак сходимости ряда не выполнен.
Знакочередующиеся ряды.
Знакопеременный ряд называется знакочередующимся, если знаки членов ряда чередуются, т.е. ряд имеет вид . Предполагаем, что ряд начинается с положительного члена, .
К знакочередующимся рядам можно применить все теоремы, доказанные выше для знакопеременных рядов. Но есть специальный, очень удобный достаточный признак сходимости знакочередующихся рядов – признак Лейбница (он не является необходимым признаком).
Функциональные ряды
Свойства равномерно сходящихся функциональных рядов.
Теорема о почленном переходе к пределу.
Пусть ряд равномерно сходится к S(x) в V, тогда
Тогда ряд (ряд из cn сходится к ).
(без доказательства).
Заметим, что суть теоремы содержится в формуле.
, что и оправдывает название теоремы.
Лекция 14. Степенные ряды.
Степенным рядомназывается ряд вида
Степенной ряд заведомо сходится при - центр сходимости ряда.
Радиус сходимости и интервал сходимости степенного ряда.
Рассмотрим монотонно убывающую последовательность , такую, что в точке степенной ряд расходится. Если выбрать , то степенной ряд будет сходиться (ряд из нулей), поэтому рассматриваемая последовательность ограничена снизу нулем. По теореме Вейерштрасса монотонно убывающая, ограниченная снизу числовая последовательность имеет предел. То есть .
Такое число называется радиусом сходимости степенного ряда. Следовательно, степенной ряд(по теореме Абеля) абсолютно сходится в интервалесходимости степенного ряда.
Содержание
Часть1 Кратные, криволинейные интегралы, теория поля
Лекция 1Двойной интеграл.. 2
Лекция 2.Приложения двойного интеграла . 6
Лекция 3.Тройной интеграл . 10
Лекция 4.Приложения тройного интеграла 13
Лекция 5.Криволинейные интегралы 1 и 2 рода, их свойства 15
Лекция 6.Формула Грина 20
Лекция 7Поверхностныйинтеграл. 26
Лекция 8Приложения определенного интеграла. 30
Лекция 9Формула Стокса 35
– Конец работы –
Используемые теги: Краткий, курс, математического, анализа, лекционном, изложении, третий, семестр, часть1, кратные, криволи, ные, Интегралы, Теория, поля0.16
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Краткий курс математического анализа В лекционном изложении третий семестр Часть1 Кратные и криволинейные интегралы, теория поля
Если этот материал оказался полезным для Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов