Толщина слоя в полидоменном LiNbO. На рис.13. изображена дисперсия обыкновенного показателя преломления полидоменного кристалла ниобата лития No.2 на верхней поляритонной ветви, которая получена по перестроечным кривым рис.10,11. Эта дисперсия используется при вычислении волнового вектора обратной решётки, соответствующей доменной структуре кристалла.
Так как при нелинейной дифракции в условие пространственного синхронизма входят четыре волновых вектора, то для этого явления доступна более обширная частотная и угловая область при параметрическом рассеянии, чем для линейной дифракции. Векторная диаграмма этого взаимодействия изображена на рис.12. Волновой вектор обратной решётки можно получить из уравнений 11 Вектор по порядку величины такой же, как и волновой вектор поляритона, поэтому не выполняется условие пространственного синхронизма для нелинейной дифракции во второй и последующие максимумы.
Толщина слоя была получена из уравнений 11 при рассеянии на поляритонах с различными частотами в трёх геометриях 47.4o, 57о, 66.2o. Ее значение составило d 5.60.1 мкм. Рис.12. Векторная диаграмма взаимодействия параметрического рассеяния и нелинейной дифракции. Рис.13. Дисперсия обыкновенного показателя преломления полидоменного кристалла ниобата лития, полученная в различных геометриях 47.4o вне кристалла. 66.2o вне кристалла.
Глава 3.