Интенсивность СПР и симметрия кристалла LiNbO. Впервые вопрос об интенсивности СПР рассматривался в работе 3 . Когда поляритонная частота p далека от частоты фонона, достаточно рассматривать квадратичную нелинейную восприимчивость 2 . Будем рассматривать накачку, как плоскую монохроматическую волну с интенсивностью SL и предположим, что углы рассеяния p, s на частотах p, s малы, так что, где А - сечение рассеивающего объёма V, l - длина кристалла.
Тогда мощность, рассеиваемая на частоте s в направлении в единичный спектральный и угловой интервалы, равна 4 3 где - свертка тензора 2 и ортов поляризации соответствующих волн, ns, p,L - показатели преломления на соответствующих частотах, а - форм-фактор, описывающий частотно-угловую структуру СПР, когда среда прозрачна на всех трёх частотах. В последнем выражении введено обозначение где - отстройка волнового вектора поляритона от точного синхронизма.
Тензор квадратичной восприимчивости 2 однородных кристаллов ниобата лития, использовавшихся в данной работе, имеет вид 5 , 4 причём xxy -2yyy, yxx -yyy, yyz xxz, zyy zxx. Кристаллофизические оси ориентированы относительно элементов симметрии следующим образом ось Z совпадает с оптической осью кристалла, осью симметрии третьего порядка, ось X перпендикулярна плоскости зеркальной симметрии m, а ось Y лежит в этой плоскости.
Геометрии рассеяния, которая была реализована в эксперименте, соответствует схематическая запись X Z,Y X Z. Здесь последовательность индексов задаёт направления векторов соответственно.
Последнее выражение X Z определяет плоскость рассеяния, которая, в свою очередь, задается ориентацией входной щели спектрографа в данном случае плоскость XZ . В соответствии с видом тензора нелинейной поляризуемости 4 константа нелинейного взаимодействия равна 5 Это означает, что регистрировалось излучение, рассеянное на обыкновенных поляритонах. 2.