МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МАРИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра КиПР Курсовая работа на тему Эффект Джосефсона по дисциплине Физические Основы Микроэлектроники Выполнил студент МарГТУ, гр. ЭВС-31 Мамаев М.В. Проверил Игумнов В.Н. Йошкар-Ола 2004 Оглавление Введение 3 Сверхпроводимость - макроскопическое квантовое явление 4 Туннельный эффект 6 Стационарный эффект Джозефсона 6 Квантовая интерференция 8 Сверхпроводниковые квантовые интерферометры 11 Сверхпроводниковый суперкомпьютер 12 Нестационарный эффект Джозефсона. Туннелирование куперовских пар при электрическом напряжении 13 Нестационарный эффект Джозефсона в фундаментальных физических экспериментах 15 Заключение 16 Список использованной литературы 17 Введение В 1911 г проводя эксперименты по исследованию влияния примесей на остаточное сопротивление металлов, голландский физик Г. Камерлинг-Оннес обнаружил новое явление, получившее название сверхпроводимости.
Изучая зависимость сопротивления ртути от температуры, он установил, что при очень низких температурах сопротивление образца обращалось в нуль. Сам по себе этот факт не казался неожиданным.
Согласно существовавшим в то время представлениям, и как оказалось правильным, сопротивление очень чистых металлов определяется движением атомов.
Поэтому в чистых металлах следовало ожидать плавного уменьшения сопротивления до нуля при понижении температуры до 0К. Неожиданным, оказалось то, что исчезновение, сопротивления происходило скачком в температурном интервале в несколько сотых долей градуса. Как выяснилось впоследствии, такое сверхпроводящее состояние при низких температурах наблюдается примерно у половины металлических элементов, большого числа металлических соединений, у ряда полупроводников и оксидов.
Почти полвека обнаруженное Камерлинг-Оннесом явление оставалось загадкой. Микроскопическая теория сверхпроводимости была создана Дж. Бардином, Л. Купером и Дж. Шриффером только в 1957 г. Эта теория, получившая название теории БКШ, достаточно сложна, и в рамках настоящей книги мы приведем лишь краткий обзор физических идей, лежащих в ее основе, а также основные результаты. Прежде, однако, целесообразно остановиться на обсуждении свойств сверхпроводимости, изученных в различных экспериментах.
Сверхпроводимость - макроскопическое квантовое явление Для того чтобы перейти к описанию одного из самых ярких и практически важных явлений в физике сверхпроводников - эффектов Джозефсона, полезно вспомнить основные экспериментальные факты и сведения о природе сверхпроводимости. При понижении температуры многие металлы и сплавы переходят в сверхпроводящее состояние. Этот переход происходит при вполне определенной для каждого материала температуре Tc, называемой критической. Сверхпроводимость характеризуется идеальной электропроводностью сопротивление электрическому току равно нулю, если плотность тока меньше некоторой критической величины jc и идеальным диамагнетизмом индукция магнитного поля внутри сверхпроводника равна нулю, если ее значение снаружи меньше критического Вс. В микроскопической теории сверхпроводимости важным моментом является объяснение достаточно сильного притяжения между двумя электронами, возникающего при поляризации кристаллической решетки.
Два электрона с противоположными спинами и направлениями движения объединяются в пару, называемую куперовской по имени американского ученого Л. Купера, впервые показавшего, что такие два электрона образуют связанное состояние.
Эти пары обладают нулевым суммарным спином и поэтому являются бозе-частицами то есть частицами, подчиняющимися статистике Бозе-Эйнштейна. Такие частицы обладают замечательным свойством если температура ниже Тс, они могут скапливаться на самом нижнем энергетическом уровне в основном состоянии.
Чем больше их там соберется, тем труднее какой-либо частице выйти из этого состояния. Для этого необходимо преодолеть энергетический барьер величиной по на каждый электрон в паре. Все частицы при этом описываются единой волновой функцией или, другими словами, когерентны. Характерное расстояние между двумя электронами в куперовской паре, называемое длиной когерентности, различно для разных сверхпроводников и может принимать значения 10-7-10-5см. Таким образом, сверхпроводимость можно представить себе так. При Т Тс электрический ток переносится куперовскими парами, то есть элементарными носителями тока с зарядом 2e e - заряд электрона.
При этом какой-либо частице совсем не просто рассеяться на примесном атоме или каком-либо другом дефекте кристаллической решетки металла, включая тепловые колебания ионов. Для этого ей нужно преодолеть сопротивление всех остальных подобных частиц. Так как электрическое сопротивление равно нулю, то возбужденный в сверхпроводящем кольце ток будет существовать бесконечно долго.
Электрический ток в этом случае напоминает ток, создаваемый электроном на орбите в атоме Бора это как бы очень большая боровская орбита. Незатухающий ток и создаваемое им магнитное поле рис. 1 не могут иметь произвольную величину, они квантуются так, что магнитный поток, пронизывающий кольцо, принимает значения, кратные элементарному кванту потока Вб h - постоянная Планка. Рис. 1.Незатухающий ток и создаваемое им магнитное поле не могут иметь произвольную величину, они квантуются так, что магнитный поток, пронизывающий кольцо, принимает значения, кратные элементарному кванту потока Вб h - постоянная Планка.
В отличие от электронов в атомах и других микрочастиц, поведение которых описывается квантовой теорией, сверхпроводимость - макроскопическое квантовое явление. Действительно, длина сверхпроводящей проволоки, по которой течет незатухающий ток, может достигать многих метров и даже километров.
При этом носители тока в ней описываются единой волновой функцией. Это не единственное макроскопическое квантовое явление. Другим примером может служить сверхтекучесть в жидком гелии или в веществе нейтронных звезд. В 1962 г. Б. Джозефсоном теоретически были предсказаны эффекты слабой сверхпроводимости, получившие название эффектов Джозефсона, которые впоследствии были обнаружены и экспериментально. Эффекты Джозефсона, так же как и эффект квантования магнитного потока подтверждают, что сверхпроводимость является чисто квантовым эффектом, проявляющимся в макроскопических масштабах, и что между носителями сверхпроводящего тока куперовскими парами существует жесткая фазовая корреляция.
Прежде чем переходить к первому эффекту Джозефсона, остановимся кратко на туннелировании электронов между двумя частями металла, разделенными тонким слоем диэлектрика. Туннельный эффект Туннельный эффект - это типичная задача квантовой механики. Частица например, электрон в металле подлетает к барьеру например, к слою диэлектрика, преодолеть который она по классическим представлениям никак не может, так как ее кинетическая энергия недостаточна, хотя в области за барьером она со своей кинетической энергией вполне могла бы существовать. Напротив, согласно квантовой механике, прохождение барьера возможно.
Частица с некоторой вероятностью может как бы пройти по туннелю через классически запрещенную область, где ее потенциальная энергия как бы больше полной, то есть классическая кинетическая энергия как бы отрицательна.
На самом деле с точки зрения квантовой механики для микрочастицы электрона справедливо соотношение неопределенностей x - координата частицы, p - ее импульс. Когда малая неопределенность ее координаты в диэлектрике d-толщина слоя диэлектрика приводит к большой неопределенности ее импульса, а следовательно, и кинетической энергии p22m m - масса частицы, то закон сохранения энергии не нарушается. Опыт показывает, что действительно между двумя металлическими обкладками, разделенными тонким слоем диэлектрика туннельный переход, может протекать электрический ток тем больший, чем тоньше диэлектрический слой. Стационарный эффект Джозефсона Джозефсон рассматривал частный случай туннельного эффекта - туннелирование куперовских пар - и предсказал существование двух эффектов.
Первый из них состоит в том, что через туннельный переход с тонким слоем диэлектрика, когда его толщина меньше или порядка длины когерентности, возможно протекание сверхпроводящего тока, то есть тока без сопротивления.
Предсказывалось, что критическое значение этого тока будет своеобразно зависеть от внешнего магнитного поля. Если ток через такой переход станет больше критического, то переход будет источником высокочастотного электромагнитного излучения. Это нестационарный эффект Джозефсона, который мы рассмотрим позже. Понадобилось немного времени, чтобы обнаружить эти эффекты экспериментально. Более того, вскоре стало ясно, что эффекты Джозефсона присущи не только туннельным переходам, но и более широкому классу объектов - сверхпроводящим слабым связям, то есть участкам сверхпроводящей цепи, в которых критический ток существенно подавлен, а размер участка порядка длины когерентности. В основе эффектов Джозефсона лежат квантовые свойства сверхпроводящего состояния см. выше. Действительно, сверхпроводящее состояние характеризуется когерентностью куперовских пар эти пары электронов находятся на одном квантовом уровне и описываются общей для всех пар волновой функцией, ее амплитудой и фазой.
Они когерентны как частицы света - фотоны в излучении лазера, которое также характеризуется амплитудой и фазой электромагнитной волны.
Представим теперь себе два массивных куска одного и того же сверхпроводника, полностью изолированных друг от друга. Так как оба они находятся в сверхпроводящем состоянии, каждый из них будет характеризоваться своей волновой функцией. Поскольку материалы и температуры одинаковы, модули обеих волновых функций должны совпадать, а фазы произвольны.
Однако, если установить между ними хотя бы слабый контакт, например туннельный, куперовские пары будут проникать из одного куска в другой и установится фазовая когерентность. Возникнет единая волновая функция всего сверхпроводника, которую можно рассматривать как результат интерференции волновых функций двух половинок. Ниже будет показано, что сверхпроводники со слабыми связями дают уникальную возможность наблюдения фазы волновой функции в макроскопическом масштабе аналогично проявлению фазы электромагнитной волны в явлениях интерференции в оптике.
Следует заметить, что слабая связь между двумя сверхпроводниками - это просто удобный объект для обнаружения интерференционных эффектов. Однако такие эффекты были известны сравнительно давно. Один из ярких примеров - квантование магнитного потока и тока в сверхпроводящем кольце. Действительно, сверхпроводящий ток может принимать только такие значения, при которых на длине кольца может уложиться целое число длин волн волновой функции сверхпроводящих электронов, то есть при обходе по контуру кольца волновая функция в каждой точке попадает в фазу сама с собой.
Еще раз видна полная аналогия с квантованием орбит в атоме Бора. Как уже упоминалось, стационарный эффект Джозефсона состоит в том, что достаточно слабый ток I меньший критического тока слабой связи Ic протекает без сопротивления, то есть на ней не происходит падения напряжения. Джозефсон получил следующее выражение для тока I 1 где - разность фаз волновых функций по разные стороны слабой связи.
В своей работе Джозефсон предсказал, что в области диэлектрической прослойки будут интерферировать когерентные токи, исходящие из обоих сверхпроводников, так же как световые волны от двух когерентных источников. Поэтому результирующий ток оказывается пропорциональным синусу разности фаз. Через год после предсказания Джозефсона этот эффект проверил прямым экспериментом Дж. Роуэлл. В туннельных экспериментах такого рода, когда диэлектрическая прослойка очень тонка, основная трудность состоит в устранении контакта металлических обкладок из-за дефектов диэлектрика.
Надо каким-то образом доказать, что наблюдаемый ток не является следствием тривиальных закороток, а действительно является туннельным током. Для этого Дж. Роуэлл поместил туннельный переход в магнитное поле, направленное вдоль плоскости барьера. Естественно, что магнитное поле не может влиять на закоротки и в этом случае ток практически не изменился бы. Однако даже очень слабое магнитное поле влияло на ток, причем совершенно нетривиальным образом.
Дело в том, что магнитное поле изменяет фазу волновой функции сверхпроводящих электронов. Поскольку в этом, пожалуй, наиболее ярко проявляется макроскопический квантовый характер сверхпроводящего состояния и эти явления продолжают оставаться в центре внимания и в настоящее время, рассмотрим их более подробно.
Этот график аналогичен зависимости интенсивности света на экране при д... 2.Зависимость критического тока Im нормированного на критический ток п... Рис. 3, в. При этом отношение скачком увеличится на единицу, а направление тока и...
Сверхпроводниковые квантовые интерферометры. Разность фаз при этом изменяется с помощью магнитного поля, и поэтому ... На практике наибольшее распространение сквиды получили в медицине, физ... Это позволяет регистрировать очень слабые магнитные поля, связанные со... Однако при этом требуется экранированная комната, так как соответствую...
Путем таких столкновений избыточная энергия перейдет в тепло. Мы уже знаем, что, если через джозефсоновский переход пропускать ток, ... 5.Вольт-амперная характеристика джозефсоновского перехода а - без внеш... Здесь информация передается от одного элемента к другому с помощью ква... В сверхпроводящей обкладке ток переносится куперовскими парами, суммар...
Дело в том, что существующие гальванические стандарты вольта медленно ... Таким образом, измеряя напряжения ступенек и частоту электромагнитного... Поэтому для получения напряжения в один вольт соединяют последовательн... Периодическое сравнение уровня напряжения эталона с экспериментально о... Нестационарный эффект Джозефсона в фундаментальных физических эксперим...
Заключение Эффекты Джозефсона, так же как и эффект квантования магнитного потока подтверждают, что сверхпроводимость является чисто квантовым эффектом, проявляющимся в макроскопических масштабах, и что между носителями сверхпроводящего тока существует жесткая фазовая корреляция. На основе эффекта Джозефсона было сконструировано электронное устройство, так называемый джозефсоновский переход.
Оно представляет собой два сверхпроводящих электрода, разделенных тончайшим от 10 до 50 А слоем диэлектрика. В данном случае благодаря сверхпроводящему состоянию электродов и в зависимости от приложенных к переходу электрических и магнитных полей электрический ток через изолятор проходит. Причем при температуре 4,2К такой прибор выделяет в 10000 раз меньше тепла, чем обычный транзистор. Каждый джозефсоновский переход может работать и как детектор, и как усилитель, и как ячейка памяти, и как логический элемент.
Экспериментальные образцы приборов с контактом Джозефсона могут обнаруживать напряжения порядка 10 15 Вт. Магнитометры, способные обнаруживать магнитные поля порядка 10 9 Гс, используются при изучении магнитных материалов, а также в медицинских магнитокардиографах. Чрезвычайно чувствительные детекторы вариаций силы тяжести могут применяться в различных областях геофизики. Техника сверхпроводимости и особенно контакты Джозефсона оказывают все большее влияние на метрологию.
С помощью джозефсоновских контактов создан стандарт 1 В. Был разработан также первичный термометр для криогенной области, в которой резкие переходы в некоторых веществах используются для получения реперных постоянных точек температуры. Новая техника используется в компараторах тока, для измерений радиочастотной мощности и коэффициента поглощения, а также для измерений частоты. Она применяется также в фундаментальных исследованиях, таких, как измерение дробных зарядов атомных частиц и проверка теории относительности. Возможности использования эффекта Джозефсона в сверхпроводниковой электронике далеко не исчерпываются приведенными выше направлениями.
Системы с джозефсоновскими переходами обладают уникальными физическими свойствами джозефсоновская генерация, квантование магнитного потока, отрицательная индуктивность и т.д характеризуются малыми временами процессов переключения. Именно эти свойства и позволяют создавать на их основе сверхпроводниковые аналоговые, аналого-цифровые и цифровые устройства, отличающиеся рекордно высокой чувствительностью и высокими значениями рабочих частот.
Список использованной литературы 1. Брандт Н.Б. Сверхпроводимость Соросовский Образовательный Журнал 1996. N 1. С. 100-107. 2. Корнев В.К. Эффект Джосефсона и его применение в сверхпроводниковой электронике Соросовский Образовательный Журнал 2001. N 8. С. 83-90. 3. Павлов П.В Хохлов А.Ф. Физика твердого тела. М. Высш. шк 2000. 4. Аваев Н.А. Основы микроэлектроники.
М. Радио и Связь, 1991. 5. Ефимов И.Е Козырь И.Я Микроэлектроника, учебное пособие для Вузов М. -Высшая школа 1986.