Численные результаты. Зависимости j от вероятности прилипания показаны на рисунке 6 для различных размеров частиц а. Рис. 6. Зависимость относительного потока конденсирующихся паров, где - поток при свободно молекулярном режиме при от вероятности прилипания. Расстояния измерены в длинах свободного пробега.
При расчетах использовалась система уравнений 3.38 . Поток был найден из уравнения 3.59 , а после этого был сопоставлен с формулой Фукса-Сутунгина, которая для произвольных может быть переписана в форме уравнения 3.59 с, замененным на 10 3.62 Соответствие между формулами, как можно видеть из рисунков 8 и 9, не требует комментариев за исключением того, что при малых это соответствие становится хуже. Рис. 7. Поток конденсирующихся паров сравнение приближения скачка концентрации с формулой Фукса-Сутугина при вероятности прилипания 1. Потоки вблизи поверхности частицы нормированы на 1, расстояния измерены в длинах свободного пробега.
Кривая 1 формула Фукса-Сутугина.
Кривая 2 приближение скачка концентрации уравнение 3.59 . Рис. 8. Поток конденсирующихся паров сравнение приближения скачка концентрации с формулой Фукса-Сутугина при вероятности прилипания 0.1. Потоки вблизи поверхности частицы нормированы на 1, расстояния измерены в длинах свободного пробега.
Кривая 1 формула Фукса-Сутугина. Кривая 2 приближение скачка концентрации уравнение 3.59 . График роста частицы для различных вероятностей прилипания представленная на рисунке 9 и рисунке 10 была найдена из уравнений 2.41 и 3.59 . Рис. 9. Размер частицы a t, найденный из уравнений 2.41 и 3.59 . Масса и плотность налетающих частиц взяты равными единице.
Рис. 10. Размер частицы a t, найденный из уравнений 2.41 и 3.59 . Масса и плотность налетающих частиц взяты равными единице. 4.