рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Математическая модель

Математическая модель - Курсовой Проект, раздел Физика, Распределение интенсивности света при дифракции на круглом отверстии Математическая Модель. Целесообразно, Для Круглого Отверстия, Использовать По...

Математическая модель. Целесообразно, для круглого отверстия, использовать полярные координаты вместо прямоугольных. Пусть – полярные координаты произвольной точки отверстия: (4.1) (щ, ш) – координаты точки P в дифракционной картине, относящейся к геометрическому изображению источника, т.е. (4.2) Из определения полярных координат следует: щ = Запишем интеграл, описывающий дифракцию Фраунгофера (полное возмущение в точке P), в виде (4.3) здесь C – величина, определяющаяся через величины связанные с положениями источника и точки наблюдения, однако, на практике она удобнее выражается через другие величины. (4.4) л – длина световой волны; E – полная энергия, падающая на отверстие; D – площадь отверстия ; a – радиус отверстия; k – волновое число.

Т.к. интенсивность выражается формулой: (4.5) интенсивность в центре картины (p = 0,q = 0) равна (4.6) 5. РЕШЕНИЕ, АНАЛИЗ РЕЗУЛЬТАТОВ Решение поставленной задачи произведем по методу, изложенному в [1]. Если a принять за радиус круглого отверстия, то дифракционный интеграл (4.3) примет вид (5.1) Теперь используя интегральное представление функций Бесселя (5.2) (5.2) сведем уравнение (5.1) к (5.3) используя рекуррентное свойство бесселевых функций (5.4) (5.4) дающее после интегрирования для n = 0 (5.5) из (5.3) и (5.5) следует, что (5.6) ,где D = •a2. Следовательно, интенсивность определяется выражением (5.7) ,где I0 = C2D2 = ED/л2 – в соответствии с (4.6) Распределение интенсивности в окрестности геометрического изображения описывается функцией, график которой приведен в приложении 1. Она имеет главный максимум y = 1 при x = 0 и с увеличением x осциллирует с постепенным уменьшением амплитуды подобно функции распределения интенсивности при дифракции на прямоугольном отверстии.

Интенсивность равна нулю (минимум) при значениях x, определяемых J1(x) = 0. Положения вторичных максимумов определяются значениями x, удовлетворяющими уравнению, или, используя формулу (5.4) – корнями уравнения J2(x) = 0. Минимумы и максимумы не строго эквидистантны, при увеличении x, расстояния между последовательными максимумами или минимумами приближаются к  (см. рис.2. приложения 1) Корни уравнения J1(x) = J2(x) = 0 для нахождения минимумов и максимумов функции приведены в табл.5.1. Таблица 5.1 - Корни уравнения J1(x) = J2(x) = 0 На рис.3. приложения представлено семейство характеристик, описывающих конкретный случай, при a – const (a = 0.1•10-3 м) и различных длинах волн л (400 нм, 500 нм, 600 нм). Из графика видно, что угловой радиус щ прямо пропорционален длине волны падающего света.

На рис.4. приложения представлено семейство характеристик, описывающих конкретный случай, при л – const (л = 600•10-9 м) и различных радиусах отверстий a (1•10-4 м, 2•10-4 м, 3•10-4 м). Из графика видно, что угловой радиус щ обратно пропорционален радиусу отверстия.

При увеличении радиуса отверстия характеристика принимает более резкий характер. 6. Выводы В данном курсовом проекте была изучена функция распределения интенсивности света при дифракции от круглого отверстия и что она в действительности зависит от длины волны падающего пучка света, а также от радиуса отверстия.

Можно также заметить, что интенсивность светового пучка резко падает по отношению к первому максимуму I0 и соотносится между собой как 1000 : 17.5 : 4.2 : 1.6 : 0.8. Найденные результаты показывают, что наблюдаемая картина имеет вид светлого диска с центром в геометрическом изображении источника (p = 0, q = 0), окруженного светлыми и темными кольцами.

Интенсивность светлых колец быстро уменьшается с увеличением радиуса и обычно только одно или два первых кольца достаточно ярки, чтобы их можно было наблюдать невооруженным глазом. 7.

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

Распределение интенсивности света при дифракции на круглом отверстии

Однако она не могла объяснить дифракцию.Точка зрения Гюйгенса, который впервые обосновал волновую теорию, совпадает с открытием Гримальди, хотя он,… До 1818 года возможности волновой теории не позволяли объяснять явление… Его труды были изданы в виде мемуаров, а в 1882 году исследованиям Френеля были даны строгие математические…

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Математическая модель

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Эта работа не имеет других тем.

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги