Сверхпроводники I и II рода. В сверхпроводниках первого рода поверхностная энергия положительна, то есть в нормальном состоянии выше, чем в сверхпроводящем.
Если в толще такого материала возникает нормальная зона, то для границы между сверхпроводящей и нормальной фазами необходима затрата некоторой энергии.
Это и объясняет причину расслоения сверхпроводника в промежуточном состоянии только на конечное число зон. При этом размеры S - и N - областей могут быть порядка миллиметра и их можно видеть даже невооруженным глазом, покрывая поверхность образца тонким магнитным и сверхпроводящим диамагнитным порошком. Магнитные порошки притягиваются полем и располагаются на выходе нормальных слоев, как показано на рисунке 14. Теперь о сверхпроводниках второго рода. Промежуточное состояние соответствует ситуации, когда расслоение. В неоднородных металлах при наличии примесей дело обстоит иначе.
Соударение электронов с атомами примесей могут привести к снижению длины когерентности. В таких материалах, как сплавы, длина когерентности оказывается меньше, и порой существенно - в сотни раз, чем глубина проникновения. Таким образом сверхпроводники второго рода - это сплавы и металлы с примесями.
В сверхпроводниках второго рода поверхностная энергия отрицательна, поэтому создание границы раздела между фазами связано с освобождением некоторой энергии. Им энергетически выгодно пропустить в свой объем часть внешнего магнитного тока. Вещество при этом распадается на некую смесь из мелких сверхпроводящих и нормальных областей, границы которых параллельны направлению приложенного поля. Такое состояние принято называть смешанным. 3.5