Раз В определяется токами, значит, и А тоже. Мы хотим теперь выразить А через токи. Начнем с нашего основного уравнения (14.2):
откуда, конечно, следует
Это уравнение для магнитостатики; оно похоже на уравнение
(14.13)
для электростатики.
Наше уравнение (14.12) для векторного потенциала станет еще более похожим на уравнение для j, если переписать ÑX(ÑX А), используя векторное тождество [см. уравнение (2.58) стр. 44]
(14.14)
Поскольку мы выбрали Ñ•А=0 (и теперь вы видите, почему), уравнение (14.12) приобретает вид
(14.15)
Фиг. 14.2. Векторный потенциал А в точке 1 определяется интегралом по элементам тока jdV во всех точках 2.