Тепловые источники некогерентны друг другу. Для получения когерентных световых волн, волну, излучаемую одним источником света, разделяют на две, и затем полученные волны сводят вместе в некоторой области пространства, называемой областью перекрытия. Для того, что бы возникла устойчивая интерференционная картина, разность хода ∆ этих волн до области перекрытия не должна превышать некоторой характерной длины, называемой длиной когерентности (более подробно этот вопрос рассматривается в лекции 2).
Образовавшиеся после разделения волны в стандартных двухлучевых интерференционных установках можно рассматривать как исходящие из двух точечных когерентных источников и . Как правило, по крайней мере, один из источников мнимый. Возможна ситуация, когда источники удалены на бесконечность – интерференция плоских волн.
Схема основной задачи двухлучевой интерференции изображена на рис. 1.5.
, | (1.28 ) | |
, | (1.29 ) | |
. | (1.30 ) |
. | (1.31 ) | |
Координаты максимумов: | ||
. | (1.32 ) | |
, | (1.33 ) | |
где - угол зрения, под которым видны оба источника из центра экрана, . | ||
Если , то | ||
(1.34 ) | ||
где | ||
Окончательно | . | (1.35 ) |