Определения

Конденсатор - это реактивный (запасающий энергию) элемент электрической цепи, который имеет свойство накапливать, сохранять и отдавать электрический заряд Q, создаваемый в его электрическом поле от протекающего тока i_C под воздействием приложенного электрического напряжения u_C.

Емкость (С) - это количественный показатель, характеризующий свойство конденсатора накапливать электрический заряд в электрическом поле:

C [Ф] = Q [К] / u_C [В]

Соотношения основных величин:

1 Ф = 10⁶ мкФ = 10⁹ нФ = 10¹² пФ

Электрическая энергия, запасенная в конденсаторе (емкостном накопителе энергии) составляет:

W (Джоуль) = C u_C² / 2

2.2.2. Основные соотношения при переменном синусоидальном напряжении(см. нижние графики)

Внешнее напряжение, которое будет приложено к конденсатору после включения ключа Sw1:

u_C(t) = U_msinwt

Электрический ток (в соответствии с определением тока) будет иметь вид:

i_C(t) = dQ / dt = С du_C(t) / dt = wС U_mcoswt = I_mcoswt,

где wС = 2pfC - реактивная проводимость конденсатора (1 / wС = Xc - реактивное сопротивление конденсатора). В расчетах принимается, что конденсатор "идеальный", т.е. не имеет активных токов утечки (активной составляющей сопротивления).

Электрический ток в конденсаторе опережает приложенное к нему напряжение на 90^о.

Реактивная мощность конденсатора:

q_C(t) = u_C(t) i_C(t) = U_msinwt I_mcoswt = U_mI_m sin2wt / 2.

Реактивная мощность конденсатора не имеет постоянной составляющей, а только переменную, которая изменяется с двойной частотой источника электрической энергии. При этом за период основной частоты источника электрической энергии T емкость дважды запасает электрическую энергию от источника (когда ток и напряжение находятся в одной фазе), а затем дважды отдает ее источнику (когда ток и напряжение находятся в противофазе), т.е. происходит обмен энергией без каких-либо ее потерь (среднее значение мощности за период равно нулю).

2.2.3. Основные соотношения при постоянном напряжении (см. верхние графики)

Внешнее напряжение, которое будет приложено к конденсатору в момент времени t₁ после включения ключа Sw1:

u_C(t) = U = const

Если приложенное к конденсатору внешнее напряжение постоянно и изменения напряжения на конденсаторе не происходит: (du_C(t) / dt = 0), то ток в установившемся режиме в цепи отсутствует. Он будет существовать только в переходных режимах (включения/отключения постоянного напряжения). При этом будут происходить переходные процессы заряда/разряда емкости.

Ток и напряжение при заряде конденсатора определяются из уравнения равновесия напряжений в контуре в соответствии со вторым законом Кирхгофа, согласно которому внешнее напряжение U уравновешивается текущим напряжением на заряжающемся конденсаторе u_C(t) и падением напряжения на активном сопротивлении r (внутреннем сопротивлении источника электрического напряжения, сопротивлении утечки конденсатора, контактных сопротивлениях цепи):

i_C(t)r + u_C(t) = U или rCdu_C(t) / dt + u_C(t) = U

u_C(t) = U(1 – e^-t/t) и, соответственно, для тока: i_C(t) = Сdu_C(t) / dt = (U/r)e^-t/t,

где t = rC - постоянная времени заряда емкости (при расчетах принимается, что переходные процессы в цепи завершаются через три постоянных времени).

Таким образом, в начальный момент времени при t = t₁ = 0 напряжение на емкости u_C(t₀) = 0, а затем плавно (по экспоненте) нарастает до максимального установившегося значения U_Cm, равного напряжению внешнего источника: U_Cm = U.

Ток в начальный момент времени при t = t₁ = 0скачком нарастает до своего максимального значения i_C = I_Cm = U / r, величина которого ограничивается активным сопротивлением r, а затем плавно (по экспоненте) спадает до нуля.

При размыкании ключа Sw1 накопленный на конденсаторе заряд (и, соответственно, напряжение) может достаточно долго сохраняться в зависимости от качества его диэлектрика, расположенного между пластинами. Если же в момент времени t₂ замкнуть ключ Sw2, то образуется другая замкнутая электрическая цепь и начнется переходный процесс разряда конденсатора.

Ток и напряжение при разряде конденсатора определяются из уравнения равновесия напряжений в контуре в соответствии со вторым законом Кирхгофа, но в случае, когда внешнее напряжение U = 0:

i_C(t)r + u_C(t) = 0 или rdu_C(t) / dt + u_C(t) = 0

Решением этого дифференциального уравнения будут следующие выражения:

u_C(t) = U_C0 e^-t/t и, соответственно, для тока: i_C(t) = -(U_C0 / r)e^-t/t,

где U_C0 - остаточное напряжение на конденсаторе, которое осталось на его пластинах после предыдущего заряда и возможного саморазряда за длительное время (в частности, возможно, что U_C0 = U).

Таким образом, в момент времени t₂ ток разряда конденсатора изменяет свой знак на противоположный (по сравнению с током заряда) и скачком нарастает до максимальной величины U_C0 / r, а затем плавно (по экспоненте) спадает до нуля. Напряжение на конденсаторе по экспоненте уменьшается от U_C0 до нуля.