При вращательном движении важно знать не только величину и направление силы , но и точку ее приложения, то есть радиус-вектор (рисунок 39). Попробуйте открыть дверь, взяв за ручку или приложив ту же силу ближе к оси вращения. Поэтому для вращательного движения вводят понятие «момент силы».
Различают момент силы относительно центра (точки) и относительно оси.
Момент силы относительно точки О равен векторному произведению радиус-вектора точки приложения силы и силы . (77)
Или в скалярном виде , , где -плечо силы – кратчайшее расстояние от точки О до линии действия силы.
Моментом силы относительно оси вращения называется векторное произведение радиус-вектора точки приложения силы и ее составляющей , лежащей в плоскости, перпендикулярной оси вращения (рисунок40)
, (78)
.
Рисунок 39 Рисунок 40
Из рисунка 40 видно, что только вызывает вращение тела, вызывает давление на опоры оси. Таким образом, момент силы , Н.м характеризует вращательный эффект силы при действии ее на тело; определяется по формулам (77) и (78), направление определяется векторным произведением: направлен перпендикулярно к плоскости, проходящей через и , и обращен в туже сторону, с которой вращение по кратчайшему пути от к происходит против часовой стрелки.
Понятие момента силы используется при расчете механизмов редукторов и шарнирных сочленений, подъемных устройств и кранов, различных инструментов и гаечных ключей и т.д. Момент силы и угловая скорость однозначно определяют мощность любого двигателя
.
Моментом импульса материальной точки , Н.м.с – называется векторное произведение радиус-вектора этой точки и ее импульса
. (79)
О
Рисунок 41 Рисунок 42
Для вычисления результирующего момента импульса твердого тела, его разбивают на элементарные точки , находят по формуле и суммируют .
Заменив и раскрыв двойное векторное произведение, учитывая, что , получаем
. (80)
Вектор направлен так же, как .
3.3 Динамика вращения твердого тела
Рассмотрим абсолютно твердое тело, вращающееся около неподвижной оси ОО, проходящей через него (рисунок 42).
Точки с элементарными массами m1, m2,…, mn, находящиеся на расстояниях r1, r2,…, rn до оси вращения, движутся с различными скоростями u1, u2,..., un и ускорениями a1, a2, …, an, но одинаковыми угловыми скоростями w = w1= w2=...= wn и одинаковыми угловыми ускорениями e = e1= e2=...= en.
По II закону Ньютона на каждую точку действует сила .
Умножим векторно на .
Раскроем двойное векторное произведение по правилу . Получим, учитывая
. (81)
Просуммируем (81) по всем точкам
, (82)
, (83)
- момент внешних сил, действующих на тело. (Именно внешних сил, так как внутренние силы попарно равны и противоположно направлены (Ш закон Ньютона), значит, суммарный момент всех внутренних сил будет равен нулю);
(84)
- момент инерции материальной точки относительно оси вращения.
или . (85)
- момент инерции тела относительно оси вращения.
Выражение (82) примет вид
, . (86)
Это и есть основной закон динамики вращательного движения.
Угловое ускорение тела пропорционально моменту сил, действующих на тело, и обратно пропорционально моменту инерции тела.
В динамике поступательного движения используются две величины, которые обладают способностью сохраняться при различных изменениях состояния системы: импульс и механическая энергия. В динамике вращательного движения также вводится величина и соответствующий закон сохранения. Этой величиной является момент импульса (или момент количества движения). Закон сохранения энергии для вращательного движения по-прежнему справедлив. Закон сохранения момента импульса находит широкое применение в самых разнообразных технологических устройствах: в конструировании и управлении самолетом, в космической технике, автоматике и т.д.