ТЕМА 3.1 основы теории ДВС 09. 2012
Равновесные процессы обладают свойством обратимости, состоящим в том, что процесс совершается сначала в прямом, а затем в обратном направлении, причем по окончании его рабочее тело возвращается в первоначальное состояние.
Процессы, в которых рабочее тело возвращается в первоначальное состояние, являются замкнутыми и называются круговыми процессами, или циклами.
В зависимости от характера протекания и способа подвода теплоты рассматриваемые в термодинамике процессы разделяются на:
а) изохорный, протекающий при постоянном объеме газа, т.е.при V=const;
б) изобарный, совершающийся при постоянном давлении, т.е.при p=const
В) изотермический, при котором температура газа остается постоянной, т. е.
Т=const;
Г) адиабатный, протекающий без подвода и отвода теплоты;
Д) политропный, протекающий с подводом и отводом теплоты.
Идеальным циклом двигателя внутреннего сгорания называется равновесный цикл, представляющий собой совокупность последовательных процессов, совершаемых идеальным газом в цилиндре идеального двигателя.
Эти отступления сводятся к следующему:
а) состав и количество газа за цикл остаются постоянными, т.е.предполагается, что с идеальным газом, находящимся в цилиндре, совершаются только физические изменения и что процессы наполнения и выпуска отсутствуют;
б) теплота подводится к газу извне, а не в процессе сгорания топлива в цилиндре;
в) процессы сжатия и расширения являются адиабатными, т. е. протекают без теплообмена с внешней средой; предполагается, что стенки цилиндров не теплопроводны и что потери теплоты на трение и лучеиспускание отсутствуют;
г) теплоемкость газа не зависит от температуры;
д) после адиабатного расширения производится не выпуск газа, а отдача тепла холодному источнику при постоянном объеме.
Идеальные циклы — основа изучения действительных циклов, происходящих в реальных двигателях. Результаты исследования идеальных циклов позволяют сравнивать по степени использования теплоты различные типы двигателей независимо от их конструктивного выполнения.
Единой мерой количества энергии по Международной системе единиц измерения СИ является джоуль (дж). Джоулем называется механическая работа, совершаемая силой в один ньютон на пути в один метр.
Кроме того, для измерения механической энергии применяются килограммометры (кгс*м), а для измерения тепловой энергии — килокалории (ккал).
Соотношения между этими единицами следующие:
1 кгс*м = 9,81 н*м = 9,81 дж; 1
1 дж = 1/9,81 кг*м = 0,102 кг*м; 1
1 ккал = 427 кг*м = 4186,8 дж.
Количество материи (вещества) измеряется массой, за единицу которой в системе СИ принят килограмм (кг). Эталоном единицы массы служит платино-иридиевый прототип, представляющий собой цилиндр диаметром и высотой 39 мм.
Единица силы в системе СИ является производной величиной, определяемой вторым законом Ньютона и названной его именем.
Ньютоном (н) называется сила, сообщающая массе в 1 кг ускорение, равное 1 м/сек2.
В системе МКГСС за единицу силы принимается сила 1 кгс (килограмм-сила), которая массе в 1 кг сообщает ускорение 9,81 м/сек2 (точно 9,80665 м/сек2). Следовательно, 1/кгс = 9,81 н = 10 н.
2. Теоретический цикл
цикл — это замкнутый круговой процесс, завершающийся возвращением рабочего тела в первоначальное состояние. В тепловых машинах циклы непрерывно повторяются. Различают прямые и обратные циклы. В прямом цикле линия сжатия расположена под линией расширения, и цикл, при графическом изображении его, совершается по часовой стрелке. Линия сжатия в обратном цикле находится над линией расширения, в связи с чем цикл протекает против часовой стрелки.
Степень совершенства каждого цикла определяется термическим к. п. д., обозначаемым ηt. ηt = Q1- Q2 / Q1=1- Q2 / Q1 , где
Q1 — количество теплоты, подведенное к рабочему телу в течение цикла;
Q2 — количество теплоты, отведенное от рабочего тела.
Разность Q1- Q2 =L является теплотой, превращенной в механическую работу.
При рассмотрении циклов двигателей в термодинамике допускается ряд отступлений от реальных условий протекания процессов, т. е. эти условия приближаются к идеальным с целью упрощения исследования циклов
Классификация циклов
Поршневые двигатели внутреннего сгорания (д. в. с.) относятся к тепловым двигателям, в которых скрытая химическая энергия топлива трансформируется в тепловую, а затем в механическую работу. Для осуществления такого превращения в поршневых д. в. с. независимо от их тактности должны быть осуществлены следующие пять термодинамических и вспомогательных процессов: 1) заполнение цилиндров свежим зарядом (впуск); 2) сжатие этого заряда; 3) сгорание топлива; 4) расширение образовавшихся и сильно нагревшихся при сгорании газов и 5) очистка цилиндров от продуктов сгорания (выпуск).
В реально выполненных поршневых д. в. с. цикл может быть осуществлен за один оборот коленчатого вала — два хода поршня в двухтактных двигателях или за два оборота — четыре хода поршня в четырехтактных двигателях
В настоящее время применительно к поршневым д. в. с. известны три принципиально различных цикла:
А) цикл быстрого сгорания (Отто);
Б) цикл постепенного сгорания (Дизеля) и
В) смешанный цикл (Тринклера-Сабатэ).
Эффективность каждого из перечисленных циклов различна и зависит от совершенства термодинамических процессов, составляющих цикл, и условий, при которых они совершаются.
Кроме того, работа идеальных двигателей характеризуется полным отсутствием механических и гидравлических или насосных потерь при перезарядке (впуск и выпуск) цилиндров.
Цикл быстрого сгорания.
Рис. 26.1. Индикаторные диаграммы циклов Отто ( с изохорным подводом теплоты).
А — действительный; б — теоретический; в — идеальный; Va— общий объем цилиндра; Vh— полезный объем цилиндра; Vc—объем камеры сгорания; rа — впуск; ас — сжатие; cz — сгорание (подвод тепла); zb — расширение; br— выпуск; bа — в теоретическом и идеальном циклах — отвод тепла
Применительно к реальным поршневым двигателям цикл Отто характеризуется впуском горючей смеси, ее сжатием, принудительным воспламенением от постороннего источника и быстрым сгоранием приV=const. По этому циклу ** работают все двух и четырехтактные карбюраторные и газовые двигатели, а также двигатели с впрыском топлива во впускную систему ( распределенный впрыск) или в цилиндр двигателя с электроискровым и калоризаторным воспламенением.
Отношение полного объема цилиндра к объему камеры сгорания называется степенью сжатия и показывает,во сколько раз воздух сжимается в цилиндре.
ε = Va Vc
Цикл Дизеля с изобарным подводом теплоты.
Рис. 26.2. Индикаторные диаграммы циклов Дизеля:
Смешанный цикл.
Тринклер Густав Васильевич — русский инженер и изобретатель.
Сабатэ- немецкий инженер.
Рис .26.3. Индикаторные диаграммы циклов Тринклера- Сабатэ
Тема 3.2-2 основы теории ДВС 09.2012
Прогар клапана (нижний слева) от высоких температур.
Контроль давлений в цилиндре на работающем двигателе максиметром.
Основы теории ДВС 2012
Топлива. Высшая теплотворная способность - таблица. (Удельная теплота сгорания).
Топлива, массовая характеристика | Высшая теплотворная способность | ||
кДж/кг | ккал/кг | БТЕ/фунт, Btu/lb | |
Бензин, Gasoline, Petrol | 47 300 | 11 250 | 20 400 |
Дизтопливо, дизельное топливо, Diesel | 44 800 | 10 700 | 19 300 |
Спирт, Alcohol, 96% , Ethanol | 30 000 | 7 150 | 12 900 |
Сырая нефть, Petroleum | 43 000 | 10 250 | 18 500 |
Основы теории ДВС 2012
Основы теории ДВС 2012
Основы теории ДВС 2012
Построение индикаторной диаграммы.
Среднее индикаторное давление.
Для удобства вычисления мощности двигателя обычно вводится условное понятие среднего индикаторного давления.
Средним индикаторным давлением pi называется условное среднее постоянное давление в рабочем цилиндре, которое, действуя на поршень в течение одного его хода, совершает ту же работу, что и переменное давление за весь цикл.
Среднее теоретическое индикаторное давление расчетного цикла p'i может быть определено графически по построенной теоретической диаграмме или вычислено по параметрам, характеризующим работу двигателя и полученным в расчете.
Графически среднее индикаторное давление представляет в некотором масштабе высоту прямоугольника, площадь которого равна площади индикаторной диаграммы, а основание — длине диаграммы
Для определения p'i по диаграмме следует сначала найти ее площадь с помощью планиметра. Поделив затем площадь диаграммы на длину и масштаб давлений, получим значение среднего индикаторного давления. Таким образом проводят вычисления в судовых условиях для дизелей, оборудованных индикаторными приводами для снятия индикаторных диаграмм.
При отсутствии планиметра p'i приближенно определяют следующим способом.
разделим площадь индикаторной диаграммы на вертикальные отрезки на равном расстоянии ( через 10мм ),сложим их длины и разделим на их количество, общую длину отрезков на разделим на масштаб давлений и найдем
Pi гр.=
Второй вариант- определить площадь индикаторной диаграммы и разделить на объем (все в мм ). Полученное значение с учетом масштаба давлений дает Piгр.
В реальной диаграмме процесс сгорания, начала выпуска имеет скругления. учитываем это коэффициентом полноты диаграммы ,который принимаем 0.95-0.98
тогда Piгр1 =0.9* Piгр
аналитически среднее индикаторное давление расчитывается по формуле:
p'i = pс/(ε-1)[λ/n2-1(1-1/ε n2-1)-1/ n1-1(1-1/ε n1-1)
По опытным данным, среднее индикаторное давление равно:
у судовых дизелей без наддува (0,54-0,93) Мн/м2 = (5,4-9,3) кгс/см2
у судовых дизелей с наддувом (0,64-0,96) Мн/м2=(6,44-19,6)кгс/см2
ВИДЫ МОЩНОСТЕЙ.
Площадь индикаторной диаграммы выражает работу цикла Li= рiVs.
Как известно , работа в единицу времени есть мощность.
ИНДИКАТОРНАЯ И ЭФФЕКТИВНАЯ МОЩНОСТИ
Видов (абсолютной и относительной) мощности в двигателях внутреннего сгорания различают несколько.
I=Z для двухтактных двигателей
Z число цилиндров
Гидравлический тормоз Юнкерса для замера эффективной мощности.
Стенд испытания ДВС ( обкатки, определения параметров) с помощью нагрузочного генератора
Основы теории ДВС 2012
Дать определения удельного расхода топлива.
В чем различие удельного индикаторного и эффективного расхода топлива
Какими способами контролируют расход топлива на судах.
Основы теории ДВС 2012
Коэффициенты полезного действия и их зависимость от нагрузки.
Эффективный кпд показывает какая часть подведенной теплоты превращена в полезную работу.
Отношение количества теплоты, превращенной в полезную работу на валу_к_расчетной теплоте сгорания топлива, затраченного на получение, этой работы, называется эффективным к. п. д.
Он учитывает как механические, так и тепловые потери, т. е. ту часть теплоты, которая превращается в полезную работу на валу двигателя. Также на эффективный КПД влияет степень сжатия, с увеличением которой он возрастает.
Для получения работы в 1 дж на валу двигателя фактически подводится теплоты geQH дж/дж,
где ge — эффективный расход топлива на 1 дж произведенной эффективной работы в кг/дж.
Следовательно, эффективный к. п. д.
ηе =1/ geQH
Из формулηi=1/ giQH и ηе =1/ geQH
Находим gi∙ ηi=1/QH и ge∙ ηе=1/QH
Приравнивая левые части уравнений, получим gi∙ ηi= ge∙ ηеоткудаgi/ ge= ηе/ ηi
Из выражения для часового расхода топлива Gч=giNi=geNe
находим:
gi/ ge= Ne/ Ni= ηм.
Сопоставлением двух последних выражений, написанных для gi/ ge ,
устанавливаем,что
gi/ ge= Ne/ Ni= ηе / ηi = ηм.
откуда
ηе= ηi ηм
Таким образом, эффективный к. п. д. является произведением индикаторного и механического к. п. д., которые характеризуют степень совершенства рабочего цикла, рациональность конструкции и качество изготовления двигателя. Ввиду того что между ηе , ηi и ηм существует прямая пропорциональность, факторы, влияющие на , ηi и ηм оказывают такое же влияние на ηе Как было указано, эффектйвный к. п. д. дизелей колеблется в пределах 0,35-0,50
Ответить на следующие вопросы:
Дать определение индикаторного КПД.
Дать определение механического КПД.
Дать определение эффективного КПД.
Объяснить зависимость между указанными КПД
Основы теории ДВС 2012
расчет температуры и давления наддува.
Увеличение количества воздуха, подаваемого в цилиндр двигателя внутреннего сгорания, путем предварительного повышения его плотности. Н. позволяет сжечь больше топлива и, следовательно, обеспечить большую мощность двигателя. Характеризуется давлением воздуха, поступающего в цилиндры. В настоящее время освоены давления до 0,25-0,3 Мпа
По степени наддува - pn / p0 , где p0- атмосферное давление :
Низкого наддува- до 1.9
Среднего наддува- 1.9-2.5
3. высокого наддува – свыше 2.5
При наддуве более 3.5 резко снижается его эффективность. Более ,чем 3.5 наддув не встречается.
Чтобы получить давление Н. 0,4-0,5 МПа, требуется при вышеуказанной системе Н. использовать практически всю мощность двигателя. В настоящее время наибольшее распространение в системе Н. ДВС получили центробежные компрессоры, которые, как правило, приводятся в действие газовыми турбинами.
При газотурбинном наддуве получается комбинированный двигатель, состоящий нз поршневой части, газовой турбины н компрессора. двигателях применяют турбокомпрессоры с постоянным давлением а) газов перед турбиной иимпульсные б) , которые имеют более высокий КПД. Однако из-за конструктивных сложностей импульсный наддув применяется только на ДВС малой и средней мощности.
При сжатии в ТК воздух нагревается, в результате чего его плотность уменьшается. Это приводит к тому, что в рабочем объеме цилиндра воздуха, а, следовательно, и кислорода, по массе помещается меньше, чем могло бы поместиться при отсутствии нагревания. Поэтому сжимаемый в нагнетателе воздух перед подачей его в цилиндры двигателя предварительно охлаждается в холодильнике (интеркуллере), который стал неотъемлемой частью большинства двигателей с наддувом. Понижение температуры наддувочного воздуха на 10 градусов позволяет увеличить его плотность примерно на 3%. Это, в свою очередь, позволяет увеличить мощность двигателя примерно на такой же процент
Температура наддува во всасывающем коллекторе указана в паспорте двигателя.
Расчет давления наддува
Для судовых ГТН показатель политропы сжатия в компрессоре принимают 0.7-0.8. температура за компрессором .
Потери давления в охладителе:
Следовательно, давление за компрессором ,МПА:
Где Рк- расчетное давление наддува за компрессором.
Степень повышения давления в компрессоре:
Основы теории ДВС 2012
Тепловой баланс и теплонапряженность двигателя
Для повышения КПД всей силовой установки это тепло используется вторично( утилизируется) ,например для подогрева воды в утиль котлах, бойлерах и т.д.
L — длина шатуна в м.
При бесконечной длине шатуна (L=∞ и λ =0) скорость поршня равна
С ∞=Rω sin a.
Основы теории двс 2012
ПОКАЗАТЬ НА РИСУНКЕ,КАК ПОЛУЧАЮТСЯ ВРАЩАЮЩИЙ И ОПРОКИДЫВАЮЩИЙ МОМЕНТЫ.
ПРИ КАКОМ ПОЛОЖЕНИИ КРИВОШИПА БУДЕТ МАКСИМАЛЬНОЕ ЗНАЧЕНИЕ ВРАЩАЮЩЕГО МОМЕНТА.
ПОНЯТИЕ О СТЕПЕНИ НЕРАВНОМЕРНОСТИ ВРАЩЕНИЯ.
КАКИЕ ТРЕБОВАНИЯ ПРЕДЪЯВЛЯЕТ Российский Регистр к степени неравномерности судовых дизелей.
5. от каких факторов зависит степень неравномерности вращения.
Тема 3.7.2 2012
При установке поршней и шатунов обращают внимание на допустимую разницу по весу, которая указана в инструкции завода изготовителя.
ОТВЕТИТЬ НА ВОПРОСЫ:
1. КАКУЮ ВИБРАЦИЮ ВЫЗЫВАЮТ СИЛЫ ИНЕРЦИИ 1-ГО И 2-ГО ПОРЯДКА.
2. КАКОЙ ДВИГАТЕЛЬ СЧИТАЕТСЯ ПОЛНОСТЬЮ УРАВНОВЕШЕННЫМ.
3. ДЛЯ ЧЕГО УСТАНАВЛИВАЮТ ПРОТИВОВЕСЫ И ГДЕ.
4. ПОЧЕМУ ВЕС ПОРШНЕЙ И ШАТУНОВ ДОЛЖЕН БЫТЬ ОДИНАКОВ
( В ДОПУСТИМЫХ ПРЕДЕЛАХ ДЛЯ ДАННОЙ МАРКИ ДВС)
Основы теории ДВС 2012
Упругие колебания вала и насаженных на него масс, возникающие после прекращения действия моментов, называются свободными крутильными колебаниями. Они совершаются лишь под влиянием упругих сил материала вала и моментов инерции масс.
Свободные крутильные колебания, как и все свободные упругие колебания, происходят всегда с определенной частотой (числом колебаний в единицу времени), называемой частотой свободных колебаний. Эта частота зависит от упругости вала и моментов инерции масс и выражается в герцах (гц).
Если у системы больше,чем две массы, то она может иметь несколько форм колебаний. Так, если система трехмассовая (рис. 263), то возможны колебания, при которых две массы движутся в одном направлении, а третья — в другом.
Вал будет иметь сечение, остающееся при колебаниях неподвижным. Такое сечение называется узлом колебаний, а колебания с одним узлом —одноузловыми.
В связи с действием сил сопротивления свободные колебания будут затухать. Основными силами сопротивления крутильным колебаниям являются силы внутреннего трения материала вала.
Вынужденные колебания.
Момент, выводящий систему из состояния равновесия, называется возмущающим. Под действием периодического возмущающего момента вал совершает вынужденные колебания с частотой, равной частоте возмущающего момента. Амплитуда вынужденных колебаний зависит от величины возмущающего момента.
Если частота действия возмущающего момента совпадает с частотой свободных колебаний, то наступает явление резонанса. При резонансе амплитуда вынужденных колебаний во много раз увеличивается по сравнению с амплитудой при том же значении
возмущающего момента вне резонанса. Поэтому при резонансе она может достичь больших значений даже при умеренной величине возмущающего момента.
Частота вращения, при которой наступает резонанс, называется критической. У двигателя может быть несколько критических частот вращения: при одних наступает резонанс с одноузловой формойколебаний, при других — с двухузловой и т. д. Возмущающие моменты могут быть разных порядков, т. е. разных частот. Наиболее опасны резонансы первого порядка с одноузловой и двухузловой формами колебаний.
Если критическая частота вращения находится в зоне рабочих оборотов двигателя ,сектор оборотов, при которых наступает резонанс , закрашивают красной краской и работать ДВС на оборотах в этом секторе не должен. В противном случае двигатель испытывает большую вибрацию ,значения напряжений в валах может превысить допустимые значения ,что приведет к поломке гребного или коленчатого вала.
ДЕМПФЕРЫ