рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Потенциальная энергия может быть введена только для поля консервативных сил

Потенциальная энергия может быть введена только для поля консервативных сил - раздел Механика, Механика. Электричество. Магнетизм Так Как Их Работа Не Зависит От Траектории, А Только От Начального И Конечног...

Так как их работа не зависит от траектории, а только от начального и конечного положений материальной точки, то эту работу можно записать в виде разности двух чисел: одно - Wn1 - будет зависеть от начального положения тела, второе - Wn2 - от конечного положения тела.

.


Wn1 - потенциальная энергия тела в положении 1;
Wn2 - в положении 2.

5.7.1. Некоторые конкретные выражения для потенциальной энергии Wn(r)
Для нахождения конкретного вида зависимости Wn(r) необходимо вычислить работу

.

В частности, для однородного поля тяжести, где , используя (5.6.1), получим: Wn = mgh.
Если - гравитационная сила, то

Если - кулоновская сила, то .

Если - сила упругости, то .

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

Механика. Электричество. Магнетизм

Вводные сведения... Предсказание будущего задача науки... Зачем естественные науки нужны людям Одно из основных назначений наук о природе предсказывать будущее состояние...

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Потенциальная энергия может быть введена только для поля консервативных сил

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Физическая модель
Как выделяют физики из бесконечного многообразия окружающего мира интересующие их немногочисленные простые свойства? Что такое физическая модель?

Экспериментальная и теоретическая физика
Экспериментальная физика - это опыты, проводимые для: а) обнаружения новых фактов; б) проверки истинности предсказаний теории. Теоретическая физика формулирует физические

Материальная точка
Материальная точка - это одна из простейших физических моделей (1.3).

Система отсчета
Это система координат, связанная с телом отсчета (3.2) и выбранный способ измерения времени (часы).

Координаты точки
Первый способ задать положение материальной точки - это задать ее координаты. Например, три числа xА, yА, zА задают положение точки A в декартовой системе координат

Компоненты радиус-вектора
На плоскости: В трехмерном пространстве:

Модуль радиус-вектора
- по теореме Пифагора. 3.5. Траектория - это линия, описываемая м

Скорость направлена по касательной к траектории
Так как , то направление вектора

Компоненты скорости
На следующем рисунке изображен вектор скорости материальной точки M, движущейся по плоскости x, y

Вычисление пройденного пути
Для равномерного движения ,

Нормальное и тангенциальное ускорение
Направим единичный вектор вдоль вектора скорости:

Динамика материальной точки
4.1. Почему в кинематике вводят только две производные от радиус-вектора: первую - скорость

Инерциальные системы отсчета. Первый закон Ньютона
Инерциальная система отсчета - это система отсчета (3.3), в которой тела, не подверженные воздействию других тел, движутся прямолинейно и равномерно. Первый закон Ньютона

Система СИ (System international)
В этой системе семь основных единиц, для них существуют эталоны. Это единица длины - метр (м); массы - килограмм (кг); времени - секунда (с); силы электрического

Размерность силы
, 1 ньютон (1Н) - это сила, которая массе 1 кг сообщает ускорение 1 м/с.

Внутренние и внешние силы
Внутренние силы - силы, с которыми взаимодействуют тела системы межд

Закон сохранения импульса
Импульс замкнутой системы сохраняется, т.е. не изменяется со временем. На рисунке изображена замкнутая система, состоящая из трех тел.

Единица измерения работы
[A]=[F].[s]= H.м = джоуль, Дж 5.4. Мощность P - это скорость совершения работы, т.е.

Кинетическая энергия
Применим II закон Ньютона для материальной точки m, движущейся под д

Консервативность силы тяжести

Неконсервативность силы трения
На рисунке изображен вид сверху на материальную точку m, движущуюся

Для одной материальной точки, движущейся в поле консервативных сил,
из (5.5) A12 = Wk2 - Wk1, из (5.7) A12 = Wn1 - Wn2. Откуда Wn1 - Wn2

Поступательное и вращательное движение
В данном примере траектория центра масс - окружность, остальные точк

Псевдовектор бесконечно малого поворота
При повороте тела на угол dφ, вводят псевдовектор бесконечно ма

Связь линейной скорости материальной точки твердого тела и угловой скорости
 

Работа при вращательном движении. Момент силы
Из (5.3.2):

Кинетическая энергия при вращательном движении. Момент инерции
.

Теорема Штейнера

Уравнение динамики вращательного движения
Из (5.5): . Используем (7.1) и (7.2):

Закон сохранения момента импульса
Из (7.4): , если момент силы

Элементы специальной теории относительности
8.1. Преобразования Галилея- это уравнения, связывающие координаты и время некоторого СОБЫТИЯ в двух инерциальных системах отсчета. СОБЫТИЕ определяется местом, где оно произошло (

Никакими механическими опытами нельзя установить, покоится ли данная система отсчета или движется равномерно и прямолинейно.
Это утверждение согласуется с преобразованиями Галилея. Продифференцируем их 2 раза по времени. После первого дифференцирования получим закон сложения скоростей:

Неудовлетворительность механики Ньютона при больших скоростях
Рассмотрим с точки зрения преобразований Галилея движение света. В системе К'

Никакими физическими опытами нельзя установить, покоится ли данная система отсчета, либо движется равномерно и прямолинейно.
Другая формулировка: Все законы природы одинаково формулируются для всех инерциальных систем отсчета . II. Принцип постоянства скорости света:

Вывод преобразований Лоренца
Для вывода преобразований Лоренца рассмотрим в двух системах отсчета мысленный опыт. Одна система К - неподвижна, другая К' движется вдоль оси х со скоростью V. Пусть в момент времени t = t' = 0, к

Одновременность событий в разных системах отсчета
В системе K' одновременно (в момент времени t'), нo в разных местах (x'1 и, x'2) произошли два события.

Промежуток времени между двумя событиями
Пусть в системе К' в одной и той же точке с координатой х' происходят в моменты времени

Длина тела в разных системах отсчета
Пусть стержень длины l0 лежит вдоль оси x' в системе К'. Как измерить его дл

Преобразование скоростей
Пусть материальная точка движется в системе К со скоростью . Система K' движется со скорость

Релятивистский импульс
В классической механике (4.5), при v << c. В релятивистской механике, где v ͛

Элементарные частицы - носители заряда
Носителями заряда являются элементарные частицы, заряд элементарных частиц, если они заряжены, одинаков по абсолютной величине e = 1.6·10-19 Кл. 9.1.5. Электрон и

Взаимодействие точечных зарядов
9.2.1. Точечный заряд - модель заряженного тела, сохраняющая три его свойства: положение в пространстве, заряд и массу. Или: точечный заряд - это заряженное тело, размерами ко

Электрическое поле
9.3.1. Заряд - источник поля. Всякий покоящийся заряд создает в пространстве вокруг себя только электрическое поле. Движущийся - еще и магнитное. 9.3.2. Заряд - ин

Напряженность поля точечного заряда
Задача - найти напряженность поля, созданного в точке

Линии напряженности
Для графического изображения электрического поля используются линии напряженности (силовые линии). Их строят по следующим правилам: 9.3.8.1. Линии напряженности

Линии напряженности точечных зарядов
а) поле положительного заряда  

Поток вектора напряжeнности электрического поля
9.4.1.1. - Поток векторадля однородного поля Для

Заряд в произвольном месте внутри сферы
. Поток Ф пропорционален числу силовых линий, проходящих через сферу, а их число не изме

Поток вектора Е поля системы зарядов, находящихся внутри замкнутой поверхности
Т.к.

Формулировка теоремы Гаусса
Из (9.4.2.4) и (9.4.2.5) следует, что поток вектора напряженности

Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости
а) выбор гауссовой поверхности: куда может быть направлено

Поле плоского конденсатора
По 9.3.6. . Т.к.

Разность потенциалов, связь с работой
Из (5.7): . Из (9.6):

Связь между напряженностью и потенциалом
Заряд q перемещается в электрическом поле на

Проводник в электрическом поле
Проводник? Заряды в проводнике способны перемещаться по его объему под действием сколь угодно малой силы (свободные заряды). Чаще всего эти заряды - электроны, у них:

Условия равновесия зарядов на проводнике
Равновесие - . Внутри проводника

Проводник во внешнем электрическом поле
Мысленный опыт:   Однородное электрическо

Электроемкость уединенного проводника
Заряд q1 создаёт на уединённом проводнике потенциал φ

Электроемкость конденсатора
Конденсатор - это два проводника, обычно плоской цилиндрической или сферической формы, расположенные на небольшом расстоянии друг от друга. Проводники, обкладки конденсатора

Энергия электрического поля
(9.4.4.1) Рассмотрим движение пластины с зарядом q

Плотность энергии электрического поля в вакууме

Два типа диэлектриков - полярные и неполярные
Полярные - центры "+" заряда и центры "-" заряда смещены, например, в молекуле воды H2O. Модель полярного диэлектрика жесткий диполь:

Плотность энергии электрического поля в диэлектрике
  ,   сравните с (9.11.1).

Связь плотности тока и скорости упорядоченного движения зарядов
  За время dt через площадку dS пройдут заряды, от

Закон Ома для участка цепи
   

Закон Ома в дифференциальной форме
Закон Ома (10.4) для элементарного объема проводника.

Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме
Количество тепла, выделяемое в элементарном объеме с сопротивлением R при прохождении т

Закон Ома для неоднородного участка цепи
Неоднородный участок - участок, содержащий ЭДС.  

Движущийся заряд - источник магнитного поля, индикатор магнитного поля - другой движущийся заряд
  Заряд q1- создает в точке, удаленной на расстоян

Проводник с током создает только магнитное поле, другой проводник с током реагирует только на магнитное поле
  Проводник с током I1 электрически ней

Рамка с током как регистратор магнитного поля. Вектор магнитной индукции
  В этом положении на рамку действует максимальный

Закон Био-Савара-Лапласа
Направление

Применение закона Био-Савара-Лапласа для нахождения магнитного поля прямого тока
Независимо от положения

Теорема о циркуляции вектора В
Циркуляция вектора В по произвольному контуру равна алгебраической сумме токов, охватываемых контуром, помноженной на μ0. 11.5.1. Циркуляция ве

Ток за контуром
  При обходе контура 1 через 3 к 2

Магнитное поле тороида
  Тороид - провод, навитый на тор (бублик). Конту

Закон Ампера
  По закону Ампера на элемент

Сила Лоренца - это сила, действующая со стороны магнитного поля на движущийся в нем заряд
См. (10.2), (10.2.1) n-концентрация носителей. Сила Ампера (11.6) есть

Движение заряженной частицы в однородном магнитном поле
11.7.1.1. перпендикулярна

Вектор вращающего момента
 

Магнитный момент по полю
Контур разворачивается так, чтобы

Электронный механизм ЭДС индукции
На рисунке изображена рамка с подвижной стороной. Магнитное поле

Потокосцепление
  В одном витке катушки наводится ЭДС ε

Индуктивность соленоида
Число витков на единицу длины

Энергия магнитного поля
  По катушке L течет ток I, поддерживаемый источн

Уравнения Максвелла
Уравнения Максвелла выражают связи между характеристиками электромагнитного поля:

Первое уравнение первой пары - это закон Фарадея-Ленца
 

Второе уравнение первой пары - нет магнитных зарядов
 

Вторая пара уравнений Максвелла в интегральной форме
13.2.1. Первое уравнение второй пары - это теорема о циркуляции + что

Система уравнений Максвелла в интегральной форме
Первая пара (13.1)   ,  

Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
Применяя теорему Стокса можно преобразовать интеграл по замкнутому контуру l в интеграл по поверхности S, натянутой на этот контур. Теорема Остроградского-Гаусса позволяет преобразовать ин

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги