Трхэлектродный боковой каротаж.
Электрическое поле трхэлектродного зонда представляет собой поле длинного цилиндрического вытянутого элипсоида вращения заземления. Расчт его также сложен.
В связи с этим кажущееся удельное сопротивление для обоих типов зондов бокового каротажа получаю обычно на сеточной модели. Кажущееся удельное сопротивление для трхэлектродного зонда определяется выражением для двухслойной среды при наличие зоны проникновения где 2a-диаметр центрального электрода 2с-общий размер зонда 2а1 dс - диаметр скважины 2a2 D - диаметр зоны проникновения c2a2k2 c12a1k2 c22a2k2. На рис показаны кр для двухслойной среды для одного из трхэлектродных зондов бокового каротажа.
Указанные формулы получены заменой фактического цилиндрического зонда удлиннным сфероидом и в предположении, что поверхность скважины и внешняя граница зоны проникновения представлены эквипотенциальными поверхностями. Сравнение трхэлектродного и семиэлетродного зонда бокового каротажа дает следующее. Для получения одинаковой вертикальной разрешающей способности расстояние O1O2 между серединами интервалов, отделяющих основной электрод трхэлетродного зонда от дополнительных, должно быть равно расстоянию O1O2 между средними точками интервалов M1N1 и M2N2 семиэлектронного зонда.
При одинаковом радиусе исследования общая длина трхэлетродного зонда должна быть равной 1,5 A1A2 семиэлектродного. Преимущества семиэлектродного зонда бокового каротажа заключаются в возможности более лгкого комплексирования его с исследованиями других видов и в меньшем влиянии скважины на результаты измерений.
Рассмотрим некоторые вопросы интерпретации данных семиэлектродного бокового каротажа. 3.3