Основные положения и методы расчета однофазных электрических цепей синусоидального тока.

Электрические цепи могут находиться под воздействием постоянных или переменных напряжений и токов. Среди этих воздействий важнейшую роль играют гармонические колебания. Последние широко используются для передачи сигналов и электрической энергии, а также могут применяться в качестве испытательного сигнала. Исследование режима гармонических колебаний важно и с методической точки зрения, поскольку анализ электрических цепей при негармонических воздействиях можно свести к анализу цепи от совокупности гармонических воздействий. В этом смысле методику анализа и расчета цепей при гармонических воздействиях можно распространить и на цепи при периодических несинусоидальных, а также непериодических воздействиях встречающихся в электронике и радиотехнике. Наибольшее распространение в энергетике получили электрические цепи переменного тока, изменяющегося во времени по синусоидальному закону. Это обусловлено относительной простотой получения такого тока и его преобразования. Кроме того простота устройства, надежность работы и высокие технико–экономические показатели однофазных и трехфазных трансформаторов, генераторов и двигателей обеспечили синусоидальному току широкое применение. Исключением являются некоторые области техники, например электрохимия, электрическая тяга, металлургия, в которых применяется постоянный ток, получаемый путем выпрямления переменного.

Синусоидальные функции времени (Э.Д.С., ток, напряжение) могут быть представлены тригонометрической формой записи, линейными диаграммами изменения во времени (графиками), вращающимися векторами и комплексными числами.

Тригонометрическая форма записи синусоидально изменяющейся во времени величины в общем виде представляется выражением:

(2.1),

где а – мгновенное значение синусоидальной функции времени; – ее амплитудное (максимальное) значение; - действующее (среднеквадратичное) значение за период; - угловая (циклическая) частота, характеризующая скорость изменения фазового угла; - частота изменений синусоидальной функции, характеризующая число периодов T в секунду; – период – наименьший интервал времени, по истечении которого мгновенные значения периодической величины повторяются; t – текущее значение времени; - фаза или фазовый угол (аргумент синусоидальной функции); ψ_a – начальная фаза (начальный фазовый угол).

В соответствии с выражением для мгновенного значения синусоидальная функция времени может быть изображена в виде линейной диаграммы, представляющей собой график изменения соответствующей синусоидальной функции от времени.

Синусоидальная функция времени изображается также вращающимся вектором. Длина вращающегося радиус – вектора равна амплитуде A_m синусоидальной функции, угол между вращающимся вектором и осью абсцисс для момента времени t =0 представляет ее начальную фазу ψ_а. Проекция вращающегося радиус – вектора на ось ординат определяет мгновенное значение синусоидальной величины. За положительное направление вращения вектора принято направление против хода часовой стрелки. Совокупность векторов, изображающих токи и напряжения в цепи переменного тока, называют векторной диаграммой. Угол между вектором тока и напряжения - называют углом сдвига фаз, который определяется разностью начальных фаз напряжения и тока.

Синусоидальная функция времени (2.1) может быть представлена в комплексной форме. При этом на комплексной плоскости в прямоугольной системе координат из ее начала под углом ψ_а к положительному направлению оси действительных чисел (оси абсцисс) проводят вектор длинной равной A_m, концу которого соответствует определенное комплексное число. Комплексная амплитуда синусоидальной величины определяется выражением:

=A_me^jψ ,

где е – основание натурального логарифма.

Для действующего значения этой величины:

=Ае^jψ , (2.2)

где - модуль комплексного числа , - его аргумент.

Представленная форма записи комплексного числа (2.2) называется показательной или экспоненциальной. Эта форма комплексных чисел более удобна при их умножении, делении, возведении в степень, извлечении корней и логарифмировании.

Комплексное число можно записать в виде суммы действительной Re() = a и мнимой Im()= b частей:

= Re() + j Im() = a + jb, (2.3)

где - мнимая единица, с помощью которой из комплексного числа выделяется его мнимая часть. Умножение вектора на множитель j соответствует повороту его на угол, равный в положительном направлении (против хода часовой стрелки), а умножение на – j соответствует повороту в отрицательном направлении (по ходу часовой стрелки). Представленная форма записи комплексного числа (2.3) называется алгебраической или координатной. Эта форма комплексных чисел более удобна при их сложении и вычитании.

Переход от алгебраической формы записи комплексного числа к показательной (и обратно) осуществляется при помощи формулы Эйлера:

сosψ + j∙sin ψ =e^jψ, (2.4)

где . В связи с этим комплексное значение может быть представлено в тригонометрической форме:

= A (cos ψ +j∙sin ψ). (2.5)

Иногда при выполнении расчетов с комплексными числами удобно пользоваться сопряженными значениями комплексных чисел. При сопряжении комплексного числа, в его алгебраической записи, знак мнимой части меняется на противоположный, а в показательной – на противоположный меняется знак аргумента.

Расчет и анализ электрических цепей переменного тока с использованием комплексных чисел называют символическим методом.

Электрическая цепь синусоидального тока содержит помимо электротехнических устройств, назначение которых совпадает с назначением функционально аналогичных устройств цепи постоянного тока (источники энергии, измерительные приборы, коммутационные аппараты и т.д.), также устройства, присущие только цепям синусоидального тока (трансформаторы, конденсаторы, катушки индуктивности и т.д.), которые изображают на принципиальных электрических схемах. Для расчета и анализа этих цепей от принципиальных необходимо перейти к их схеме замещения, которая является количественной моделью для описания процессов в цепи. Элементами схем замещения цепей синусоидального тока являются: источники синусоидальных токов, Э.Д.С. и напряжений; резистивные, индуктивные и емкостные элементы.

Термин “сопротивление” для цепей синусоидального тока, в отличие от цепей постоянного тока, является недостаточно полным, поскольку сопротивление переменному току оказывают не только те элементы, в которых выделяется только энергия в виде теплоты (активные сопротивления r , соответственно активная проводимость g = 1 / r), но и те элементы цепи, в которых энергия периодически запасается в электрическом (конденсатор) или магнитном (индуктивность) полях. Эти элементы обладают реактивным сопротивлением x и реактивной проводимостью b = 1 / x. Реактивным сопротивлением обладают:

· конденсатор емкостью С – реактивным емкостным сопротивлением: ;

· катушка с индуктивностью L – реактивным индуктивным сопротивлением: .

Полное сопротивление z цепи с последовательным соединением резистора с активным сопротивлением r , конденсатора с реактивным сопротивлением x_С и катушки индуктивности с реактивным сопротивлением x_L, равно:

. (2.6)

Полная проводимость y этой цепи:

Полная проводимость y этой цепи:

. (2.7)

При протекании по этим элементам синусоидального тока i на их сопротивлениях создаются синусоидальные падения напряжения:

· на активном сопротивлении r напряжение , совпадающее по фазе с током, т.е. ;

· на индуктивном сопротивлении x_L напряжение , опережающее ток по фазе на четверть периода, т.е. ;

· на емкостном сопротивлении x_С напряжение , отстающее от тока на четверть периода, т.е. .

Для анализа и расчета цепей синусоидального тока можно использовать те же понятия, законы и методы расчета (для мгновенных или комплексных значений), что и для цепей постоянного тока. Однако при этом необходимо помнить, что в отличие от цепей постоянного тока, токи и напряжения в цепях синусоидального тока совпадают по фазе только на участках с активным сопротивлением, т.е. следует учитывать начальные фазы токов и напряжений или угол сдвига фаз между ними. Эти расчеты значительно упрощаются благодаря применению символического метода расчета. Символическое изображение синусоидальных величин дает возможность заменить трудоемкие операции с тригонометрическими функциями и векторами токов и напряжений на относительно простые алгебраические действия с комплексными значениями этих величин. Благодаря этому становится возможным, почти во всех случаях (исключение составляют цепи, содержащие индуктивно связанные элементы) применять все методы расчета цепей постоянного тока, основанных на законах Ома и Кирхгофа.

· Закон Ома:

, (2.8)

комплексное значение тока в неразветвленном участке электрической цепи прямо пропорционально комплексному значению напряжения на этом участке и обратно пропорционально комплексному полному сопротивлению этого участка.

· Первый закон Кирхгофа:

, (2.9)

алгебраическая сумма комплексных значений токов в ветвях, присоединенных к узлу электрической цепи, равна нулю.

· Второй закон Кирхгофа:

, (2.10)

алгебраическая сумма комплексных значений напряжений на отдельных участках замкнутого контура электрической цепи равна алгебраической сумме комплексных значений Э.Д.С., действующих в этом контуре.

Энергетические процессы в электрических цепях синусоидального тока достаточно сложные, так как физические процессы в различных элементах неодинаковы.

Чтобы яснее представить эти процессы, рассмотрим пассивную электрическую цепь, находящуюся под воздействием источника синусоидального напряжения . Под воздействием этого напряжения в цепи будет протекать синусоидальный ток . Отдаваемая источником в цепь за период Т средняя мощность:

. (2.11)

Согласно закону Ома:

или .

Тогда уравнение (4.11) примет вид:

P = I² · r =U² · g. (2.12)

Таким образом, средняя за период мощность Р равна мощности, рассеиваемой на активном сопротивлении (проводимости) цепи. И этой связи мощность Р носит название активной и измеряется в ваттах (Вт).

Кроме активной мощности в цепях синусоидального тока используют понятие реактивной мощности, имеющей единицу измерения вольт-ампер реактивный (В Ар):

Q = U· I·sinφ = I²· x = U² · b , (2.13)

и полной мощности, измеряемой в вольт-амперах (В А):

. (2.14)

Полная мощность – величина комплексная:

, (2.15)

где - значение комплексно-сопряженного тока.

Т.е. активная мощность – действительная , а реактивная – мнимая часть комплексного значения полной мощности.

Расчеты неразветвленных цепей переменного тока можно свести либо к тригонометрической задаче с построением векторных диаграмм этих цепей, либо выполнять расчет символическим методом. Расчет смешанного соединения при переменном токе в общем такой же, как и при постоянном токе: сначала рассчитывается эквивалентное сопротивление разветвления, а затем рассчитывается сопротивление цепи в целом, после чего рассчитывается ток на входе цепи и остальные напряжения и токи в цепи. Для параллельных ветвей в цепи переменного тока закон Ома можно записать в виде: , где - сумма активных проводимостей параллельных ветвей, - сумма индуктивных проводимостей параллельных ветвей, - сумма емкостных проводимостей параллельных ветвей.

В случае неразветвленной цепи переменного тока с резистором, катушкой индуктивности и конденсатором при x_L =x_C, т.е. когда x=x_L–x_C=0 и z = r наступает резонанс, при котором напряжение и ток на входе рассматриваемой цепи совпадают по фазе φ = 0. Резонанс в неразветвленной цепи переменного тока называют резонансом напряжений, условием наступления которого является равенство реактивных сопротивлений конденсатора и катушки индуктивности. Ряд особенностей состояния цепи во время наступления резонанса обусловили его широкое использование в радиотехнике, электротехнике, измерительной технике и других областях.

В разветвленной цепи может преобладать емкостная или индуктивная проводимость, но возможен и частный случай, когда суммарная индуктивная проводимость в i – ой ветви равна суммарной емкостной проводимости в j – ой ветви, т. е. = . Это условие резонанса токов – состояния подобного резонансу в неразветвленной цепи переменного тока, при котором ток и напряжение на входе цепи также совпадают по фазе, т.е. φ = 0.