Запишем выражение для плотности тока в канале МДП‑транзистора с учетом дрейфовой и диффузионной составляющих тока. Имеем:
. (6.39)
Величина тангенциальной составляющей электрического поля Еy, согласно определению, равна:
. (6.40)
Градиент концентрации электронов вдоль инверсионного канала обусловлен наличием разности потенциалов между областями истока и стока и, как следует из соотношения (6.37), определяется градиентом квазиуровня Ферми φc. Из (6.37) имеем:
. (6.41)
Воспользуемся соотношением Эйнштейна, связывающим подвижность электронов μn и коэффициент диффузии Dn.
.
Подставим соотношения (6.40 – 6.41) в выражение для плотности тока (6.39). Получаем:
. (6.42)
Проведя интегрирование по глубине z и ширине х инверсионного канала транзистора аналогично рассмотренному в главе 6, приходим к выражению для тока канала IDS в виде:
. (6.43)
Как следует из соотношения (6.43), полный ток канала IDS обусловлен градиентом квазиуровня Ферми вдоль инверсионного канала. Дрейфовая составляющая тока Iдр будет равна:
. (6.44)
Диффузионная составляющая тока Iдиф будет равна:
. (6.45)
Если теперь из (6.43 – 6.45) выразим доли дрейфовой и диффузионной составляющих тока в полном токе канала МДП‑транзистора, то получим соответственно:
; (6.46)
. (6.47)
Таким образом, чтобы получить выражение для вольт-амперной характеристики МДП-транзистора с учетом дрейфовой и диффузионной составляющих, необходимо:
а) найти для соотношения (6.43) зависимость заряда неравновесных электронов Qn как функцию поверхностного потенциала ψs и квазиуровня Ферми φc, т.е. Qn(ψs, φc);
б) найти связь между поверхностным потенциалом и квазиуровнем Ферми ψs = ψs(φc);
в) найти зависимость поверхностного потенциала ψs от напряжений на затворе VGS и стоке VDS.