Рассмотрим теперь случай, когда напряжение на входе RC-цепи скачком изменяется от напряжения Е до нуля (рис. 6.3).
Рис. 6.3. Уменьшение напряжения скачком от Е до 0 на входе RC-цепи
В указанном случае после момента времени t0 единственным источником энергии является емкость С , заряженная до напряжения Е.
Согласно второму закону Кирхгофа
,
отсюда
и
Ранее мы рассмотрели подобное дифференциальное уравнение, поэтому сразу запишем его решение:
.
Принужденная составляющая в этом случае равна нулю, а постоянную интегрирования А определим из начальных условий.
Полагаем, что в начальный момент времени емкость С заряжена до напряжения Е и затем напряжение Е скачком снижается до нуля. Так как емкость мгновенно разрядиться не может (первый закон коммутации), то
,
.
Т.е.
или
. (6.14)
Рис. 6.4. График разряда емкости
За время t = 3t емкость С разрядится до 0,05Е . Теоретически напряжение на емкости снизится до нуля только при t → ∞, но уже при t = 7t оно составит менее 0,001Е.