Интерференция света в тонких пленках и тонком клине. Кольца Ньютона.

 

 

D = S₁ – S₂ = (AB+BC)n – (AD + l/2)

l/2 прибавляется вследствие изменения фазы световой волны на противоположенную при отражении волны от верхней поверхности. AB + BC = 2d/cosb, AD = =2d * tgb * sina, n – показатель преломления, sina = =nsinb. Для разности хода получаем

Для проходящих лучей

Разность хода зависит от угла падения и толщины пленки в месте падения. Полосы равного наклона получаются в случае d=const и зависят от угла падения. Полосы равной толщины получаются в случае a=const и зависят от толшины пленки (пленка неоднородна по толщине).

Если пленка имеет вид плоского клина, то

D = 2d*n – (0 + l/2) = 2dn -l/2

при d=0 Þ D = -l/2 – условие min (темная полоса у ребра клина)

- ширина интерференционных полос

где a - угол клина.

Воздушный клин получается если на плоскую стеклянную пластину положить линзу. Итерф. картина – концентрические кольца (кольца Ньютона)

-для темных нижнее для светлых

 

29. Практическое применение интерфц-ии.

а) Просветление оптики. На поверхность стекла наноситься слой диэлектрика с n < n₀ (n₀ – показатель преломления стекла).

D = S₁ – S₂ = (2dn + l/2) – (0 + l/2) = 2dn

условие min D = (2m + 1)l/2

получим min толщину пленки d при m = 0

Просветление проводят для средней (желто-зеленой) области видимого спектра. Для краев видимого спектра коэфф. отражения отличен от нуля, поэтому просветленные объективы кажутся в отраженном свете пурпурными (смешение красного и фиолетового цветов). При n > n₀ пленка нанесенная на оптическую поверхность будет увеличивать коэфф. отражения. Для получения зеркала с коэфф. отражения 99% (такие зеркала используют в лазерной тех.) надо нанести 11 – 13 слоев.

б) Проверка качества обработки пов – тей.

в) В интерферометрах (малые углы и перемещения, длины световых волн)