В осн светоперед. по оптич волокну лежит явл полн внутрен отраж. Полн внутреннее отражение может иметь место только тогда, когда светов. лучи падают на границу раздела оптически более плотн. среды с оптич. менее плотной под углами, меньшими критич. угла полного отражения.
Классич. оптич. световод предст.собой двухсл. волокно, кот. имеет сердцевину, оптически более плотную. чем оболочка, у него выполн. условие nc>nоб.
Волокно такого типа получило назв.ступенчатого. Лучи света, падающ.на торец волокна под углами, меньш.критического угла φ0 проникая в сердцевину и распростр. по ней, не границе сердцевина-оболочка претерпевают полное отраж. То же самое происх. и при всех посл. встречах с этой границей – энергия таких лучей остается в сердцевине. И хотя траект. каждого отдельн. луча предст.собой ломоную линию, световой поток в целом распростр. вдоль оси волокна.Одной из важнейших характеристик волоконного световода является числовая апертура NА :
Лучи внутри угла φ0 называют апертурными, вне этого угла внеаперт. Внеаперт. лучи, падая на границу сердцевина-оболочка каждый раз делят свою энергию между отраженным и преломленным лучами; преломл. лучи вых. в оболочку, а затем и вообще из световода и безвозвратно теряются. Иначе аперт. лучи наз. канализируемыми, а внеапертурные - вытекающими. Аперт. лучи заполн.весь конус, вершина кот. совпадает с точк., представл. излучатель, а угол при вершине равен углу φ0. Чем больше апертура световода, тем больше лучей он ''захватит" от излучателя. Световоды изготавливает из сверхчистого кварцевого волокна (стекло содержит слишком много разл. составляющ. и обесп. его однородность и чистоту невозм.).
, где γ характеризует поглощение.
В световодах могут распространяться только определенные типы волн, называемых модами. Моды отличается друг от друга числом азимутальных и радиальных узлов электромагнитной волны. Каждая мода распространяется по волокну несколько иначе, чем другие.
Если показатель преломления кварца менять от центра волокна к периферии не ступенчато, а плавно, то характер распространения световых лучей существенно изменяется (рис. 53), Ломанные линии
превращаются в синусоиды, к этому приводит явление рефракции - искривление световых лучей в неоднородной оптической среде. Эти волокна получит название градиентных, поскольку имеется изменение показателя преломления вдоль радиуса, т.е. наличие градиента. В градиентных волокнах межмодовая дисперсия значительно меньше, чем в ступенчатых. В них, миг и в ступенчатых волокнах, осевой луч и луч, пробегавший по синусоиде, до встречи в некоторой точке проходят разные расстояния. Однако осевой луч все время распространяется в области с максимальным значением л , а значит, с минимальной скоростью. А синусоидальный луч большую часть пути проходит в срезе с меньшим значением n, скорость его выше, чем у осевого луча. Поэтому, если найти нужный закон изменения n(r), то лучи в точку встречи будут приходить одновременно. Описывая градиентное волокно, мы говорим об уравнивании времени распространения мод.
Достичь сверхмодовой дисперсии можно и иным путем. Если диаметр сердцевины ступенчатого волокна уменьшить, то число мод, которые могут распространяться в нем, уменьшится. При некотором диаметре сердцевины не может распространяться только одна мода Такое волокно называется одномодовым. Волна в нем распространяется строго вдоль оси. Так начали развиваться одно-медовые волокна, отличи тельными особенностями которых являются; 1)малый диаметр сердцевины (3-7 мкм, это 0,1 толщины человеческого волоса) 2) торец световода захватывает световой поток в пределах угла φ0 , равного 5-7° 3) малая числовая апертура (NА)≈0,12, что обусловлено очень малым изменением показателя преломления между сердцевиной и оболочкой. Межмодовая дисперсия в таких световодах должна отсутствовать, практически удалось подучить ⌂t/l=10 пс/км.