Согл принципу детального равновесия, любой микроскопич проц в равнов сис-ме долж протек с такой же скор, что и обр ему. Этот принц статистич физики позв найти связь между испускательной и поглощательной способност люб непрозр тела. Пусть тело вх в состав термодинамич равнов сис-мы, наход-ся при температ Т. Энерг, излуч за ед врем с ед площ пов-ти рассм-мого тела в интерв частот волн от v до v + dv, dWизл = rn dv. За то же врем на том же уч-ке пов-сти тела поглощ часть энерг падающ на эту пов-ть равнов излучения, равная
dWпогл = an c/4 * p(v,T) dv. По принц детального равновесия dWизл = dWпогл , то
Это ур-е выраж закон Кирхгофа, согл которому отнош-е испускательной способности тела к его поглощательной способности не зависит от природы тела и равно испускательной
способности абсолютно черного тела гn* при тех же знач темпер и част.
Зависимость rn* от n и T наз функцией Кирхгофа:
Из закона Кирхгофа след, что энерг свет-ть тела равна
где а — интегр степень черн-ты тела, кот зав от мат-ла тела, сост его пов-ти и темпер. Для всех тел, кроме абс ч, a < 1.Равнов излуч при темпер Т тождест теплов излучабс ч тела при той же темпер. Равновесное излуч наз черным излучением. Связь между энерг светимостью абс ч тела и объемной плотн энергии ч излучения имеет вид:
Закон Стефана—Больцмана утверж, что энерг светимость абс ч тела пропорц четвертой степени его термодинамической температуры:
где s = 5,67 • 10 Вт • м К — пост Стефана—Больцмана. Этот закон можно вывести теоретически, рассм методами термодинамики равновесное излучение в замкнутой полости.
Зависимость испуск спос абс ч тела r*n от частоты v при неск пост знач темпер показана на рис. V.5.3.