С механическим моментом связан магнитный момент. Для орбитального момента
, ,
для спинового момента
, ,
причем .
Вследствие удвоенного спина гиромагнитное отношение полных моментов и не совпадает ни с гиромагнитным отношением для орбитального движения, ни с гиромагнитным отношением для спина.
Его можно установить, используя векторные диаграммы.
В отсутствие внешнего поля общий угловой момент сохраняется. результирующие моменты и из-за спин-орбитального взаимодействия не сохраняются. Так как это взаимодействие слабое, то длины этих векторов практически изменяться не будут. Это означает, что на векторной диаграмме они будут прецессировать вокруг вектора с одной и той же угловой скоростью, так что все три вектора будут лежать в одной плоскости. С той же угловой скоростью будут прецессировать соответствующие им магнитные моменты и , а так же общий магнитный момент .
Проекция общего магнитного момента на направление определится из скалярного произведения
.
Учитывая соотношение
,
находим
здесь
,
или в более подробной записи
.
Величина
называется множителем Ланде.
Таким образом,
.
Отсюда
.
Перпендикулярная к вектору проекция определенного значения не имеет. В векторной модели она совершает прецессию вокруг вектора . При рассмотрении процессов, происходящих медленно по сравнению с этой прецессией от наличия перпендикулярной составляющей можно отвлечься, считая, что полный момент атома сводится к одной только составляющей. В этом приближении
.
Именно такой момент проявляется в опытах Штерна-Герлаха.