Выделим в турбулентном потоке, движущимся параллельно твёрдой стенке, элементарную площадку ΔS и определим касательное напряжение τ, возникающее за счёт пульсаций скоростей . Через площадку в перпендикулярном потоку направлении, проходит расход жидкости
.
Масса жидкости, проходящая через площадку за время Δt, равна
За счёт составляющей пульсаций скорости эта масса получит приращение количества движения
.
Приращение количества движения равно импульсу силы, т.е.
;
где сила и тогда касательное напряжение будет равно
,
а его осреднённое по времени значение можно представить в виде
.
Определённое таким образом касательное напряжение вычислить очень трудно из-за неизвестных значений и , поэтому, чаще всего рассматривается приближённое решение.
Представим, что малый объём жидкости, находящийся в точке A и имеющий скорость , в результате турбулентного перемешивания переместился в точку B, расположенную на расстоянии l от точки A приобрёл скорость .
Будем считать, что пульсации скоростей и пропорциональны приращению скорости рассматриваемого объёма жидкости, т.е.
, .
Тогда можно представить в виде
,
где коэффициент пропорциональности включён в величину l, знак совпадает со знаком производной . Величина l носит называние путь перемешивания.
Последнее уравнение обычно преобразовывают к виду
,
где СТ – коэффициент перемешивания, или коэффициент турбулентного обмена который равен
.
Полученное уравнение аналогично уравнению касательного напряжения при ламинарном режиме. Коэффициент CТ значительно превышает по величине динамическую вязкость и зависит от числа Рейнольдса.