Реферат Курсовая Конспект
ФЕРРОМАГНИТНЫЕ ДОМЕНЫ - раздел Приборостроение, МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ В Ферромагнетике При ...
|
В ферромагнетике при все спиновые моменты атомов с недостроенными d- или f-оболочками ориентируются параллельно друг другу. В результате этого намагниченность макроскопического образца должна быть близка к намагниченности насыщения. Опыт показывает, однако, что намагниченность случайно взятого куска ферромагнетика часто оказывается равной нулю. При помещении этого образца в магнитное поле результирующий магнитный момент возрастает и в достаточно слабых полях достигает насыщения.
Первое качественное объяснение такого поведения ферромагнетиков было дано в 1910 г. П. Вейссом на основе высказанной им гипотезы о существовании в ферромагнетике областей спонтанной намагниченности – доменов. Теоретическое обоснование гипотезы Вейсса было дано Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшицем.
Вейсс предположил, что макроскопический образец ферромагнетика разбивается на множество доменов, каждый из которых намагничен до насыщения, но намагниченности отдельных доменов ориентированы различным образом. Намагниченность тела как целого представляет собой векторную сумму намагниченностей отдельных доменов. На рис. 9.12 изображены доменные структуры, соответствующие нулевой результирующей намагниченности.
Намагничение ферромагнитного образца, имеющего нулевой результирующий магнитный момент при = 0, происходит за счет изменения формы и ориентации доменов (рис. 9.13).
В слабых полях наблюдается увеличение объема «выгодно» расположенных относительно внешнего поля доменов, за счет доменов с «невыгодной» ориентацией, т. е. имеет место процесс смещения границ доменов. Процесс намагничения в слабых полях обратим. Если внешнее поле снять, то домены восстановят исходную форму и размеры. Увеличение поля приводит к тому, что рост выгодно ориентированных доменов осуществляется тоже за счет необратимых процессов. Обратимому смещению границ доменов могут, например, препятствовать дефекты кристаллической структуры. Чтобы преодолеть их действие, граница домена должна получить от внешнего поля достаточно большую энергию. Если снять намагничивающее поле, то дефекты помешают границам доменов вернуться в исходное положение. Процессы необратимого смещения границ доменов обусловливают эффект Баркгаузена, заключающийся в том, что при плавном увеличении напряженности поля значение возрастает в ферромагнетике не плавно, а скачкообразно (рис.9.13,г). В области высоких полей намагничение осуществляется за счет поворота намагниченностей доменов по направлению поля. При этом постепенно намагниченность выходит на так называемое техническое насыщение (участок III). После достижения технического насыщения наблюдается очень медленное возрастание намагниченности. Оно обусловлено тем, что при Т=0 К не все спины внутри доменов ориентированы строго параллельно. В сильных полях достигается параллельная ориентация магнитных моментов. Этот процесс получил название парапроцесса. Теория процессов смещения была разработана в 1938 г.. Е. И. Кондорским, а теория процессов вращения Н. С. Акуловым.
Предположим, что образец намагничен до насыщения. Попытаемся размагнитить его, уменьшая постепенно внешнее поле до нуля. Изменение намагниченности не будет теперь описываться той кривой, которая наблюдалась при намагничении образца (рис. 9.13,г). Из-за того, что произошло необратимое смещение границ доменов при =0, сохранится некоторая намагниченность , получившая название остаточной. Для достижения нулевой намагниченности требуется приложить размагничивающее поле , называемое коэрцитивной силой. Когда поле достигает больших отрицательных значений, образец намагничивается до насыщения в противоположном направлении. Полный цикл перемагничения при изменении поля от -до -описывается петлей гистерезиса, изображенной на рис. 9.2.
Рис. 9.13,г, на котором изображена часть петли гистерезиса, наглядно показывает, что процесс размагничения отстает от уменьшающего поля. Это значит, что энергия, полученная ферромагнетиком при намагничении, не полностью отдается в процессе размагничения. Часть энергии теряется. Найдем значение потерянной энергии. Пусть при = 0 образец был ненамагничен (т. е. J=0). Магнитная энергия, накапливаемая образцом при увеличении поля от Н=0 до Н=Н, определяется выражением
.
Здесь — намагниченность, достигаемая при поле Н1
По виду петли гистерезиса все ферромагнитные материалы можно разделить на две большие группы — магнитомягкие и магнитотвердые. К магнитомягким относят материалы, имеющие низкие значения коэрцитивной силы (Нс<800 А/м), к магнитотвердым — материалы с большой коэрцитивной силой (Нс>4 кА/м). Магнитомягкие материалы применяются в основном для изготовления сердечников трансформаторов, магнитотвердые — для изготовления постоянных магнитов.
Почему образуются ферромагнитные домены? Ответ на этот вопрос дали Ландау и Лифшиц. Они показали, что образование доменной структуры является следствием существования в ферромагнитном образце конкурирующих вкладов в полную энергию тела. Полная энергия Е ферромагнетика складывается из: 1) обменной энергии Е; 2) энергии кристаллографической магнитной анизотропии Ек: 3) энергии магнитострикционной деформации ; 4) магнитоупругой энергии Е; 5) магнитостатической энергии Е0; 6) магнитной энергии Ем. Таким образом,
Е=Еобм+Е+Е+Е+Е0+Е.
Минимуму обменной энергии в ферромагнетике соответствует состояние однородной намагниченности.
Энергия кристаллографической магнитной анизотропии. Анализ кривых намагничения ферромагнитных монокристаллов показывает (рис9.14), что в ферромагнитном монокристалле существуют направления (или оси) легкого и трудного намагничения. Физическую природу магнитной анизотропии впервые установил Н. С. Акулов. В ферромагнитном кристалле имеются взаимодействия, которые ориентируют намагниченности вдоль определенных кристаллографических направлений (осей легкого намагничения). К этому приводит перекрытие электронных орбит: спиновые моменты взаимодействуют с орбитальными из-за наличия спин-орбитальной связи, а орбитальные моменты, в свою очередь, взаимодействуют с кристаллической решеткой за счет существующих в ней электростатических полей и перекрытия волновых функций соседних атомов.
Энергия магнитострикционной деформации. Магнитострикция— это изменение размеров тела при намагничении. Например, никель при намагничении до насыщения сжимается в направлении намагничения и увеличивается в размерах в поперечном направлении. Железо, наоборот, в слабых полях удлиняется в направлении намагничения. Величина получила название константы магнитострикции (здесь — изменение длины образца при намагничении до насыщения, — его исходная длина). Энергия магнитострикционной деформации
где Е— модуль Юнга. Магнитострикционный эффект является обратимым. Это означает, что если размеры ферромагнитного образца изменяются при намагничении, то при изменении размеров под действием упругих напряжений изменяется его намагниченность.
Магнитостатическая энергия. Она определяется выражением
,
где — величина, называемая размагничивающим фактором. Появление энергии связано с тем, что при наличии свободных полюсов возникает размагничивающее поле. Магнитостатическая энергия уменьшается, если образец разбивается на анипараллельно намагниченные домены (рис.9.15). Значение может быть уменьшено практически до нуля при образовании доменов, замыкающих магнитные потоки внутри ферромагнитного вещества.
Магнитная энергия. Эта энергия ферромагнетика во внешнем магнитном поле :
.
Минимуму полной энергии ферромагнетика соответствует не насыщенная конфигурация, а некоторая доменная структура.
Домены отделены друг от друга границами, в которых осуществляется изменение ориентации спинов. Структура границы, называемой также стенкой Блоха, играет важную роль в процессах намагничивания. Полный переворот спинов от направления в одном домене к направлению в соседнем домене не может осуществляться скачком в одной плоскости . Образование такой резкой границы привело бы к очень большому проигрышу в обменной энергии. Если же поворот спинов происходит постепенно и захватывает много атомных плоскостей, то проигрыш в обменной энергии меньше (рис.9.16).
Пусть переворот спина распределен между п плоскостями. Тогда при переходе через доменную границу направления соседних спинов отличаются на угол /п. Обменная энергия двух соседних спинов имеет не минимальное значение — AS2, а равна — AS1 cos. Так как полный переворот спина на 180° осуществляется за n шагов, то на это потребуется энергия
При достаточно больших п имеем cos. Тогда Это значение в 2n /2 раз меньше, чем проигрыш в энергии при скачкообразном перевороте спинов. Толщина стенки Блоха увеличивалась бы беспредельно, если бы не магнитная анизотропия, препятствующая этому. Спины в доменной границе ориентированы в подавляющем большинстве не вдоль осей легкого намагничения. Поэтому доля энергии анизотропии, связанная со стенкой Блоха, увеличивается примерно пропорционально ее толщине. Баланс между обменной энергией и энергией анизотропии определяет толщину доменной стенки. В железе эта толщина составляет примерно 300 постоянных решетки.
Доменная структура тонких ферромагнитных пленок весьма специфична. Характер доменов и границ между ними существенно зависит от толщины пленки. При малой толщине из-за того, что размагничивающий фактор в плоскости пленки на много порядков меньше, чем в направлении нормали к ней, намагниченность располагается параллельно плоскости пленки. В этом случае образования доменов с противоположными направлениями намагничивания по толщине пленки не происходит. Доменная структура в этом случае может быть подобна изображенной на рис.9.17. В пленках, толщина которых больше некоторой критической , возможно образование доменов полосовой конфигурации. Пленка разбивается на длинные узкие домены шириной от долей, микрометра до нескольких микрометров, причем соседние домены намагничены в противоположных направлениях вдоль нормали к поверхности (рис.9.17). Такие магнитные пленки получили название «закритических». Толщина находится в пределах 0,3—10 мкм.
Приложение внешнего магнитного поля, направленного перпендикулярно плоскости пленки с полосовыми доменами, приводит к изменению размеров и формы доменов. При увеличении поля происходит уменьшение длины полосовых доменов, а затем наименьший домен превращается в цилиндрический. В некотором интервале значений внешнего магнитного поля в пленке могут существовать как полосовые домены, так и ЦМД (цилиндрические магнитные домены). Дальнейшее увеличение поля приводит к тому, что ЦМД уменьшается в диаметре, а оставшиеся полосовые домены превращаются в цилиндрические. ЦМД могут исчезнуть (коллапсировать) при достижении некоторого значения поля и, таким образом, вся пленка намагнитится однородно.
– Конец работы –
Эта тема принадлежит разделу:
На сайте allrefs.net читайте: МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ТВЕРДЫХ ТЕЛ.
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: ФЕРРОМАГНИТНЫЕ ДОМЕНЫ
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Твитнуть |
Новости и инфо для студентов