О + О2 /О —О 2

]/ (^) () т^««. (12.19)

Для частного случая при о_у = 0, положив a_z — а и х_гу = т, имеем

VW. (12.20)

Энергетическая теория, так же как и третья, хорошо подтверждается в опытах с пластичными материалами и широко применяется на прак­тике. Для пластичных материалов указанные теории устанавливают критерии, определяющие условия возникновения пластических дефор­маций в материале. Поэтому неравенства (12.7) и (12.12), основанные на этих теориях, называют иногда условиями пластичности.

Применим энергетическую теорию для теоретического определе­ния предела текучести при чистом сдвиге. В этом случае a = 0, т = т_т и условие текучести выразится формулой

а_расч = 1/0ТЗ^ = <т_т. (12.21)

Отсюда

1т = ^ = 0,58а_т. (12.22)

Аналогично по третьей теории получим т_т = 0,5 а_т.

При изучении чистого сдвига в гл. IV указывалось, что для многих материалов экспериментально устанавливаемая зависимость между т_т и о_Т выражается соотношением (4.4). Это соотношение совпадает с (12.22). Таким образом, в случае чистого сдвига энергетическая тео­рия несколько лучше согласуется с экспериментом, чем третья теория.