Направленный молекулярный поток, содержащий в начальный момент N0 молекул газа с хаотично движущимися молекулами с частотой К за время dt, уменьшается на величину:
, интегрируя, получаем .
(1.22)
Средняя длина свободного пути молекул газа , определяемая как отношение скорости молекул к числу столкновений в единицу времени. – длина пути молекулы за время t, столкновение произойдет в том случае, если расстояние между центрами молекул будет не более диаметра молекулы . Будем считать, что одна молекула имеет радиус , а все остальные математические точки с нулевым радиусом. При движении со скоростью с молекулярной концентрацией n, за одну секунду такая воображаемая молекула опишет объем , и испытает столкновений. Средняя длина свободного пути в таком случае будет равна
. (1.23)
С учетом относительных скоростей движения молекулы газа, которые не учитывались при выводе уравнения (1.23), для длины свободного пути можно получить более точное выражение
. (1.24)
Из (1.24) видно, что при постоянной молекулярной концентрации, длина свободного пути не должна зависеть от температуры.
Однако из опытных данных следует, что при n = const, средняя длина свободного пути увеличивается , данный фактор учитывается введением дополнительного модуля, тогда
, (1.25)
где С – постоянная Сезерленда, равная температуре при которой, в случае постоянной молекулярной концентрации газа, средняя длина свободного пути молекул уменьшается вдвое по сравнению со значением соответствующей бесконечно большой температуре [K] .
Для учета взаимодействия молекул между собой вводят понятие эффективного диаметра молекулы dТ, который уменьшается с увеличением температуры
(1.26)
Таблица 1.2.
Характеристики молекул некоторых газов
Газ | m·1026, кг | dM·1010, м | С, К | dT, при t, К | |||
4,2 | |||||||
N2 | 4,65 | 2,74 | 2,99 | 3,24 | 4,34 | 14,7 | |
O2 | 5,31 | 3,01 | 3,31 | 3,60 | 4,88 | 16,7 | |
CO2 | 7,31 | 3,36 | 4,01 | 4,59 | 6,97 | 26,3 | |
Ne | 3,35 | 2,35 | 2,46 | 2,56 | 3,09 | 8,90 | |
H2 | 0,33 | 2,41 | 2,56 | 2,73 | 3,48 | ||
H2O | 2,99 | 2,53 | 3,66 | 4,56 | 7,82 | 31,8 | |
Воздух | 4,81 | 3,13 | 3,41 | 3,68 | 4,90 | 16,5 | |
He | 0,66 | 1,94 | 2,07 | 2,19 | 2,77 | 8,69 |
Уравнение (1.25) с учетом (1.26) можно записать в виде:
.
Используя уравнение состояния (1.10), (1.26) можно записать в виде:
(1.27)
Для воздуха, при Т=293 К, и Р=1Па из (1.27), L1= 6,7·10-3 МПа.
L1 – средняя длина свободного пути при Р=1Па.
При любом другом давлении
(1.28)
При расчетах длины свободного пути при различных температурах и постоянном давлении из (1.27) можно получить
(1.29)
Таблица 1.3.
Средняя длина свободного пути молекулы при давлении 1Па
Газ | L1·103 при t, К | |||
4,2 | ||||
N2 | 20,8 | 8,67 | 1,26 | 0,0061 |
O2 | 16,9 | 7,02 | 1,00 | 0,0047 |
CO2 | 16,7 | 4,32 | 0,492 | 0,0019 |
Ne | 30,7 | 13,9 | 2,50 | 0,0165 |
H2 | 28,2 | 12,2 | 0,197 | 0,0108 |
H2O | 13,9 | 4,38 | 0,391 | 0,0013 |
Воздух | 16,0 | 6,72 | 0,995 | 0,0048 |
He | 43,6 | 19,1 | 3,13 | 0,0174 |
В случаи смеси двух газов с массой молекул m1 и m2, L1 молекулы массой m1 рассчитывают по формуле:
; (1.30)
.
В случае, если n1« n2, получаем
. (1.31)
Формула Больцмана для определения давления воздуха на различной высоте z
. (1.32)
2. Сорбционные явление в вакууме