Трубкою смещения называется объем диэлектрика имеющий форму трубки, образующими которой служат линии смещения.
Рассмотрим некоторую трубку смещения в промежутке между двумя наэлектризованными телами, А и В (рис. 118), находящимися в состоянии электрического равновесия.
Допустим, что тело А наэлектризовано положительно и тело В — отрицательно. Трубка смешения, опираясь своими концами на эти два тела, вырезает на их поверхностях площадки с расположенными на них зарядами q1 и q2. Обозначим через s0 боковую поверхность трубки и замкнем эту поверхность с концов двумя какими-либо поверхностями s1 и s2, которые можем себе представить внутри тела А и В. Получаем таким образом замкнутую поверхность s, состоящую из трех частей: s0, s1 и s2. Приложим теперь к этой замкнутой поверхности теорему Максвелла:
Здесь q1+q2 представляет собою алгебраическую сумму зарядов, находящихся внутри замкнутой поверхности s. Так как:
s=s0+s1+s2,
то интеграл, изображающий полное электрическое смещение сквозь поверхность s, можно разбить на три составляющих:
Остановимся прежде всего на величине первого и третьего интегралов в правой части этого равенства. Так как наэлектризованные тела А и В находятся согласно условию в состоянии электрического равновесия, то можем написать:
U1=const,
U2=const.
В таком случае внутри каждого из этих тел градиент потенциала равен нулю, а следовательно, равны также нулю и электрическая сила Е и электрическое смещение D. Таким образом, нормальные составляющие электрического смещения для всех точек поверхностей s1 и s2 равны нулю и потому:
Что касается поверхности s0, то вектор D будет касателен к ней во всех точках ее поверхности, ибо образующими этой поверхности являются линии смещения (см. § 61). Следовательно, для всех точек поверхности s0 будем иметь
cosa0=0
и потому в этом случае также получаем:
Итак, приходим к следующему результату:
на основании чего окончательно получаем:
q1=-q2,
т. е. на концах трубки смещения находятся электрические зaряды, равные по абсолютной величине и обратные по знаку.
Рассмотрим теперь ту же самую трубчатую поверхность, но только в этом случае замкнем ее с одной стороны поверхностью s1, внутри тела Л, и с другой стороны — произвольным сечением трубки s3. Таким образом, полученная замкнутая поверхность s состоит в этом случае из s1, части трубчатой поверхности s0 и сечения s3 (рис. 119).
Внутри поверхности s находится заряд q1. На основании теоремы Максвелла имеем:
Далее можно написать, как и в предыдущем случае:
Как выше было доказано, два первых интеграла правой част» последнего равенства порознь равны нулю. На основании этого
получаем:
т. е. полное электрическое смещение сквозь поперечное сечение трубки смещения есть величина, неизменная для всех сечений и равная заряду, находящемуся в начале трубки. Выведенные основные свойства трубок смещения показывают, что трубки можно рассматривать как струи, вдоль которых мы должны мыслить течение электричества в процессе установления максвелловской деформации электрического смещения. Вместе с тем, вследствие тесной связи между трубками смещения и находящимися у их концов зарядами, представление о трубках смещения позволяет" очень удобно и просто установить важнейшие количественные соотношения между свойствами электрического поля и соответствующими ему электрическими зарядами, так или иначе распределенными в поле.