Преломление фарадеевских трубок.

При переходе фарадеевских трубок (и вообще линий смещения) из одной диэлектрической среды в другую обычно мы имеем дело с изменением направления у са­мой поверхности раздела ди­электриков. Это явление и на­зывается преломлением. Рас­сматривая преломление фарадеевских трубок формально со­вершенно так же, как это мы делали в параграфе 27, когда исследовали вопрос о прелом­лении магнитных линий, и заменяя лишь величины, характеризующие магнитное поле, соответ­ствующими величинами, относящимися к полю электрическому, а именно: магнитную силу Н и магнитную индукцию В — электри-

 

 

ческой силой Е и электрическим смещением D, магнитную проницае­мость m — диэлектрической постоянной e, мы получим закон пре­ломления фарадеевских трубок в следующей форме:

где q₁ и q₂ суть углы, образуемые фарадеевской трубкой в первой и во второй среде с нормалью к поверхности раздела. Если e₂ будет больше e₁, то очевидно, что и q₂ будет больше q₁. Физиче­ский смысл этих неравенств заключается в том, что фарадеевская трубка, переходя из среды с малой диэлектрической постоянной (e₁) в среду с большей диэлектрической постоянной (e₂), удаляется от нормали. Подобные случаи встречаются, если, например, фарадеевские трубки входят из воздуха в парафин, стекло, гуттаперчу и т. п. Это отклонение вызывает сгущение трубок на единицу поверхности, перпендикулярной к направлению трубок. Для иллю­страции сказанного на рис. 126 показан шар с диэлектрической постоянной, большей единицы, внесенный в однородное электриче­ское поле, образованное в воздухе.

Фарадеевские трубки стремятся пройти через шар в возможно большем числе.