Основные соотношения, характеризующие ток через газы.
Основные соотношения, характеризующие ток через газы. - раздел Право, ГЛАВА III Электрическое смещение Обратимся К Схеме, Изображенной На Рис. 134, И Допустим, Что Газ В Промежутке...
Обратимся к схеме, изображенной на рис. 134, и допустим, что газ в промежутке между электродами В к С ионизируется некоторым неизменно действующим агентом, интенсивность которого будем характеризовать числом пар ионов, ежесекундно возникающих в каждом куб. сантиметре объема газа. Обозначим это число через п. Допустим далее, что в каждый данный момент времени в куб. сантиметре объема газа заключается N пар ионов, т. е. N положительных и N отрицательных ионов. Мы уже указывали выше (см. § 78), что, несмотря на непрерывное действие ионизирующего агента, количество ионов в газе не растет, вообще говоря, беспредельно ввиду наличия обстоятельств, выводящих ионы из строя, например, в связи с явлением рекомбинации, т. е. воссоединения противоположно заряженных ионов, сопровождаемого образованием
нейтральных частиц. Таким образом, в каждый данный момент величина N имеет некоторое определенное значение, являющееся функцией) интенсивности ионизирующего агента, характеризуемой числом n и факторов, обусловливающих уменьшение числа ионов. В рассматриваемом случае, при существовании тока в цепи через газовый промежуток ВС, количество ионов уменьшается, с одной стороны, благодаря рекомбинации, а с другой стороны, вследствие участия ионов в проведении тока и движения их под влиянием электрического поля в направлении к электродам В и С, что связано с выходом ионов из элементов объема газа между В и С.
Влияние фактора рекомбинации будет, конечно, тем больше, чем чаще могут встречаться ионы противоположных знаков. Из теории вероятностей следует, что число таких встреч оказывается пропорциональным квадрату числа наличных ионов в одном куб. сантиметре. Следовательно, можно принять, что ежесекундно в каждом куб. сантиметре газа будет претерпевать рекомбинацию gN2пар ионов, уменьшая тем самым концентрацию ионов N. Величину g мы будем называть коэффицентом рекомбинации.
Другой фактор, также уменьшающий концентрацию ионов N и состоящий в том, что ионы уносятся током из газового промежутка, мы можем учесть следующим образом. Обозначим через а расстояние между электродами В и С, и через J—плотность тока. Обозначая попрежнему заряд иона через e, мы можем сказать, что при плотности тока J к каждому кв. см поверхности
положительного электрода В в одну секунду подходит J/e отрицательных ионов и столько же положительных ионов за то же время подходит к кв. сантиметру отрицательного электрода С. Все эти ионы извлекаются в процессе тока из объема, равного а куб. см. Следовательно, количество пар ионов, удаляемых из куб. см объема газа в одну секунду, будет:
J/ae.
Ясно, что скорость изменения концентрации ионов N, т. е. dN/dt, выразится алгебраической суммой всех величин, характеризующих влияние различных факторов на эту концентрацию N. Другими словами, вычтя из n, т. е. из числа пар ионов, возникающих под влиянием ионизирующего агента, число пар рекомбинирующихся ионов и число пар ионов, уносимых током, мы получим скорость изменения концентрации ионов N. Таким образом, можем написать:
При установившемся состоянии количество ионов в каждом куб. сантиметре объема газа не увеличивается и не уменьшается, а все вновь возникающие ионы либо выходят из строя благодаря
рекомбинации, либо уносятся в процессе тока. В этом случае, очевидно, мы будем иметь:
dN/dt=0.
Следовательно, для установившегося режима уравнение (64) принимает вид:
Анализируя движение ионов в процессе тока, мы можем составить еще второе уравнение. При составлении его примем во внимание скорость движения ионов под действием электрической силы Е, имеющей место между электродами В и С. Как показывает опыт, в рассматриваемых условиях можно с достаточною степенью приближения принять, что средняя скорость, приобретаемая ионом под влиянием электрической силы Е, прямо пропорциональна этой силе. Обозначим теперь через v1скорость, приобретаемую положительным ионом под влиянием электрической силы, численно равной единице, а через v2—соответственную скорость отрицательных ионов. Величины v1 и v2называются подвижностями ионов. В таком случае скорость, приобретаемая положительным ионом под действием электрической силы Е, будет равна v1E, a. скорость отрицательного иона в тех же условиях выразится через v2E. Предположим далее, что в промежутке между электродами В к С потенциал падает равномерно, т. е. полагаем
В действительности это предположение не вполне справедливо, но при рассмотрении общего характера явлений оно в первом приближении допустимо.
На основании изложенного мы можем положить, что в процессе тока через каждый кв. сантиметр поперечного сечения газового промежутка ВС (рис. 134) положительные ионы будут проносить в одну секунду количество электричества:
а отрицательные ионы—количество электричества:
Ионы эти будут двигаться в противоположные стороны. Поэтому количество электричества, несомое отрицательными ионами навстречу вектору Е, будет эквивалентно такому же количеству положительного электричества, переносимому в направлении вектора Е. Следовательно, для определения полной плотности тока
в газе, обусловливаемого движением как положительных, так и отрицательных ионов, необходимо арифметически сложить q1 и q2. На основании этого можем написать:
Отсюда имеем:
Подставляя это значение N в уравнение (65), получаем:
Остановимся теперь на случае, когда разность потенциалов U1-U2 очень мала. При этом ток будет ничтожно слаб, и потому можно пренебречь третьим членом в уравнении (67) по сравнению со вторым. Таким образом, для рассматриваемых условий получаем:
откуда
или
где k есть некоторый коэффициент, сохраняющий в данных условиях постоянное значение, так как £ есть величина принципиально постоянная, v1, v2 и g суть постоянные характеристики газа, а Л неизменно при данной постоянной активности ионизирующего агента.
Итак, уравнение (68) показывает, что при очень малом значении разности потенциалов между электродами В я С сила тока будет прямо пропорциональна этой разности потенциалов, т. е. мы имеем в этом случае соблюдение закона Ома, что соответствует начальному прямолинейному участку характеристики тока на рис. 135 и что вполне подтверждается опытом.
Рассмотрим далее случай сравнительно очень больших значений разности потенциалов U1-U2, таких, однако, что еще не выступают на сцену никакие добавочные ионизирующие агенты, и мы все еще можем считать:
n=const.
В этом случае проще всего обратиться к непреобразованному уравнению (65). Второй член этого уравнения содержит в себе N2.
Но концентрация ионов N в сильной степени зависит от факторов, выводящих ионы из объема газа. Чем сильнее электрическое поле между электродами В и С, тем быстрее в процессе тока через газ ионы удаляются из объема газа, и газ делается беднее ионами, т. е. тем меньше становится концентрация ионов N. Еще быстрее уменьшается квадрат концентрации, N'2. В связи с изложенным, при больших значениях разности потенциалов U1-U2 второй член в уравнении* (65) становится по сравнению с третьим членом весьма малым, и, таким образом, в рассматриваемых условиях мы можем пренебречь вторым членом и привести уравнение (65) к виду:
откуда получаем
J=nae, (69)
т. е. сила тока не зависит больше от напряжения поля—ток достиг насыщения. Эта именно стадия разряда через газ и представлен» на рисунке 135 горизонтальным участком кривой между коленами F и G. Как показывает опыт, ток насыщения, неизменный по силе, в действительности наблюдается в пределах больших колебаний разности потенциалов U1-U2,если только соблюдается справедливость соотношения
n=const.
Как видно из уравнения (69), в этом случае не только не применим закон Ома, но имеет место даже совершенно противоположная зависимость силы тока от длины газового промежутка: сила тока насыщения возрастает прямо пропорционально этой длине. Такая парадоксальная, на первый взгляд, зависимость объясняется тем, что при очень большом значении электрической силы В все образующиеся в объеме газа ионы, не успев рекомбинироваться, пробегают в процессе тока через поперечное сечение газового промежутка, направляясь к соответствующему электроду В или С. Совершенно очевидно, что чем больше вообще будет ионов во всем объеме газа, тем больше должна быть сила определяемого движением ионов тока. При постоянстве же n полное число ионов, участвующих в создании тока насыщения, будет тем больше, чем больше будет объем газа, в котором эти ионы образуются неизменно действующим ионизирующим агентом, т. е. чем больше будет а, расстояние между электродами В и С. Все это вполне подтверждается опытом, который совершенно отчетливо показывает, что при условиях достижения стадии тока насыщения сила этого тока, весьма малая при ничтожных расстояниях электродов В и С, растет по мере увеличения этого расстояния.
Мы уже знаем, что при дальнейшем возрастании разности потенциалов за пределы, при которых еще наблюдается ток насыщения, выступает на сцену новый ионизирующий агент—сильное
электрическое поле. Если при этом ограничивающие сопротивления в рассматриваемой цепи (рис. 134) малы по своей величине, получается неустойчивый режим, который можно характеризовать уравнением (64):
в котором мы должны рассматривать величины n' и N непрерывно возрастающими по тому или иному закону. Если, однако, ограничительные, балластные сопротивления в цепи достаточно велики, можно все же получить, как было указано в § 81, устойчивый режим в цепи даже при наличии ионизации электрическим полем. В таком случае мы будем иметь опять
dN/dt=0
и процесс тока в цепи может быть характеризуем уравнением (65),
соответствующим ветви GН (тихий разряд) на кривой тока диаграммы, представленной на рис. 135. При этом n' будет, конечно, отличаться от того, что мы имели раньше при наличии одного лишь основного ионизирующего агента. Мы можем в рассматриваемом случае положить:
n'=n+f(U1-U2), где
f(U1-U2)
есть некоторая функция разности потенциалов, которая при данном расстоянии а между пластинами В к С определяет добавочную, сверх n, ионизацию под влиянием электрического поля.
До сих пор мы предполагали, что потенциал падает в газовом промежутке равномерно, т. е. что электрическое поле имеет одну и ту же величину на всем протяжении пути между электродами В и С. Но, как показывает более точное теоретическое и экспериментальное исследование вопроса, это не вполне справедливо, так как, кроме внешнего поля, определяемого разностью потенциалов между электродами В и С, необходимо еще принять во внимание и электрические поля, создаваемые свободными зарядами ионов,
находящихся в газе. Количество же этих зарядов не является одинаковым в различных частях промежутка между электродами. В середине между ними при одинаковой скорости ионов обоих знаков (при разной же скорости—где либо вблизи середины) концентрации положительных и отрицательных ионов равны между собою. В районах же вблизи каждого из электродов В и С преобладают ионы знака, противоположного знаку электрода, образуя
около них так называемые объемные электрические заряды. Исследование показывает, что наличие этих объемных зарядов обусловливает более резкое падение потенциала, т. е. большее значение электрической силы Е, в непосредственной близости к электродам, между тем как в районе середины газового промежутка потенциал падает сравнительно медленнее.
Очерченная в настоящем параграфе схема теории прохождения электрического тока через газы обнаруживает, что режим тока в газах зависит, помимо общих условий, от трех величин:
1) от заряда ионов е,
2) от подвижности положительных и отрицательных ионов: v1и v2,
3) от коэффициента рекомбинации ионов g.
Что касается заряда ионов, мы об этом подробно говорили в § 79. Подвижность ионов была подвергнута тщательному изучению в опытах многих исследователей, в частности Резерфорда и Зеленого. Последний установил различие v1и v2, т. е. подвижностей положительных и отрицательных ионов. Для характеристики полученных Зеленым результатов, мы ниже приводим некоторые данные из его работ. Здесь подвижности положительных ионов (v1) и отрицательных ионов (v2) вычислены для градиента потенциала, равного одному вольту на сантиметр, и даны в сантиметрах в секунду. Кроме того, приведено отношение между v1и v2, а также температура газа во время опыта (в градусах С).
Все эти данные относятся к случаю атмосферного давления. Как показали позднейшие наблюдения Ланжевена, в общем подтверждающие цифры Зеленого, подвижность положительных ионов можно считать строго обратно-пропорциональной давлению. Подвижность же отрицательных ионов с уменьшением давления возрастает несколько быстрее.
Рекомбинация ионов подверглась особенно обстоятельному изучению со стороны Резерфорда и Таунсенда. На основании их исследований можно принять с достаточною степенью точности
g=1,6•10-6 .
Для оценки этой цифры укажем, что для случая, практически встречающегося в разрядных трубках, когда можно принять, например,
N=106;
число ионов благодаря рекомбинации уменьшается вдвое приблизительно через 0,6 секунды. Действительно, мы знаем, что в этом
случае
на основании чего имеем
Интегрируя, получим
Если положить
то, следовательно,
Подставляя вышеуказанные значения gm и N, получаем
Общая характеристика электромагнитных процессов.
В предыдущих главах мы коснулись одной стороны электромагнитных явлений, а именно, рассмотрели некоторые общие свойства магнитного потока и магнитного поля. Теперь сосредоточим наше внимание на др
Электрическое смещение. Основные положения Максвелла.
Известно, что между заряженными телами создается электрическое поле. Это поле деформирует диэлектрик, приводит его в некоторое напряженное состояние, называемое обычно электрической поляризацией
Мера электрического смещения.
Допустим, что мы имеем некоторый диэлектрик, и пусть действующая в нем в точке А электрическая сила Б направлена, как указано стрелкой (рис. 105).
Ток смещения.
Когда мы говорим об электрическом смещении, не следует, вообще говоря, смешивать этого понятия с электрическим током. Термин „электрическое смещение" мы должны понимать как меру деформации, п
Теорема Максвелла.
Представим себе замкнутую поверхность s, внутри которой как-либо распределены электрические заряды q1,q2, q3 и т. д. Пусть ds представля
Природа электрического смещения.
Максвелл в своих рассуждениях относительно электрического смещения совершенно не касается природы электричества и того, как надо понимать его движение. Все это не имеет значения в формальных постр
Формулировки.
Возвратимся к формулировке теоремы Максвелла:
Взяв от обеих частей этого равенства производную по s, получим:
Механическая аналогия.
Остановимся теперь на одной простой механической схеме с целью лучшего уяснения принципа замкнутости тока, а также для того, чтобы наглядно показать значение введенного Максвеллом в науку представл
Непрерывность тока в случае электрической конвекции.
Переход электричества из одного места в другое путем движения заряженных тел вообще и, в частности, заряженных элементарных частиц называется электрической конвекцией и представляет собою
Закон Кулона и вытекающие из него определения и соотношения.
В настоящем параграфе мы даем краткую сводку основных определений и соотношений, относящихся к электрическому полю я вытекающих из закона Кулона. В первую очередь, конечно, напомним формулировку эт
Электрическая деформация среды.
С точки зрения Фарадея и Максвелла, участие промежуточной среды в передаче электрических действий от одного наэлектризованного тела к другому, а также во всех вообще процессах, совершающихся в эл
Линии смещения.
Линиями электрического смещения, или просто линиями смещения называются такие линии, построенные в электрическом поле, все элементы которых совпадают по направлению с векторами
Трубка смещения.
Трубкою смещения называется объем диэлектрика имеющий форму трубки, образующими которой служат линии смещения.
Рассмотрим некоторую трубку смещения в промежутке между двумя наэлектр
Фарадеевские трубки.
В связи с тем, что было изложено в предыдущем параграфе об особых свойствах трубок смещения, оказывается целесообразным так подбирать размеры этих трубок, чтобы величина полного электрического сме
Фарадеевская трубка и количество электричества, с нею связанное.
В дальнейшем мы будем мыслить все электрическое поле заполненным фарадеевскими трубками. Совершенно подобно тому, как это было в случае магнитного поля в отношении магнитных линий, можно рассматри
Вторая формулировка теоремы Максвелла.
Так как электрическое смещение сквозь поперечное сечение фарадеевской трубки равно единице, то, следовательно, каждая такая трубка, пересекая некоторую поверхность, привносит в величину полного эл
Электризация через влияние. Теорема Фарадея.
Так называемая электризация через влияние, т. е. возникновение электрических зарядов на нейтральном до того проводящем теле в случае поднесения его к какому-либо другому заряженному телу, представл
Энергия электрического поля.
Выше было в достаточной степени выяснено (§§ 1 и 47), что, согласно воззрениям Фарадея и Максвелла, в пространстве, в котором существует электрическое поле, среда находится в особом вынужденном сос
Механические проявления электрического поля.
Механические взаимодействия, наблюдаемые в электрическом поле между наэлектризованными телами и формально описываемые при помощи закона Кулона, могут быть объяснены, с точки зрения
&nbs
Преломление фарадеевских трубок.
При переходе фарадеевских трубок (и вообще линий смещения) из одной диэлектрической среды в другую обычно мы имеем дело с изменением направления у самой поверхности раздела диэлектриков. Это явле
Электроемкость и диэлектрическая постоянная.
Допустим, что потенциал какого-либо проводящего тела есть U, а потенциалы всех других проводников, находящихся в электрическом поле, равны нулю. В этом случае между потенциалом данного тела
Свойства диэлектриков.
В заключение настоящей главы мы дадим краткий обзор некоторых основных свойств изолирующих материалов (диэлектриков):
а) Диэлектрическая постоянная e. Она является главной характе
Общие соображения о природе тока.
В настоящей главе мы в самых общих чертах ознакомимся с современным состоянием вопроса о природе электрического тока. Хотя вопрос этот по существу относится к области чистой физики, однако,
Движение электричества внутри проводников.
Шестьдесят лет тому назад, говоря об электрическом токе как о явлении кинетического характера, Максвелл не мог не отметить того обстоятельства, что он ничего больше не в состоянии сказать о природ
Участие электрического поля в процессе электрического тока.
Основная мысль Фарадея относительно роли проводника, по которому течет ток, заключается, как было отмечено в предыдущем параграфе, в том, что проводник служит своего рода осью, вокруг которой надле
Участие магнитного поля в процессе электрического тока.
Представление о механизме того процесса, который происходит в пространстве вокруг проводника с током и который органически связан с магнитным полем, можно получить из картины преобразо-
Общие соображения.
В предыдущей главе мыпознакомились с общей характеристикой того сложного электромагнитного комплекса, который воспринимается нами, как электрический ток. Мы видели, что основной
Ионизирующие агенты.
Ионизирующим агентом называется всякий физический деятель, обусловливающий ионизацию газа, или, в более широком смысле этого термина, всякий деятель, обусловливающий появление в данном объе
Заряд и масса иона.
Из сказанного в предыдущих параграфах следует прежде всего, что заряды, несомые положительными и отрицательными ионами, будучи обратными по знаку, должны быть тождественными по абсолютной величин
Влияние давления газа на характер разряда.
Общий характер явлений, наблюдаемых при прохождении электрического тока через газ, т. е. при так называемом разряде через газ, зависит от целого ряда обстоятельств, как это уже отчасти должно быть
При атмосферном давлении.
Остановимся теперь на случае прохождения электрического тока через газ при атмосферном давлении. Ради простоты предположим, что мы имеем дело с воздухом. Представим себе (рис. 134) некоторый генер
Тихий разряд. Корона.
Как уже было разъяснено выше (см. §§ 78, 81 и 82), стадия тихого разряда через газы возникает всякий раз, когда электрическая сила достигает такого значения, при котором начинается ионизация газа
Разрывной разряд.
Интенсивная ионизация газа под влиянием сильного электрического поля, характеризующая стадию тихого разряда, может, как мы знаем, завершаться разрывным разрядом, если только в системе нет ограниче
Вольтова дуга.
Мы уже имелислучай указывать выше (см. § 81), что при достаточной мощности генератора, питающего цепь, и при достаточно малом общем сопротивлении цепи — разряд через газообразную среду между двум
Дуговые выпрямители.
Дуговые выпрямители основаны на использовании неодинаковой роли положительного и отрицательного электродов вольтовой дуги. В то время, как положительный электрод играет пассивную роль в осн
Давлениях.
В случаях, когда стадия „тихого разряда" (см. § 81) имеет место в газообразной среде при достаточной степени разряжения (порядка 0,1 мм ртутного столба), с большой отчетливостью выявля
Прохождение электрического тока через пустоту.
Если в условиях опыта, о котором мы говорили в конце предыдущего параграфа, после достижения стадии развития катодных лучей при высоком разрежении газа мы будем продолжать откачивать газ, достига
Пустотные электронные приборы.
При практическом использовании накаленного катода для проведения электрического тока через пустотные приборы в настоящее время применяются самые разнообразные конструкции катода и самые разнообр
Основные положения Максвелла.
Настоящая глава посвящена изучению всякого рода динамических проявлений того электромагнитного процесса, который происходит в системе электрических токов. Мы будем при этом следовать пути, которы
Вторая форма уравнений Лагранжа.
Обоснование положения, что электрический ток есть явление кинетического характера, позволило Максвеллу дать стройное математическое исследование этого явления с помощью второй формы уравнений Лагра
Координатах.
Так как обобщенные координаты, как было выше указано, вполне определяют положение всех частей системы, то они должны быть связаны некоторыми зависимостями с декартовыми координатами всех точек сист
Выбор обобщенных координат для электродинамической системы.
Всякая электродинамическая система, вообще говоря, представляет собою совокупность проводящих цепей, по которым протекают электрические токи, т. е. механическую систему, совмещенную с системой эл
Электрокинетическая энергия.
После общего обследования всех сил, могущих обнаруживаться в системе проводников с токами, сосредоточим наше внимание на электрокинетической энергии Te и рассмотрим более подробно
Электродвижущая сила самоиндукции.
Рассмотрим сначала простейшую систему, состоящую из одного проводящего контура (рис. 153).
Если к этому контуру п
Коэффициент самоиндукции.
Для количественного определения коэффициента самоиндукции некоторого контура мыможем воспользоваться любым из соотношений, характеризующих в той или иной степени электрокинетическ
Электродвижущая сила взаимной индукции.
Остановимся теперь на рассмотрении системы, состоящей из каких-либо двух проводящих цепей, по которым протекают электрические токи i1 и i2 (рис. 158).
Коэффициент взаимной индукции.
Совершенно подобно тому, что мы имели при определении коэффициента самоиндукции (см. соотношения 85 — 89 в § 99), и в случае количественного определения коэффициента взаимной индукции мы, вообще го
Индукции.
Обследуем теперь некоторые количественные соотношения между коэффициентами L1, L2 и М. Будем исходить из основного выражения для электрокинетической энер
Роль короткозамкнутой вторичной цепи.
При рассмотрении явлений самоиндукции и взаимной индукции мы видели, что величина полной ЭДС, возникающей в некотором проводящем контуре в качестве реакции на производимое изменение общих электрома
Действующие коэффициенты самоиндукции и взаимной индукции.
Выше было в достаточной степени разъяснено, что коэффициент самоиндукции цепи есть функция исключительно геометрических размеров контура данной цепи. Приведенные выше примеры подтверждают это поло
Электромагнитная сила. Общие соображения.
При анализе связи между кинетической энергией, присущей электродинамической системе, и силами, возникающими в такой системе, было получено (см, § 96) общее выражение для так называемой э
Случай сверхпроводящнх контуров.
Для иллюстрации только-что сказанного рассмотрим некоторые случаи, когда токи в системе не сохраняются постоянными. В этом отношении особенный интерес представляют случаи сверхпроводящих цепей, соп
Случай контура с током во внешней магнитном поле.
Рассмотрим еще один пример, именно, движение контура во внешнем постоянном магнитной поле. Допустим, для простоты, что это поле создается постоянным магнитом NS (рисунки 167, 168, 169), а ко
Случай прямолинейного проводника во внешнем магнитном поле.
Однако, иногда применяется и другой подход к анализу и расчету сил, действующих в электромагнитных механизмах. Именно, иногда исходят из рассмотрения сил действующих на отдельный участок пр
Электромагнитные взаимодействия в асинхронном двигателе.
При совершенной справедливости формулировки, говорящей о стремлении всякого контура с током охватить наибольший внешний поток, интересно отметить, что в некоторых практических случаях это стремлен
Электромагнитное поле.
В главе III (§ 45) было уже указано, что явления электрического поля и явления магнитного поля ни в коем случае не следует рассматривать как совершенно самостоятельные совокупности явлений. Мы име
Основные уравнения электромагнитного поля.
Обратимся к выводу основных соотношений, характеризующих явления электромагнитного поля. Исходным пунктом этого вывода служат два соотношения, уже известные из предыдущих глав, именно? закон магнит
Распространение электромагнитной энергии.
Уравнения (133) и (134) по существу являются общим математическим выражением того факта, что при одновременном существовании взаимно связанных электрического и магнитного полей, т. е. при существов
Опытные данные, подтверждающие теорию Максвелла.
Переходя к вопросу об экспериментальном подтверждении установленных Максвеллом законов распространения электромагнитной энергии, следует отметить, что соответствующий опытный материал настолько ве
Опыты Герца.
Как уже сказано в предыдущем параграфе, экспериментальные подтверждения теории Максвелла представлены в настоящее время в виде всех достижений радиотехники таким количеством материала, что доказыва
Пойнтинга.
Вопрос о механизме распространения электромагнитных возмущений и связанного с этим движения электромагнитной энергии представляет глубокий интерес. На этом предмете останавливали свое внимание мно
Распространение тока в металлических массах. Поверхностный аффект.
В предыдущих параграфах настоящей главы были обследованы общие законы распространения электромагнитной энергии. Остановимся теперь на более детальном рассмотрении процесса движения энергии в прово
Размерности электрических в магнитных величин.
1. Всякое электрическое и магнитное количество может быть выражено при посредстве основных единиц длины, массы и времени и специальных коэффициентов — диэлектрической постоянной e и магнитной прони
Новости и инфо для студентов