рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Дуговые выпрямители.

Дуговые выпрямители. - раздел Право, ГЛАВА III Электрическое смещение Дуговые Выпрямители Основаны На Использовании Неодинако­вой Роли Полож...

Дуговые выпрямители основаны на использовании неодинако­вой роли положительного и отрицательного электродов вольтовой дуги. В то время, как положительный электрод играет пассивную роль в основном процессе, протекающем в вольтовой дуге, и в связи с этим температура этого электрода, вообще говоря, безразлична, т. е. может быть и очень высокой и сколь угодно низкой, — отри­цательный электрод играет активную роль, причем часть его поверхности, испускающая поток электронов, обязательно должна быть нагрета до соответственно высокой температуры. В связи с этим даже при наличии двух совершенно одинаковых, например, угольных электродов, между которыми образована вольтова дуга в цепи переменного тока, очень трудно получить вполне симме­тричную кривую тока, что возможно только при совершенно то­ждественных температурных условиях обоих электродов, К этим условиям более или менее можно приблизиться, расположив элек­троды горизонтально. В случае же вертикального их расположения верхний уголь оказывается более нагретым, благодаря восходящим

потокам горячих газов, и в кривой переменного тока будет пре­обладать то направление, при котором более нагретый верхний уголь является катодом. Нарушение симметрии переменного тока достигнет своего предела, если один из электродов намеренно охлаждать. Например, если взять один электрод угольный, а дру­гой — медный, то вследствие сравнительно малой теплопроводности угля высокая температура некоторой соответственной части его поверхности при достаточной действующей силе тока может сохра­няться в течение промежутка времени большего величины полупериода переменного тока, температура же медного электрода по причине большой теплопроводности меди может никогда не дости­гать того предела, начиная с которого поверхность его делается способной испускать электроны. При этих условиях и при не очень большом действующем зна­чении основной электродви­жущей силы в цепи (напр., 110 вольт), в кривой тока будут совершенно отсутство­вать пульсации тока того на­правления, при котором мед­ный электрод оказывается катодом (рис. 142).

Таким образом получается простей­ший дуговой выпрямитель, который может быть применяем в отдельных частных случаях, если коэффициент полезного действия выпрямительного устройства не играет особо существен­ной роли и если есть возможность следить за правильной работой его (необходимо регулярно подвигать сгорающий угольный электрод и т. п.). На практике, вместо описанного примитивного устройства, обычно пользуются ртутной вольтовой дугой, горящей в особой камере с разреженным пространством, причем активное катодное пятно удается автоматически поддерживать на поверхности ртути, играющей в данном случае роль катода. Роль же анода играет массивный железный или графитовый электрод, так рассчитанный, чтобы температура его поверхности оставалась достаточно низкой, причем нередко применяется специальное водяное охлаждение анода.

Ртутный выпрямитель может работать только при поддержа­нии активного катодного пятна на поверхности ртути. При этих условиях в цепи переменного тока через дуговую камеру проходит ток лишь того направления, при котором ртуть играет роль катода в вольтовой дуге. Ток прерывается на следующем полупериоде, так как на другом электроде не будет катодного пятна, и затем вновь возникает, когда ртуть делается катодом, и т. д. Итак, в ртутном выпрямителе переменного тока процесс прохождения тока в основном состоит в излучении электронов с соответствую­щей части поверхности ртутного электрода (катода) и к движению их под влиянием электрического поля к холодному электроду (аноду). По поверхности ртути бегает раскаленное до температуры от 2000° до 3000° С активное пятно, с которого при этой высокой температуре и излучается мощный поток электронов. Плотность тока на катодном пятне очень велика и доходит до 4000 ампер на кв. санти­метр. Ртуть и холодный электрод (или несколько холодных электродов в случае обычно применяемых сложных схем) помещаются в стеклян­ной или металлической камере, из которой удаляется по возмож­ности весь воздух. Благодаря этому вольтова дуга горит лишь в атмосфере ртутных паров, давление которых на практике бывает порядка 0,1 миллиметра ртутного столба и ниже.

Пары ртути ионизируются на пути электронного потока и поло­жительные ионы устремляются по направлению к ртутному катоду» Благодаря малому давлению паров ртути и сравнительно большому среднему пути свободного пробега положительных ионов, они успевают приобрести в электрическом поле достаточно большую скорость к моменту их удара о ртутный катод, и бомбардировка катодного пятна со стороны положительных ионов является в настоя­щем случае основным фактором, поддерживающим высокую тем­пературу этого пятна, т. е. его активное состояние. Общее падение напряжения в ртутной вольтовой дуге, горящей в разреженном пространстве, бывает от 15 до 25 вольт даже при сравнительно большой длине дуги, достигающей в больших выпрямителях десят­ков сантиметров. Наличие газовых ионов, как в общем указывалось выше в § 82, обусловливает неравномерное падение потенциала на пути ртутной вольтовой дуги в выпрямителях. Обычно у ртут­ного катода, в непосредственной близости к нему, создается так называемое катодное падение потенциала порядка 10 вольт, играю­щее существенную роль в отношении сообщения положительным ионам, бомбардирующим катодное пятно, достаточно большой кине­тической энергии.

Автоматическое поддержание активности катодного пятна на ртути обычно достигается применением специальных схем, обеспе­чивающих непрерывное горение вольтовой дуги. Для этой цели используют в цепи вольтовой дуги при одном и том же ртутном катоде несколько (2, 3, 6 и 12) переменных электродвижущих сил с соответствующим количеством холодных электродов (анодов), располагаемых в одной и той же камере. При этом схему составляют таким образом, чтобы прежде чем вольтова дуга могла бы потух­нуть вследствие уменьшения питающей ее в данный промежуток времени электродвижущей силы, на сцену выступала другая пере­менная электродвижущая сила надлежащего знака, под влиянием которой ртутная вольтова дуга перебрасывается с того же катод­ного пятна на другой холодный анод и т. д.

На рис. 143 представлена схема включения ртутного выпрями­теля в цепь однофазного тока.

Здесь Т есть автотрансформатор, средняя точка которого О через полезное сопротивление (в виде примера в данном случае показана заряжаемая аккумуляторная батарея) и катушку с самоиндукцией L приключается к ртутному катоду С выпрямителя. Крайние зажимы автотрансформатора М и N

 

присоединяются к двум холодным анодам A1 и А2. В есть вспомо­гательный ртутный же электрод, служащий для зажигания основной дуги. Именно, приключив рубильником на момент электрод В к за­жиму N и несколько наклоняя весь выпрямитель, мы можем привести в соприкосновение электроды С к В. Возвращая затем выпрямитель я нормальное положение и прерывая контакт между С и В, мы можем получить между ними кратковременную вольтову ду­гу, способную начать активирование ртутного катода С. Вслед за этим немедленно за­жигается основная дуга, кото­рая в течение одного полупе­риода будет гореть между ка­тодом С и анодом A, а в тече­ние другого полупериода — между тем же катодом С и ано­дом а2. Вольтова дуга могла бы потухнуть в момент каждой смены полупериодов, когда элек­тродвижущая сила приближается к нулю и соответственно сила тока должна упасть до нуля, т. е. должно прекратиться активирование катодного пятна, не способного продержаться само­стоятельно сколько-нибудь за­метный промежуток времени вследствие сравнительно большой теплопроводности металлического катода. Чтобы этого не произошло, и включают в цепь выпрямленного тока самоиндукцию L. За счет запасенной ею энергии 1/2Li2 создается ЭДС самоиндукции, поддерживающая ток в цепи за указанный выше переходный промежуток времени, и таким образом непрерывно поддерживается актив­ное состояние катодного пятна. Соответствующая рассматривае­мому случаю осцилограмма элек­тродвижущих сил, действующих в цепи вольтовой дуги, предста­влена схематически на рис. 144.

Как видим, благодаря применению автотрансформатора с средней точкой в цепи ртутного выпрямителя в части СО (рис. 143) действуют по очереди в одном и том же направлении сначала ЭДС еi от одной половины трансформатора, затем ЭДС e2 от второй половины его и т. д. с тем же чередованием. Но, кроме этих электродвижущих сил e1 и e2 в ветви СО будет . действовать и ЭДС, порождаемая самоиндукцией L и поддерживаю­щая ток в то время, когда е1 и e2 слишком малы. Результирующая

 

электродвижущая сила, создающая ток в ветви СО, изобразится верхушками пульсаций e1 и e2 и связывающими их пунктирными частями кривой.

На рис. 145 представлена обычная схемавключения простейшего (треханодного) ртутного выпрямителя в цепь трехфазного тока.

 

Аноды a1, А2 и А3 приключаются к от­дельным фазам вторичной обмотки транс­форматора, соединенным звездой. Ме­жду нейтральной точкой звезды и ртут­ным катодом С включается полезное сопротивление R и реактивная катуш­ка L, служащая для сглаживания не­ровностей кривой тока, которая в идеаль­ном случае должна быть прямой, к чему мы должны стремиться и что по воз­можности достигается по мере увели­чения числа фаз, доводимого на прак­тике иногда до 12. Электронный поток ртутной дуги, излучающийся с катода, перебегает с анода на анод, замыкая катод с анодом, имеющим в данный момент наивысший положительный по­тенциал. Таким образом, ртутный катод является положительным, а нейтральная точка трансформатора — отрицатель­ным полюсом в цепи выпрямленного тока, содержащей полезное сопротивление. Выпрямитель работает в схеме как синхронный переключатель. Непрерывная активность катодного пятна обеспечивается благодаря тому, что отдельные фазные электродвижущие силы (рис. 146) выступают на сцену раньше, чем ЭДС предыдущей фазы упала до нуля.

Когда некоторый анод имеет отрицательный по отношению к ртути потенциал, „в него, вообще говоря, начинает итти обратный ток, обусловливаемый наличием ионизации паров ртути и при напряже­ниях свыше 500 вольт могу­щий принять форму паразит­ного тихого разряда. При до­статочной степени разреже­ния и небольшом давлении ртутного пара этот вредный ток бывает ничтожен (порядка нескольких миллиамперов) и прак­тически никакого влияния на работу выпрямителя не оказывает. Принятием мер к поддержанию высокой степени разрежения, а также надлежащим конструктивным оформлением выпрями­теля можно достигнуть устойчивой и уверенной работы ртут­ного выпрямителя при напряжениях свыше 10000 вольт. Для начального активирования ртутного катода чаще всего прибегают к полощи особого электрода (например, железного), который дово-

 

 

дится до контакта с ртутью действием специального электромаг­нитного механизма и затем отводится. Возникающая на момент вспомогательная вольтова дуга дает начало активному пятну на ртути, автоматически поддерживаемому в дальнейшей основными дугами. Это добавочное приспособление не показано на схемати­ческом рис. 145. В настоящее время строятся ртутные выпрямители с металлическими камерами, охлаждаемыми водой, рассчитанные на мощность выпрямленного тока в несколько тысяч киловатт. Они особенно распространены в области электрической тяги.

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

ГЛАВА III Электрическое смещение

На сайте allrefs.net читайте: "ГЛАВА III Электрическое смещение"

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Дуговые выпрямители.

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Общая характеристика электромагнитных процессов.
В предыдущих главах мы коснулись одной стороны электромаг­нитных явлений, а именно, рассмотрели некоторые общие свойства магнитного потока и магнитного поля. Теперь сосредоточим наше внимание на др

Электрическое смещение. Основные положения Максвелла.
Известно, что между заряженными телами создается электрическое поле. Это поле деформирует диэлектрик, приводит его в некоторое напряженное состояние, называемое обычно электрической поляризацией

Мера электрического смещения.
Допустим, что мы имеем некоторый диэлектрик, и пусть действующая в нем в точке А электрическая сила Б направлена, как указано стрелкой (рис. 105).

Ток смещения.
Когда мы говорим об электрическом смещении, не следует, во­обще говоря, смешивать этого понятия с электрическим током. Термин „электрическое смещение" мы должны понимать как меру деформации, п

Теорема Максвелла.
Представим себе замкнутую поверхность s, внутри которой как-либо распределены электрические заряды q1,q2, q3 и т. д. Пусть ds представля

Природа электрического смещения.
Максвелл в своих рассуждениях относительно электрического смещения совершенно не касается природы электричества и того, как надо понимать его движение. Все это не имеет значения в фор­мальных постр

Формулировки.
Возвратимся к формулировке теоремы Максвелла: Взяв от обеих частей этого равенства производную по s, получим:

Механическая аналогия.
Остановимся теперь на одной простой механической схеме с целью лучшего уяснения принципа замкнутости тока, а также для того, чтобы наглядно показать значение введенного Максвеллом в науку представл

Непрерывность тока в случае электрической конвекции.
Переход электричества из одного места в другое путем движе­ния заряженных тел вообще и, в частности, заряженных элемен­тарных частиц называется электрической конвекцией и предста­вляет собою

Связь электрического поля с электромагнитными процес­сами. Область электростатики.
В самом начале предыдущей главы (§ 45) мы касались в общих чертах вопроса об электрическом поле и указывали, что его сле­дует рассматривать как одну из сторон того основного электро­магнитного проц

Закон Кулона и вытекающие из него определения и соотношения.
В настоящем параграфе мы даем краткую сводку основных определений и соотношений, относящихся к электрическому полю я вытекающих из закона Кулона. В первую очередь, конечно, напомним формулировку эт

Электродвижущая сила и разность потенциалов. Закон электродвижущей силы.
Рассмотрим в некотором электрическом поле две точки, А и В. Линейный интеграл электрической силы вдоль некоторого пути перехода от точки А к точке В, т. е.:

Электрическая деформация среды.
С точки зрения Фарадея и Максвелла, участие промежу­точной среды в передаче электрических действий от одного наэлек­тризованного тела к другому, а также во всех вообще процессах, совершающихся в эл

Линии смещения.
Линиями электрического смещения, или просто линиями сме­щения называются такие линии, построенные в электрическом поле, все элементы которых совпадают по направлению с векторами

Трубка смещения.
Трубкою смещения называется объем диэлектрика имеющий форму трубки, образующими которой служат линии смещения. Рассмотрим некоторую трубку смещения в промежутке между двумя наэлектр

Фарадеевские трубки.
В связи с тем, что было изложено в предыдущем параграфе об особых свойствах трубок смещения, оказывается целесообразным так подбирать размеры этих трубок, чтобы величина полного элек­трического сме

Фарадеевская трубка и количество электричества, с нею связанное.
В дальнейшем мы будем мыслить все электрическое поле за­полненным фарадеевскими трубками. Совершенно подобно тому, как это было в случае магнитного поля в отношении магнитных линий, можно рассматри

Вторая формулировка теоремы Максвелла.
Так как электрическое смещение сквозь поперечное сечение фарадеевской трубки равно единице, то, следовательно, каждая такая трубка, пересекая некоторую поверхность, привносит в вели­чину полного эл

Электризация через влияние. Теорема Фарадея.
Так называемая электризация через влияние, т. е. возникновение электрических зарядов на нейтральном до того проводящем теле в случае поднесения его к какому-либо другому заряженному телу, представл

Энергия электрического поля.
Выше было в достаточной степени выяснено (§§ 1 и 47), что, согласно воззрениям Фарадея и Максвелла, в пространстве, в котором существует электрическое поле, среда находится в особом вынужденном сос

Механические проявления электрического поля.
Механические взаимодействия, наблюдаемые в электрическом поле между наэлектризованными телами и формально описываемые при помощи закона Кулона, могут быть объяснены, с точки зрения &nbs

Преломление фарадеевских трубок.
При переходе фарадеевских трубок (и вообще линий смещения) из одной диэлектрической среды в другую обычно мы имеем дело с изменением направления у са­мой поверхности раздела ди­электриков. Это явле

Электроемкость и диэлектрическая постоянная.
Допустим, что потенциал какого-либо проводящего тела есть U, а потенциалы всех других проводников, находящихся в электриче­ском поле, равны нулю. В этом случае между потенциалом данного тела

Свойства диэлектриков.
В заключение настоящей главы мы дадим краткий обзор неко­торых основных свойств изолирующих материалов (диэлектриков): а) Диэлектрическая постоянная e. Она является главной ха­ракте

Общие соображения о природе тока.
В настоящей главе мы в самых общих чертах ознакомимся с современным состоянием вопроса о природе электрического тока. Хотя вопрос этот по существу относится к области чистой физики, однако,

Движение электричества внутри проводников.
Шестьдесят лет тому назад, говоря об электрическом токе как о явлении кинетического характера, Максвелл не мог не отме­тить того обстоятельства, что он ничего больше не в состоянии сказать о природ

Участие электрического поля в процессе электрического тока.
Основная мысль Фарадея относительно роли проводника, по которому течет ток, заключается, как было отмечено в предыдущем параграфе, в том, что проводник служит своего рода осью, вокруг которой надле

Участие магнитного поля в процессе электрического тока.
Представление о механизме того процесса, который происходит в пространстве вокруг проводника с током и который органически связан с магнитным полем, можно получить из картины преобразо-

Общие соображения.
В предыдущей главе мыпознакомились с общей характеристи­кой того сложного электромагнитного комплекса, который воспри­нимается нами, как электрический ток. Мы видели, что основной

Ионизирующие агенты.
Ионизирующим агентом называется всякий физический деятель, обусловливающий ионизацию газа, или, в более широком смысле этого термина, всякий деятель, обусловливающий появление в дан­ном объе

Заряд и масса иона.
Из сказанного в предыдущих параграфах следует прежде всего, что заряды, несомые положительными и отрицательными ионами, бу­дучи обратными по знаку, должны быть тождественными по абсо­лютной величин

Влияние давления газа на характер разряда.
Общий характер явлений, наблюдаемых при прохождении элек­трического тока через газ, т. е. при так называемом разряде через газ, зависит от целого ряда обстоятельств, как это уже отчасти должно быть

При атмосферном давлении.
Остановимся теперь на случае прохождения электрического тока через газ при атмосферном давлении. Ради простоты предпо­ложим, что мы имеем дело с воздухом. Представим себе (рис. 134) некоторый генер

Основные соотношения, характеризующие ток через газы.
Обратимся к схеме, изображенной на рис. 134, и допустим, что газ в промежутке между электродами В к С ионизируется не­которым неизменно действующим агентом, интенсивность которого будем хара

Тихий разряд. Корона.
Как уже было разъяснено выше (см. §§ 78, 81 и 82), стадия тихого разряда через газы возникает всякий раз, когда электриче­ская сила достигает такого значения, при котором начинается иони­зация газа

Разрывной разряд.
Интенсивная ионизация газа под влиянием сильного электриче­ского поля, характеризующая стадию тихого разряда, может, как мы знаем, завершаться разрывным разрядом, если только в системе нет ограниче

Вольтова дуга.
Мы уже имелислучай указывать выше (см. § 81), что при достаточной мощности генератора, питающего цепь, и при доста­точно малом общем сопротивлении цепи — разряд через газообраз­ную среду между двум

Давлениях.
В случаях, когда стадия „тихого разряда" (см. § 81) имеет место в газообразной среде при достаточной степени разряжения (порядка 0,1 мм ртутного столба), с большой отчетливостью вы­явля

Прохождение электрического тока через пустоту.
Если в условиях опыта, о котором мы говорили в конце преды­дущего параграфа, после достижения стадии развития катодных лучей при высоком разрежении газа мы будем продолжать откачи­вать газ, достига

Пустотные электрон­ные приборы.
При практическом исполь­зовании накаленного катода для проведения электриче­ского тока через пустотные приборы в настоящее время применяются самые разно­образные конструкции катода и самые разнообр

Основные положения Максвелла.
Настоящая глава посвящена изучению всякого рода динамиче­ских проявлений того электромагнитного процесса, который про­исходит в системе электрических токов. Мы будем при этом следовать пути, которы

Вторая форма уравнений Лагранжа.
Обоснование положения, что электрический ток есть явление кинетического характера, позволило Максвеллу дать стройное математическое исследование этого явления с помощью второй формы уравнений Лагра

Координатах.
Так как обобщенные координаты, как было выше указано, вполне определяют положение всех частей системы, то они должны быть связаны некоторыми зависимостями с декартовыми координатами всех точек сист

Выбор обобщенных координат для электродинамической системы.
Всякая электродинамическая система, вообще говоря, предста­вляет собою совокупность проводящих цепей, по которым проте­кают электрические токи, т. е. механическую систему, совмещенную с системой эл

Энергия: пондеро-кинетическая, электрокинетическая и нондеро-электрокинетическая.
По аналитическому строению выражения для кинетической энергии (Т) электродинамической системы можно судить и о фи­зическом характере этой энергии. В самом деле, выражение для кинетической эн

Общее обследование сил, действующих в электродинами­ческой системе.
При наличии в системе процессов механических и электриче­ских мы должны иметь в виду соответственно два рода сил: силы механические и силы электродвижущие. Если известна полная кинетическая энергия

Электрокинетическая энергия.
После общего обследования всех сил, могущих обнаруживаться в системе проводников с токами, сосредоточим наше внимание на электрокинетической энергии Te и рассмотрим более подробно

Электродвижущая сила самоиндукции.
Рассмотрим сначала простейшую систему, состоящую из одного проводящего контура (рис. 153). Если к этому контуру п

Коэффициент самоиндукции.
Для количественного определения коэффициента самоиндукции некоторого контура мыможем воспользоваться любым из соотно­шений, характеризующих в той или иной степени электрокинетическ

Электродвижущая сила взаимной индукции.
Остановимся теперь на рассмотрении системы, состоящей из каких-либо двух проводящих цепей, по которым протекают элек­трические токи i1 и i2 (рис. 158).

Коэффициент взаимной индукции.
Совершенно подобно тому, что мы имели при определении коэффициента самоиндукции (см. соотношения 85 — 89 в § 99), и в случае количественного определения коэффициента взаимной индукции мы, вообще го

Индукции.
Обследуем теперь некоторые количественные соотношения между коэффициентами L1, L2 и М. Будем исходить из основного выраже­ния для электрокинетической энер

Общие выражения для магнитных потоков, сцепляю­щихся с отдельными контурами системы.
Рассмотрим теперь самый общий случай системы из n электри­ческих цепей. В этом случае, т. е. при наличии любого числа отдельных цепей, мы имеем:

Общие выражения для электродвижущих сил, индукти­руемых в отдельных цепях системы.
На основании всего вышеизложенного мы можем, подводя итоги, написать ряд нижеследующих соотношений для электродвижущих сил, индуктируемых в отдельных цепях рассматриваемой системы:

Роль короткозамкнутой вторичной цепи.
При рассмотрении явлений самоиндукции и взаимной индукции мы видели, что величина полной ЭДС, возникающей в некотором проводящем контуре в качестве реакции на производимое изменение общих электрома

Действующие коэффициенты самоиндукции и взаимной индукции.
Выше было в достаточной степени разъяснено, что коэффициент самоиндукции цепи есть функция исключительно геометрических размеров контура данной цепи. Приведенные выше примеры под­тверждают это поло

Электромагнитная сила. Общие соображения.
При анализе связи между кинетической энергией, присущей элек­тродинамической системе, и силами, возникающими в такой системе, было получено (см, § 96) общее выражение для так называемой э

Условия возникновения электромагнитной силы.
Рассмотрим некоторый круговой контур (рис. 164), по которому идет постоянный ток, поддерживаемый с помощью внешнего источ­ника.

Случай сверхпроводящнх контуров.
Для иллюстрации только-что сказанного рассмотрим некоторые случаи, когда токи в системе не сохраняются постоянными. В этом отношении особенный интерес представляют случаи сверхпроводящих цепей, соп

Случай контура с током во внешней магнитном поле.
Рассмотрим еще один пример, именно, движение контура во внешнем постоянном магнитной поле. Допустим, для простоты, что это поле создается постоянным магнитом NS (рисунки 167, 168, 169), а ко

Основная роль бокового распора и продольного тяжения магнитных линий.
Из рассмотренных нами примеров ясно, что все приведенные выше формулировки закона движений в электродинамической системе по существу являются именно лишь различными формулировками одного и того

Случай прямолинейного проводника во внешнем магнит­ном поле.
Однако, иногда применяется и другой подход к анализу и ра­счету сил, действующих в электромагнитных механизмах. Именно, иногда исходят из рассмотрения сил действующих на отдельный участок пр

Электромагнитные взаимодействия в асинхронном двигателе.
При совершенной справедливости формулировки, говорящей о стремлении всякого контура с током охватить наибольший внеш­ний поток, интересно отметить, что в некоторых практических случаях это стремлен

Величина и направление электромагнитной силы в случае одного контура с током.
Рассмотрев физическую природу явления возникновения дви­жений в электродинамической системе, обратимся к определению величины и направления электромагнитной силы в различных ча­стных случаях.

Величина и направление силы электромагнитного взаимо­действия двух контуров с током.
Рассмотрим теперь случай двух контуров, по которым проте­кают токи i1 и i2. Электрокинетическая анергия такой системы определяется выражением:

Контуров с током.
Обратимся к общему случаю системы, состоящей из произволь­ного числа контуров. Электрокинетическая энергия системы равна:

Электромагнитная сила, дей­ствующая на участок проводника с током, расположенный во внешней магнитном поле.
В тех случаях, когда вычисление внешнего потока, связанного с данным контуром, а следовательно, и опреде­ление приращения этого потока, оказывается затруднительным, удобнее пользоваться выражением,

Электромагнитное поле.
В главе III (§ 45) было уже указано, что явления электрического поля и явления магнитного поля ни в коем случае не следует рас­сматривать как совершенно самостоятельные совокупности явлений. Мы име

Основные уравнения электромагнитного поля.
Обратимся к выводу основных соотношений, характеризующих явления электромагнитного поля. Исходным пунктом этого вывода служат два соотношения, уже известные из предыдущих глав, именно? закон магнит

Распространение электромагнитной энергии.
Уравнения (133) и (134) по существу являются общим математическим выражением того факта, что при одновременном существовании взаимно связанных электрического и магнитного полей, т. е. при существов

Опытные данные, подтверждающие теорию Максвелла.
Переходя к вопросу об экспериментальном подтверждении уста­новленных Максвеллом законов распространения электромагнитной энергии, следует отметить, что соответствующий опытный материал настолько ве

Опыты Герца.
Как уже сказано в предыдущем параграфе, экспериментальные подтверждения теории Максвелла представлены в настоящее время в виде всех достижений радиотехники таким количеством материала, что доказыва

Пойнтинга.
Вопрос о механизме распространения электромагнитных воз­мущений и связанного с этим движения электромагнитной энергии представляет глубокий интерес. На этом предмете останавливали свое внимание мно

Распространение тока в металлических массах. Поверхностный аффект.
В предыдущих параграфах настоящей главы были обследованы общие законы распространения электромагнитной энергии. Остано­вимся теперь на более детальном рассмотрении процесса движения энергии в прово

Размерности электрических в магнитных величин.
1. Всякое электрическое и магнитное количество может быть выражено при посредстве основных единиц длины, массы и времени и специальных коэффициентов — диэлектрической постоянной e и магнитной прони

Предметный указатель.
Абсолютная электромагнитная еди­ница: количества электричества 193, коэффициента взаимной индукции 354, коэффициента самоиндукции 342,343, магнитного потока 47,

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги