рефераты конспекты курсовые дипломные лекции шпоры

Реферат Курсовая Конспект

Пустотные электрон­ные приборы.

Пустотные электрон­ные приборы. - раздел Право, ГЛАВА III Электрическое смещение При Практическом Исполь­зовании Накаленного Катода Для Проведения Электриче­с...

При практическом исполь­зовании накаленного катода для проведения электриче­ского тока через пустотные приборы в настоящее время применяются самые разно­образные конструкции катода и самые разнообразные ма­териалы, из которых он со­стоит. Наиболее прочным и устойчивым в работе является чистый вольфрамовый катод, который обычно работает при абсолютной температуре порядка 2 500°. Однако с целью понижения расхода энергии на накал катода весьма часто применяют другие материалы, обычно в виде тонкого слоя, облекающего поверхность катода и играющего основную роль в образовании электронной эмис­сии. Вместе с тем, применяя вещества с большей эмиссионной способностью, чем чистый вольфрам, достигают возможности рабо­тать при сравнительно более низкой температуре катода и тем обеспечивают достаточный срок службы пустотного электронного прибора. Наиболее известны в этом отношении торированные катоды и оксидированные (венельтовы) катоды. Торированные катоды изготовляются из вольфрамовой проволоки с примесью нескольких процентов окиси тория. Эта окись тория при „активировании" катода во время предварительной термической обработки в пустоте, благодаря кратковременному сильному перегреву, разлагается с выделением на поверхности катода тончайшего слоя чистого тория. Торированные катоды работают обычно при абсолютной температуре от 1500° до 1700°. При изготовлении оксидирован-

 

ных катодов наоснову из платины или более дешевых металлов и их сплавов наносится тем или иным способом тонкий слой из окисей щелочно-земельных металлов — кальция, стронция, бария, цезия и т. д. Чаще всего применяют смеси этих окислов. Окси­дированные катоды работают при температурах еще более низких, чем торированные. В отдельных случаях удалось достигнуть удовле­творительной работы при температуре тёмнокрасного каления и даже несколько ниже.

Пустотные электронные приборы нашли себе наибольшее при­менение в области радиотехники. Первым прибором этого рода явился детектор Флеминга, который после тщательного изучения эффекта Эдисона построил в 1905 г. электронный клапан, состоящий из некоторой пустотной камеры (стек­лянного баллона) с двумя электродами: на­каленным катодом и холодным анодом. Ясно, конечно, что через такой прибор ток может протекать только в одном направлении. При включении этого прибора в соответствующую радиоприемную схему он может исполнять роль детектора. В настоящее время детекти­рование, как известно, более совершенно осуществляется при помощи обычной трехэлектродной лампы, называемой также триодом, или просто катодной лампой.

В1907 году Ли де Форест впервые опубли­ковал описание изобретенной им трехэлектродной лампы. В этом пустотном приборе между накаленным катодом и холодным анодом он расположил металлическую сетку с отдельным выводом наружу. В виде при­мера на рис. 150 представлена более современная конструкция катодной лампы-триода.

Здесь ВС представляет собою катод, который иногда в подобных случаях называют нитью накала. Анод А имеет в описываемой конструкции цилиндрическую форму, причем проволочка ВС располагается, по возможности, вдоль оси цилиндра. G есть надлежащим образом укрепленная „сетка", со­стоящая в этом случае из металлической спирали с большим или мень­шим количеством витков. Внутри стеклянного баллона, в который за­ключены все три электрода, создается возможно совершенное разре­жение. Роль сетки G заключается в следующем. Сообщая ей тот или иной потенциал относительно нити BС, мы можем при данном положительном потенциале анода в значительной степени влиять на количество электронов, доходящих от раскаленной нити до анода, т. е. сильно изменять силу тока, проходящего через катод­ную лампу между нитью и анодом. Сообщая сетке отрицательный потенциал, мы будем создавать между сеткой и нитью встречное пол® сетки, которое будет препятствовать электронам, выделяющимся с поверхности катода, двигаться по направлению к аноду (сквозь сетку). И это будет происходить в большей или меньшей степени,

 

в зависимости от абсолютной величины отрицательного потенциала сетки. Наоборот, сообщая сетке потенциал положительный отно­сительно нити накала, мы будем создавать поле сетки, благо­приятствующее движению электронов к аноду в степени, опять-таки зависящей от величины этого положительного потенциала. Таким образом получается возможность, пользуясь сеткой, в широких пределах изменять при прочих равных условиях силу тока в цепи нить-анод, и, следовательно, сообщая сетке переменный потенциал, мы получим соответствующие периодические изменения анодного тока, т. е. тока в цепи нить-анод. Пропуская этот ток по первичной обмотке некоторого трансформатора, мы можем получить во вто­ричной обмотке его чистый переменный ток. Сверх того, оказы­вается, что при надлежащей конструкции катодной лампы мощность, расходуемая на управление электронным потоком при помощи сетки, может быть значительно меньше мощности переменного тока в анодной цепи. Сравнительно незначительные изменения потенциала

сетки могут иметь результатом большие изменения анодного тока. Все это является причиной того, что описанный трехэлектродный прибор широко используется в радиотехнике для усиления элек­трических колебаний (усилительные лампы).

В последнее время начинают распространяться более сложные конструкции усилительных ламп: двухсеточные лампы (четырехэлектродные), лампы с экранированным анодом и т. д. Детальное рассмотрение всех свойств различных усилительных ламп и других аналогичных приборов выходит за пределы настоящего курса и относится к области радиовакуумной техники и радиотехники, которая специально занижается и вопросами, относящимися к соответствующим схемам включения пустотных приборов.

Описанные выше общие свойства трехэлектродных ламп исполь­зуются в радиотехнике еще и в целях генерирования электриче­ских колебаний. Оказывается, что, присоединив надлежащим образом анодную цепь трехэлектродной лампы к некоторому колебательному контуру, мы можем поддерживать в этом контуре электрические колебания, подчинив напряжение сетки режиму колебательного контура, для чего сетка соответственно связывается с этим конту­ром. Трехэлектродный пустотный прибор называется в этом случае генераторной лампой. Подобные лампы изготовляются в настоящее время на разнообразные мощности, от самых незначительных до мощностей порядка 100 киловатт. При меньших мощностях пользуются обычно стеклянными баллонами, при повышенных мощностях начинают применять кварцевые баллоны, и, наконец, в случае больших мощностей генераторная лампа имеет металличе­скую, охлаждаемую водой камеру с выводами через специально Присоединенные части из стекла или иного изолирующего мате­риала. Первые мощные генераторные лампы на 100 киловатт были построены М. А. Бонч-Бруевичем. Кроме трехэлектродных генера­торных ламп, появились еще пригодные для той же цели двухзлектродные пустотные приборы, так называемые магнетроны, основанные на применении магнитного контроля над потоком элек-

 

тронов, исходящих из накаленного катода и направляющихся к аноду. Переменное магнитное поле, необходимое для этого конт­роля, либо получается при помощи особой катушки, располагаемой вне пустотной камеры, либо создается переменным током, идущим по накаливаемому стержню, играющему роль катода. Магнетроны пока еще не получили широкого распространения.

В то время как в усилительных лампах напряжение на аноде (по отношению к катоду) обычно бывает не свыше 100 вольт, в генераторных лампах напряжение на аноде применяется значи­тельно более высокое, доходящее в случаях мощных ламп до 10 кило­вольт и выше.

Как было раньше указано, Флеминг применил накаленный катод и холодный анод для осуществления пустотного клапана, пригод­ного для детектирования в радиоприемных схемах. Очевидно, по этому же принципу могут быть построены и приборы, пригод­ные для выпрямления переменного тока достаточно большой мощ­ности. Подобные выпрямители, называемые обычно кенотронами, изготовляются теперь до напряжений порядка 150 действующих киловольт при соответствующей силе тока порядка 500 миллиамперов.

Из других пустотных приборов упомянем еще о катодном осциллографе, впервые осуществленном Брауном. Катодный осцил­лограф в основном вполне подобен прибору, изображенному на рис. 132, но только в нем более развита противолежащая катоду расширенная честь трубки, при чем днище этой части, несущее с внутренней стороны флюоресцирующий слой, делается, по воз­можности, плоским и возможно большего диаметра. Иногда флюорес­цирующий слой наносят на отдельный слюдяной или стеклянный диск, располагаемый у противолежащего катоду днища трубки. В первых трубках Брауна катодные лучи получались от холодного катода, благодаря бомбардировке его положительными ионами, возникавшими в объеме трубки вследствие наличия остатков газа. Венельт предложил применять нагретый катод, состоящий из очень тонкой платиновой пластинки, нагреваемой током от постороннего источника и покрытой с поверхности смесью окислов щелочно­земельных металлов (катод Венельта). В связи с этим, разрежение в трубке доводилось, конечно, до предела, достигаемого в технике пустотных приборов. Кроме того, экранчик на пути катодных лучей, расположенный недалеко от катода, снабжается в центре круглым отверстием небольшого диаметра (порядка 1 миллиметра). Сквозь это отверстие проходит лишь тонкий катодный пучок, который затем падает на флюоресцирующий экран, оставляя на нём след в виде довольно ярко светящегося пятна. Всякое отклонение катод­ного пучка от нормального прямого направления сейчас же отме­чается передвижением светлого пятна на флюоресцирующем экране. Мы уже знаем (см. § 79), что подобное отклонение катодного пучка можно вызвать действием на пучок внешним электрическим или магнитным полем. Если это поле будет переменное, светлое пят­нышко расплывается на экране в некоторую линию (вообще говоря, прямую). Рассматривая след катодного пучка при помощи зеркала,

 

вращающегося вокруг оси, параллельной светлой линии на экране, мы развернем эту линию в некоторую кривую напряжения или тока, смотря по тому, как мы приключаем к исследуемой цепи конденсатор внутри брауновской трубки или расположенную сна­ружи катушку, создающую магнитное поле. Возможно получать некоторые осциллографические кривые и без вращающегося зеркала, непосредственно на экране, разворачивая прямой след колеблю­щегося катодного пучка при помощи добавочного поперечного поля, отклоняющего его с необходимою скоростью перпендикулярно основному прямому следу.

В новейших катодных осциллографах применяется разборная камера, внутрь которой вместо флюоресцирующего экрана помещается фотографическая пластинка, на которой может быть заснята интересующая кривая. По сравнению с обычными осциллографами совершенно исключительное и чрезвычайно ценное свойство катодного осциллографа заключается в том, что катодный пучок является колеблющейся системой, практически вполне лишенной инерции. Благодаря этому, только при помощи катодного осцил­лографа можно регистрировать кривые, характеризующие весьма быстро протекающие явления, как, например, в случае коле­бательных цепей с частотою в десятки и сотни миллионов периодов в секунду.

В последнее время открывается новая область применения трубки Брауна. Давно уже Б. Л. Розинг указал и предвари­тельными опытами доказал, что этот прибор, благодаря практи­ческой безинерционности катодного пучка, чрезвычайно при­годен для получения живого изображения при передаче его на расстояние в области так называемой телевизии, или дально­видения. Исходя из этого принципа, Зворыкин построил сравни­тельно весьма совершенный телевизионный радиоприемник, в ко­тором получается отчетливое изображение на флюоресцирующем экране диаметром около 25 сантиметров — изображение, хорошо видимое при полном дневном освещении. Пользуясь фотоэлек­трическим эффектом (§ 78, п. 9), Зворыкин построил также пустотный телевизионный передатчик с катодным пучком, бегающим по фотоэкрану. Особенностью телевизионных устройств Зворы­кина является совершенное отсутствие в них обычных материаль­ных подвижных частей.

Наконец, частным случаем в области пустотных катодных при­боров является современная, весьма совершенная конструкция рентгеновой трубки. В этом приборе электроны, исходящие из на­каленного катода и приобретающие очень большие скорости под действием разностей потенциалов, доходящих до 200 киловольт и выше, ударяются о так называемый антикатод, возбуждая при этом в месте удара генерирование лучей Рентгена. В первых рентгеновых трубках применялся холодный катод, и соответ­ственно этому разрежение не доводилось до предела. Ини­циатором перехода к накаленному катоду в рентгеновских труб­ках был Кулидж.

– Конец работы –

Эта тема принадлежит разделу:

ГЛАВА III Электрическое смещение

На сайте allrefs.net читайте: "ГЛАВА III Электрическое смещение"

Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ: Пустотные электрон­ные приборы.

Что будем делать с полученным материалом:

Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:

Все темы данного раздела:

Общая характеристика электромагнитных процессов.
В предыдущих главах мы коснулись одной стороны электромаг­нитных явлений, а именно, рассмотрели некоторые общие свойства магнитного потока и магнитного поля. Теперь сосредоточим наше внимание на др

Электрическое смещение. Основные положения Максвелла.
Известно, что между заряженными телами создается электрическое поле. Это поле деформирует диэлектрик, приводит его в некоторое напряженное состояние, называемое обычно электрической поляризацией

Мера электрического смещения.
Допустим, что мы имеем некоторый диэлектрик, и пусть действующая в нем в точке А электрическая сила Б направлена, как указано стрелкой (рис. 105).

Ток смещения.
Когда мы говорим об электрическом смещении, не следует, во­обще говоря, смешивать этого понятия с электрическим током. Термин „электрическое смещение" мы должны понимать как меру деформации, п

Теорема Максвелла.
Представим себе замкнутую поверхность s, внутри которой как-либо распределены электрические заряды q1,q2, q3 и т. д. Пусть ds представля

Природа электрического смещения.
Максвелл в своих рассуждениях относительно электрического смещения совершенно не касается природы электричества и того, как надо понимать его движение. Все это не имеет значения в фор­мальных постр

Формулировки.
Возвратимся к формулировке теоремы Максвелла: Взяв от обеих частей этого равенства производную по s, получим:

Механическая аналогия.
Остановимся теперь на одной простой механической схеме с целью лучшего уяснения принципа замкнутости тока, а также для того, чтобы наглядно показать значение введенного Максвеллом в науку представл

Непрерывность тока в случае электрической конвекции.
Переход электричества из одного места в другое путем движе­ния заряженных тел вообще и, в частности, заряженных элемен­тарных частиц называется электрической конвекцией и предста­вляет собою

Связь электрического поля с электромагнитными процес­сами. Область электростатики.
В самом начале предыдущей главы (§ 45) мы касались в общих чертах вопроса об электрическом поле и указывали, что его сле­дует рассматривать как одну из сторон того основного электро­магнитного проц

Закон Кулона и вытекающие из него определения и соотношения.
В настоящем параграфе мы даем краткую сводку основных определений и соотношений, относящихся к электрическому полю я вытекающих из закона Кулона. В первую очередь, конечно, напомним формулировку эт

Электродвижущая сила и разность потенциалов. Закон электродвижущей силы.
Рассмотрим в некотором электрическом поле две точки, А и В. Линейный интеграл электрической силы вдоль некоторого пути перехода от точки А к точке В, т. е.:

Электрическая деформация среды.
С точки зрения Фарадея и Максвелла, участие промежу­точной среды в передаче электрических действий от одного наэлек­тризованного тела к другому, а также во всех вообще процессах, совершающихся в эл

Линии смещения.
Линиями электрического смещения, или просто линиями сме­щения называются такие линии, построенные в электрическом поле, все элементы которых совпадают по направлению с векторами

Трубка смещения.
Трубкою смещения называется объем диэлектрика имеющий форму трубки, образующими которой служат линии смещения. Рассмотрим некоторую трубку смещения в промежутке между двумя наэлектр

Фарадеевские трубки.
В связи с тем, что было изложено в предыдущем параграфе об особых свойствах трубок смещения, оказывается целесообразным так подбирать размеры этих трубок, чтобы величина полного элек­трического сме

Фарадеевская трубка и количество электричества, с нею связанное.
В дальнейшем мы будем мыслить все электрическое поле за­полненным фарадеевскими трубками. Совершенно подобно тому, как это было в случае магнитного поля в отношении магнитных линий, можно рассматри

Вторая формулировка теоремы Максвелла.
Так как электрическое смещение сквозь поперечное сечение фарадеевской трубки равно единице, то, следовательно, каждая такая трубка, пересекая некоторую поверхность, привносит в вели­чину полного эл

Электризация через влияние. Теорема Фарадея.
Так называемая электризация через влияние, т. е. возникновение электрических зарядов на нейтральном до того проводящем теле в случае поднесения его к какому-либо другому заряженному телу, представл

Энергия электрического поля.
Выше было в достаточной степени выяснено (§§ 1 и 47), что, согласно воззрениям Фарадея и Максвелла, в пространстве, в котором существует электрическое поле, среда находится в особом вынужденном сос

Механические проявления электрического поля.
Механические взаимодействия, наблюдаемые в электрическом поле между наэлектризованными телами и формально описываемые при помощи закона Кулона, могут быть объяснены, с точки зрения &nbs

Преломление фарадеевских трубок.
При переходе фарадеевских трубок (и вообще линий смещения) из одной диэлектрической среды в другую обычно мы имеем дело с изменением направления у са­мой поверхности раздела ди­электриков. Это явле

Электроемкость и диэлектрическая постоянная.
Допустим, что потенциал какого-либо проводящего тела есть U, а потенциалы всех других проводников, находящихся в электриче­ском поле, равны нулю. В этом случае между потенциалом данного тела

Свойства диэлектриков.
В заключение настоящей главы мы дадим краткий обзор неко­торых основных свойств изолирующих материалов (диэлектриков): а) Диэлектрическая постоянная e. Она является главной ха­ракте

Общие соображения о природе тока.
В настоящей главе мы в самых общих чертах ознакомимся с современным состоянием вопроса о природе электрического тока. Хотя вопрос этот по существу относится к области чистой физики, однако,

Движение электричества внутри проводников.
Шестьдесят лет тому назад, говоря об электрическом токе как о явлении кинетического характера, Максвелл не мог не отме­тить того обстоятельства, что он ничего больше не в состоянии сказать о природ

Участие электрического поля в процессе электрического тока.
Основная мысль Фарадея относительно роли проводника, по которому течет ток, заключается, как было отмечено в предыдущем параграфе, в том, что проводник служит своего рода осью, вокруг которой надле

Участие магнитного поля в процессе электрического тока.
Представление о механизме того процесса, который происходит в пространстве вокруг проводника с током и который органически связан с магнитным полем, можно получить из картины преобразо-

Общие соображения.
В предыдущей главе мыпознакомились с общей характеристи­кой того сложного электромагнитного комплекса, который воспри­нимается нами, как электрический ток. Мы видели, что основной

Ионизирующие агенты.
Ионизирующим агентом называется всякий физический деятель, обусловливающий ионизацию газа, или, в более широком смысле этого термина, всякий деятель, обусловливающий появление в дан­ном объе

Заряд и масса иона.
Из сказанного в предыдущих параграфах следует прежде всего, что заряды, несомые положительными и отрицательными ионами, бу­дучи обратными по знаку, должны быть тождественными по абсо­лютной величин

Влияние давления газа на характер разряда.
Общий характер явлений, наблюдаемых при прохождении элек­трического тока через газ, т. е. при так называемом разряде через газ, зависит от целого ряда обстоятельств, как это уже отчасти должно быть

При атмосферном давлении.
Остановимся теперь на случае прохождения электрического тока через газ при атмосферном давлении. Ради простоты предпо­ложим, что мы имеем дело с воздухом. Представим себе (рис. 134) некоторый генер

Основные соотношения, характеризующие ток через газы.
Обратимся к схеме, изображенной на рис. 134, и допустим, что газ в промежутке между электродами В к С ионизируется не­которым неизменно действующим агентом, интенсивность которого будем хара

Тихий разряд. Корона.
Как уже было разъяснено выше (см. §§ 78, 81 и 82), стадия тихого разряда через газы возникает всякий раз, когда электриче­ская сила достигает такого значения, при котором начинается иони­зация газа

Разрывной разряд.
Интенсивная ионизация газа под влиянием сильного электриче­ского поля, характеризующая стадию тихого разряда, может, как мы знаем, завершаться разрывным разрядом, если только в системе нет ограниче

Вольтова дуга.
Мы уже имелислучай указывать выше (см. § 81), что при достаточной мощности генератора, питающего цепь, и при доста­точно малом общем сопротивлении цепи — разряд через газообраз­ную среду между двум

Дуговые выпрямители.
Дуговые выпрямители основаны на использовании неодинако­вой роли положительного и отрицательного электродов вольтовой дуги. В то время, как положительный электрод играет пассивную роль в осн

Давлениях.
В случаях, когда стадия „тихого разряда" (см. § 81) имеет место в газообразной среде при достаточной степени разряжения (порядка 0,1 мм ртутного столба), с большой отчетливостью вы­явля

Прохождение электрического тока через пустоту.
Если в условиях опыта, о котором мы говорили в конце преды­дущего параграфа, после достижения стадии развития катодных лучей при высоком разрежении газа мы будем продолжать откачи­вать газ, достига

Основные положения Максвелла.
Настоящая глава посвящена изучению всякого рода динамиче­ских проявлений того электромагнитного процесса, который про­исходит в системе электрических токов. Мы будем при этом следовать пути, которы

Вторая форма уравнений Лагранжа.
Обоснование положения, что электрический ток есть явление кинетического характера, позволило Максвеллу дать стройное математическое исследование этого явления с помощью второй формы уравнений Лагра

Координатах.
Так как обобщенные координаты, как было выше указано, вполне определяют положение всех частей системы, то они должны быть связаны некоторыми зависимостями с декартовыми координатами всех точек сист

Выбор обобщенных координат для электродинамической системы.
Всякая электродинамическая система, вообще говоря, предста­вляет собою совокупность проводящих цепей, по которым проте­кают электрические токи, т. е. механическую систему, совмещенную с системой эл

Энергия: пондеро-кинетическая, электрокинетическая и нондеро-электрокинетическая.
По аналитическому строению выражения для кинетической энергии (Т) электродинамической системы можно судить и о фи­зическом характере этой энергии. В самом деле, выражение для кинетической эн

Общее обследование сил, действующих в электродинами­ческой системе.
При наличии в системе процессов механических и электриче­ских мы должны иметь в виду соответственно два рода сил: силы механические и силы электродвижущие. Если известна полная кинетическая энергия

Электрокинетическая энергия.
После общего обследования всех сил, могущих обнаруживаться в системе проводников с токами, сосредоточим наше внимание на электрокинетической энергии Te и рассмотрим более подробно

Электродвижущая сила самоиндукции.
Рассмотрим сначала простейшую систему, состоящую из одного проводящего контура (рис. 153). Если к этому контуру п

Коэффициент самоиндукции.
Для количественного определения коэффициента самоиндукции некоторого контура мыможем воспользоваться любым из соотно­шений, характеризующих в той или иной степени электрокинетическ

Электродвижущая сила взаимной индукции.
Остановимся теперь на рассмотрении системы, состоящей из каких-либо двух проводящих цепей, по которым протекают элек­трические токи i1 и i2 (рис. 158).

Коэффициент взаимной индукции.
Совершенно подобно тому, что мы имели при определении коэффициента самоиндукции (см. соотношения 85 — 89 в § 99), и в случае количественного определения коэффициента взаимной индукции мы, вообще го

Индукции.
Обследуем теперь некоторые количественные соотношения между коэффициентами L1, L2 и М. Будем исходить из основного выраже­ния для электрокинетической энер

Общие выражения для магнитных потоков, сцепляю­щихся с отдельными контурами системы.
Рассмотрим теперь самый общий случай системы из n электри­ческих цепей. В этом случае, т. е. при наличии любого числа отдельных цепей, мы имеем:

Общие выражения для электродвижущих сил, индукти­руемых в отдельных цепях системы.
На основании всего вышеизложенного мы можем, подводя итоги, написать ряд нижеследующих соотношений для электродвижущих сил, индуктируемых в отдельных цепях рассматриваемой системы:

Роль короткозамкнутой вторичной цепи.
При рассмотрении явлений самоиндукции и взаимной индукции мы видели, что величина полной ЭДС, возникающей в некотором проводящем контуре в качестве реакции на производимое изменение общих электрома

Действующие коэффициенты самоиндукции и взаимной индукции.
Выше было в достаточной степени разъяснено, что коэффициент самоиндукции цепи есть функция исключительно геометрических размеров контура данной цепи. Приведенные выше примеры под­тверждают это поло

Электромагнитная сила. Общие соображения.
При анализе связи между кинетической энергией, присущей элек­тродинамической системе, и силами, возникающими в такой системе, было получено (см, § 96) общее выражение для так называемой э

Условия возникновения электромагнитной силы.
Рассмотрим некоторый круговой контур (рис. 164), по которому идет постоянный ток, поддерживаемый с помощью внешнего источ­ника.

Случай сверхпроводящнх контуров.
Для иллюстрации только-что сказанного рассмотрим некоторые случаи, когда токи в системе не сохраняются постоянными. В этом отношении особенный интерес представляют случаи сверхпроводящих цепей, соп

Случай контура с током во внешней магнитном поле.
Рассмотрим еще один пример, именно, движение контура во внешнем постоянном магнитной поле. Допустим, для простоты, что это поле создается постоянным магнитом NS (рисунки 167, 168, 169), а ко

Основная роль бокового распора и продольного тяжения магнитных линий.
Из рассмотренных нами примеров ясно, что все приведенные выше формулировки закона движений в электродинамической системе по существу являются именно лишь различными формулировками одного и того

Случай прямолинейного проводника во внешнем магнит­ном поле.
Однако, иногда применяется и другой подход к анализу и ра­счету сил, действующих в электромагнитных механизмах. Именно, иногда исходят из рассмотрения сил действующих на отдельный участок пр

Электромагнитные взаимодействия в асинхронном двигателе.
При совершенной справедливости формулировки, говорящей о стремлении всякого контура с током охватить наибольший внеш­ний поток, интересно отметить, что в некоторых практических случаях это стремлен

Величина и направление электромагнитной силы в случае одного контура с током.
Рассмотрев физическую природу явления возникновения дви­жений в электродинамической системе, обратимся к определению величины и направления электромагнитной силы в различных ча­стных случаях.

Величина и направление силы электромагнитного взаимо­действия двух контуров с током.
Рассмотрим теперь случай двух контуров, по которым проте­кают токи i1 и i2. Электрокинетическая анергия такой системы определяется выражением:

Контуров с током.
Обратимся к общему случаю системы, состоящей из произволь­ного числа контуров. Электрокинетическая энергия системы равна:

Электромагнитная сила, дей­ствующая на участок проводника с током, расположенный во внешней магнитном поле.
В тех случаях, когда вычисление внешнего потока, связанного с данным контуром, а следовательно, и опреде­ление приращения этого потока, оказывается затруднительным, удобнее пользоваться выражением,

Электромагнитное поле.
В главе III (§ 45) было уже указано, что явления электрического поля и явления магнитного поля ни в коем случае не следует рас­сматривать как совершенно самостоятельные совокупности явлений. Мы име

Основные уравнения электромагнитного поля.
Обратимся к выводу основных соотношений, характеризующих явления электромагнитного поля. Исходным пунктом этого вывода служат два соотношения, уже известные из предыдущих глав, именно? закон магнит

Распространение электромагнитной энергии.
Уравнения (133) и (134) по существу являются общим математическим выражением того факта, что при одновременном существовании взаимно связанных электрического и магнитного полей, т. е. при существов

Опытные данные, подтверждающие теорию Максвелла.
Переходя к вопросу об экспериментальном подтверждении уста­новленных Максвеллом законов распространения электромагнитной энергии, следует отметить, что соответствующий опытный материал настолько ве

Опыты Герца.
Как уже сказано в предыдущем параграфе, экспериментальные подтверждения теории Максвелла представлены в настоящее время в виде всех достижений радиотехники таким количеством материала, что доказыва

Пойнтинга.
Вопрос о механизме распространения электромагнитных воз­мущений и связанного с этим движения электромагнитной энергии представляет глубокий интерес. На этом предмете останавливали свое внимание мно

Распространение тока в металлических массах. Поверхностный аффект.
В предыдущих параграфах настоящей главы были обследованы общие законы распространения электромагнитной энергии. Остано­вимся теперь на более детальном рассмотрении процесса движения энергии в прово

Размерности электрических в магнитных величин.
1. Всякое электрическое и магнитное количество может быть выражено при посредстве основных единиц длины, массы и времени и специальных коэффициентов — диэлектрической постоянной e и магнитной прони

Предметный указатель.
Абсолютная электромагнитная еди­ница: количества электричества 193, коэффициента взаимной индукции 354, коэффициента самоиндукции 342,343, магнитного потока 47,

Хотите получать на электронную почту самые свежие новости?
Education Insider Sample
Подпишитесь на Нашу рассылку
Наша политика приватности обеспечивает 100% безопасность и анонимность Ваших E-Mail
Реклама
Соответствующий теме материал
  • Похожее
  • Популярное
  • Облако тегов
  • Здесь
  • Временно
  • Пусто
Теги