Общие выражения для магнитных потоков, сцепляющихся с отдельными контурами системы.
Рассмотрим теперь самый общий случай системы из n электрических цепей. В этом случае, т. е. при наличии любого числа отдельных цепей, мы имеем:
Составим для этих цепей выражения р=дTe/дi:
Эти выражения представляют собою, с точки зрения высшей механики, моменты количества движения в электрокинетическом процессе, связанном с каждою отдельною цепью. В то же время на основании изложенного в предыдущих параграфах ясно, что мы можем написать:
p1=Ф1
p2=Ф2
p3=Ф3
. . . . ,
………,
т. е. величины р по существу являются не чем иным, как полными магнитными потоками, сцепляющимися с каждою из n цепей. Таким образом, останавливая наше внимание, например, на первой цепи, получаем:
' Мы видим, что полный магнитный поток, сцепляющийся с некоторою цепью, состоит из двух частей, имеющих характерные особенности. Первая часть есть полный поток самоиндукции, сцепляющийся с данною цепью:
Ф1s=L1i1.
Вторая часть представляет собою сумму отдельных потоков взаимной индукции, сцепляющихся с тою же цепью и обусловливаемых наличием токов i2, i3 и т. д.:
где k принимает всевозможные (n-1) значения, кроме 1.
Итак, полный магнитный поток, сцепляющийся с первою цепью, можем представить так:
Аналогично можем написать для других цепей:
причем во всех этих выражениях значок k принимает всевозможные (л — 1) значения, кроме того, которое стоит в качестве значка при коэффициенте самоиндукции.