Контуров с током.

Обратимся к общему случаю системы, состоящей из произволь­ного числа контуров. Электрокинетическая энергия системы равна:

Будем изучать силу, действующую, например, на первый контур, вследствие присутствия всех остальных. Тогда внешняя электро­магнитная сила, действующая на первый контур в избранном напра­влении 0X, т. е. составляющая результирующей силы взаимодей­ствия между первым контуром и всеми остальными, определится выражением:

В зависимости от выбора того или иного направления за ось координат, получим ту или иную составляющую электромагнитной силы. Наибольшее возможное значение этой составляющей мы получим, если за ось x-ов изберем направление равнодействующей. В этом случае выражение (126) определит собою полную величину электромагнитной силы.

Так как величина:

 

 

есть не что иное, какпоток взаимной индукции, сцепляющийся с первым контуром и создаваемый всеми остальными контурами (Ф_1m), то можем написать:

Совершенно ясно, что физическая картина явления не зависит от того, каково происхождение потока Ф_1m. Таким образом, фор­мула 127 пригодна и в том случае, когда поток Ф_1m есть, например, поток постоянного магнита, т. е. она дает, как было уже указано, наиболее общее выражение для внешней электромагнитной силы, действующей на данный проводник. Элементарная работа электро­магнитной силы в этом случае выражается вполне аналогично преды­дущим случаям:

т. е. она равна произведению силы тока в первом контуре на при­ращение охватываемого им внешнего потока, т. е. потока взаимной индукции.

Мы рассматривали электромагнитную силу, действующую на первый контур. Совершенно очевидно, что выражения для сил, приложенных к любому другому контуру системы, будут вполне анало­гичны.