Пойнтинга. - раздел Право, ГЛАВА III Электрическое смещение Вопрос О Механизме Распространения Электромагнитных Возмущений И Связанного ...
Вопрос о механизме распространения электромагнитных возмущений и связанного с этим движения электромагнитной энергии представляет глубокий интерес. На этом предмете останавливали свое внимание многие выдающиеся физики. Наиболее законченную и строго продуманную картину процессов, происходящих в электромагнитном поле, дал Пойнтинг. В своих построениях он исходил из представления о реально существующих фарадеевских трубках. Так как, однако, общая схема его рассуждения и полученные им результаты по существу нисколько не зависят от того, основываемся ли мы на представлении о фарадеевских трубках или на идее о „физических магнитных линиях", как реально существующих элементах магнитного поля, то мы попытаемся в дальнейшем из-
ложить основные мысли Пойнтинга, не приурочивая их специально к той или иной исходной точке зрения, но, по возможности, согласуй эти точки зрения между собою, где это окажется выполнимым.
Прежде всего скажем несколько слов касательно взаимной ориентировки в электромагнитном поле векторов электрической силы и электрического смещения, с одной стороны, и магнитной силы и магнитной индукции, с другой стороны. По существу эта ориентировка вполне определяется основными дифференциальными уравнениями электромагнитного поля, приведенными в предыдущих параграфах (см. § 121, конец — Ехи Hy). Очень просто можно также получить интересующий нас результат, если рассмотреть систему прямолинейных магнитных линий, движущихся перпендикулярно самим себе со скоростью V. В таком случае в каждой точке пространства, мимо которой пробегает эта система магнитных линий, должны иметь место электрическая сила Е и электрическое смещение D, которые можно считать следствием явления электромагнитной индукции в данном месте поля, понимаемой с той обобщенной точки зрения, на которую по существу стал Максвелл (§ 59). Таким образом, не трудно путем применения обычных правил получить картину взаимной ориентировки векторов Б, D, H, В и вектора скорости v, представленную на рисунке 186.
Рассмотрим теперь вывод, данный Пойнтингом для получения выражения скорости распространения электромагнитных возмущений и общего соотношения между Е, Н и v. При этом мы будем возможно ближе, почти дословно держаться подлинника.
Представим себе, что серия плоско-поляризованных электромагнитных волн свободно движется в среде, для которой магнитная проницаемость равна m и диэлектрическая постоянная e. Допустим, что эти волны движутся равномерно со скоростью v, не изменяя своей формы. Пусть AECNF (рис. 187) есть серия волн электрического смещения или электрической силы, причем векторы электрической силы и смещения расположены в плоскости рисунка и перемещаются слева направо со скоростью v.
Согласно теории Максвелла всякое изменение электрического смещения сквозь, например, площадку PRSQ эквивалентно, с точки зрения магнитных действий, току через эту площадку, и если, как на рисунке 187, электрическое смещение сквозь эту площадку возрастает (снизу вверх), то в контуре, ограничивающем эту поверхность, по-
является магнитодвижущая сила, т. е. в плоскости, перпендикулярной электрической силе, существует магнитное поле. Наоборот, электрическое смещение сквозь поверхность PTVQ, расположенную в плоскости рисунка, всегда равно нулю, и в этой плоскости не имеется составляющей магнитного поля. Таким образом, волны электрические существуют совместно с волнами магнитными, плоскость которых перпендикулярна первым. Изобразим магнитную волну через AHCQF. Плоскости, соответствующие двум волнам, мы можем назвать плоскостями электрической и магнитной. Предположим, что неподвижная площадка PRSQ изображает один квадратный сантиметр магнитной плоскости. Пусть D есть электрическое смещение в точке Q и Df — в точке Р. Пользуясь представлением о фарадеевскнх трубках, мы можем сказать, что число этих трубок, покидающих площадку PQSR через сторону PR в одну секунду, равно vD'•PR, или vD', а число трубок, входящих в рассматриваемую площадку в течение секунды через противоположную границу QS, есть vD. Скорость изменения полного электрического смещения сквозь данную площадку является мерою тока смещения сквозь эту площадку и равна v(D-D'). Пусть Н есть магнитная сила в точке Q, а Н' — в точке Р; линейный интеграл магнитной силы вдоль контура PQSR равен Н-Н'. Таким образом:
H-H'=4pv(D-D'). (148)
Рассмотрим теперь изменение магнитной индукции сквозь площадку PTVQ, находящуюся в электрической плоскости. Пусть В есть магнитная индукция в точке Q и В' — в точке Р. Число единичных трубок магнитной индукции (магнитных линий), покидающих в секунду площадку PTVQ через сторону РТ, равно vB', а число трубок, входящих в PTVQ через сторону QV, равно vB.
Допустим, что площадка PTVQ есть также квадратный сантиметр. Приращение магнитного потока через эту поверхность в единицу времени есть, следовательно, v(B-В') и равно интегралу электрической силы вдоль контура PTVQ, взятому с обратным знаком.
Если Е есть электрическая сила в точке Q и Е'—в точке Р, то имеем:
E-E'=v(B-B'). (149)
Перемножая почленно (148) и (149) и пользуясь соотношениями
получим:
откуда приходим к известному соотношению (143);
Таким образом, в соответствии с вышесказанным, можно формально рассматривать магнитную силу вдоль QS, как следствие пересечения этой линии трубками электрического смещения или, обратно, а электрическую силу вдоль QV какследствие пересечения этой линии трубками магнитной индукции; в действительности же, конечно, мы имеем дело с единым, неделимым электромагнитным комплексом, отдельные стороны которого мы характеризуем векторами D и В.
Если вместо того, чтобы рассматривать площадку в 1 квадратный сантиметр, взять полоску шириною в 1 см, один конец которой находится в Q, а другой настолько удален, что электромагнитное смещение еще не достигло этого достаточно удаленного района, то очевидно имеем:
формулы, которые дают наиболее отчетливо соотношение между электрической силой и магнитной силой, рассматриваемыми, как органически связанные между собою характеристики единого электромагнитного поля.
Переходим теперь к вопросу о движении энергии в электромагнитном поле.
Согласно теории Максвелла количество энергии, рассчитанной на кубический сантиметр, соответствующее наличию электрической деформации среды, равно в точке Р:
а соответствующее количество энергии, определяемое наличием магнитного поля в той же точке Р равно:
т. е. энергии электрическая и магнитная равны в каждом элементе объема электромагнитного поля при условии, что Е и Н свя-
заны друг с другом соотношениями (150) и (151), характеризующими случай свободного распространения электромагнитной энергии. Полное количество энергии, приходящийся на кубический сантиметр, равно, следовательно:
Если мы предположим теперь, что эта энергия равномерным потоком перемещается со скоростью v, то количество энергии, которое в течение одной секунды может быть поглощено одним квадратным сантиметром поверхности, перпендикулярной к направлению этого потока электромагнитной энергии, равно:
Так как в случае свободного распространения электромагнитной энергии v2me=1, то полученное выражение может быть переписано так:
Выражение EH/4pi, представляющее собою мощность потока электромагнитной энергии, рассчитанную на единицу поверхности поперечного сечения этого потока, принято обозначать буквою S.
Представляют большой интерес общие соображения, высказываемые самим Пойнтингом по поводу соотношения (152). Ниже мы приводим их дословно:
„Вид этого выражения для количества переносимой, энергии, которое является величиной, характеризующей действие одной части среды на соседние, подсказывает мысль, что оно представляет собою общий закон для случая, когда электрическая и магнитная силы взаимно перпендикулярны. Мы можем, с известной долей правдоподобия, рассматривать электрическую силу как нечто аналогичное силе упругости, а магнитную индукцию — как нечто аналогичное скорости. Для передачи механической энергии необходимо одновременное существование силы и скорости, и количество переданной энергии зависит от произведения этих двух величин. Если предыдущая аналогия имеет основания, то мы можем принять, что количество перенесенной электромагнитной энергии зависит от произведения электрической силы и магнитной силы, что вполне соответствует полученным выше результатам. Заметим, что энергия распространяется в направлении, перпендикулярном плоскости, в которой находятся обе силы; это направление получается из направления Н поворотом вправо вокруг Е, как оси".
Правило, данное Пойнтингом и приведенное в последних строках, можно формулировать еще следующим образом (см. рис. 186). Вектор S, который называется обычно вектором Пойнтинга, имеет направление, совпадающее с направлением поступательного
движения винта штопора, рукоятка которого вращается в плоскости, содержащей Е и H, в направлении от Е к Н (рис. 188).
Как мы уже отмечали выше, движение энергии имеет место только в том случае, если Е к Н являются величинами взаимно связанными, т. е. являются характеристиками одного и того же электрокинетического процесса. Только в этом случае имеет смысл указанное геометрическое и численное соотношение между векторами Е, Н и S.
Укажем еще, что в случае, когда E и H не перпендикулярны друг к другу, указанное соотношение принимает более сложный вид:
где q есть угол между направлениями векторов Е и Н.
Пойнтинг дал весьма простой вышеприведенный вывод соотношения (152):
исходя из определенного представления о механизме распространения электромагнитной энергии. Однако, справедливость этого соотношения не зависит от той картины механизма явления, которую Пойнтинг положил в основу своего упрощенного вывода. Эта картина является более или менее достоверной рабочей гипотезой, тогда как величина вектора Пойнтингa S, характеризующего мощность потока электромагнитной энергии, может быть чисто формальным математическим путем получена и из основных уравнений Максвелла, что в свое время было сделано самим Пойнтингом.
Замечательно, что даже в случаях несвободного распространения электромагнитной энергии, когда соотношения (150) и (151) утрачивают свою полную силу, вектор Пойнтинга все же сохраняет физический смысл и может быть применяем для характеристики мощности потока электромагнитной энергии. Пример несвободного распространения этой энергии мы имеем,между прочим, в пространстве, окружающем проводник цепи постоянного тока. Но и в этом случае вполне уместно пользоваться вектором Пойнтинга при рассмотрении энергетической стороны процессов, протекающих в цепи. Для иллюстрации сказанного остановимся на простейшем подобном примере.
Допустим, что имеется некоторый участок прямолинейного проводника, играющего роль приемника электромагнитной энергии
и преобразующего ее в тепло. Предположим, что по этому проводнику идет постоянный ток. Определим величины и направления Е, Н и S для данного случая.
Пусть проводник (рис. 189) имеет форму кругового цилиндра радиуса а, длина рассматриваемого участка есть l и сопротивление этого участка r.
Если i—сила тока, проходящего по проводнику, то ri выражает падение напряжения на рассматриваемом участке проводника, а отношение:
ri/l
есть падение напряжения на единицу длины, т. е. это есть сила электрического поля вдоль проводника. Таким образом, можем положить для точек вблизи самой поверхности проводника:
E=ri/l
причем Е будет направлено параллельно оси проводника.
Обратимся теперь к силе магнитного поля. По закону Био-Савара, сила магнитного поля на поверхности проводника равна
и направлена по касательной к нормальному сечению проводника. Применяя приведенное выше правило, убедимся, что вектор Пойнтинга будет в данном случае (у самой поверхности проводника) направлен перпендикулярно к оси проводника (рис. 190).
Это обстоятельство свидетельствует о том, что энергия поглощается проводником из окружающего пространства. Величину вектора Пойнтинга у поверхности проводника, т. е. количество энергии, проникающее в проводник в одну секунду через каждый квадратный сантиметр его поверхности, получим, составив выражение:
На основании предыдущего имеем:
или
Так как боковая поверхность рассматриваемого участка проводника равна 2pial, то полное количество энергии, поглощаемое рассматриваемым участком в одну секунду, т. е. поглощаемая им мощность, будет
или
р=ri2.
Таким образом, пользуясь вектором Пойнтинга, мы получаем то же выражение для мощности, поглощаемой проводником, которое дают и другие общеизвестные соотношения.
Попутно мы получили здесь иллюстрацию того утверждения, что энергия, которая в форме тепла выделяется в проводнике, входит в объем этого проводника из окружающего его диэлектрика, а не передается внутри проводника через его поперечные сечения,
В случае так называемой передачи энергии по проводам, независимо от того, являются ли проводники элементами собственно линии передачи или частью приемной цепи, преобразующей электромагнитную энергию в тепло, эта энергия движется от генератора по диэлектрику, причем проводники играют роль направляющей потока электромагнитной энергии, которая в большей или меньшей степени извне проникает в вещество проводников, преобразуясь там в тепло. Таким образом, вообще говоря, вектор Пойнтннга имеет составляющую параллельную оси провода, характеризующую поток электромагнитной энергии, движущийся вдоль провода по направлению к приемникам, и составляющую перпендикулярную оси провода, характеризующую ту часть потока энергии, которая, как было разъяснено выше, превращается в тепло в веществе проводника: В случае излучения энергии от антенны радиоустановки в каждой точке окружающего пространства вектор Пойнтинга в точности определяет величину и направление мощности потока электромагнитной энергии.
На сайте allrefs.net читайте: "ГЛАВА III Электрическое смещение"
Если Вам нужно дополнительный материал на эту тему, или Вы не нашли то, что искали, рекомендуем воспользоваться поиском по нашей базе работ:
Пойнтинга.
Что будем делать с полученным материалом:
Если этот материал оказался полезным ля Вас, Вы можете сохранить его на свою страничку в социальных сетях:
Общая характеристика электромагнитных процессов.
В предыдущих главах мы коснулись одной стороны электромагнитных явлений, а именно, рассмотрели некоторые общие свойства магнитного потока и магнитного поля. Теперь сосредоточим наше внимание на др
Электрическое смещение. Основные положения Максвелла.
Известно, что между заряженными телами создается электрическое поле. Это поле деформирует диэлектрик, приводит его в некоторое напряженное состояние, называемое обычно электрической поляризацией
Мера электрического смещения.
Допустим, что мы имеем некоторый диэлектрик, и пусть действующая в нем в точке А электрическая сила Б направлена, как указано стрелкой (рис. 105).
Ток смещения.
Когда мы говорим об электрическом смещении, не следует, вообще говоря, смешивать этого понятия с электрическим током. Термин „электрическое смещение" мы должны понимать как меру деформации, п
Теорема Максвелла.
Представим себе замкнутую поверхность s, внутри которой как-либо распределены электрические заряды q1,q2, q3 и т. д. Пусть ds представля
Природа электрического смещения.
Максвелл в своих рассуждениях относительно электрического смещения совершенно не касается природы электричества и того, как надо понимать его движение. Все это не имеет значения в формальных постр
Формулировки.
Возвратимся к формулировке теоремы Максвелла:
Взяв от обеих частей этого равенства производную по s, получим:
Механическая аналогия.
Остановимся теперь на одной простой механической схеме с целью лучшего уяснения принципа замкнутости тока, а также для того, чтобы наглядно показать значение введенного Максвеллом в науку представл
Непрерывность тока в случае электрической конвекции.
Переход электричества из одного места в другое путем движения заряженных тел вообще и, в частности, заряженных элементарных частиц называется электрической конвекцией и представляет собою
Закон Кулона и вытекающие из него определения и соотношения.
В настоящем параграфе мы даем краткую сводку основных определений и соотношений, относящихся к электрическому полю я вытекающих из закона Кулона. В первую очередь, конечно, напомним формулировку эт
Электрическая деформация среды.
С точки зрения Фарадея и Максвелла, участие промежуточной среды в передаче электрических действий от одного наэлектризованного тела к другому, а также во всех вообще процессах, совершающихся в эл
Линии смещения.
Линиями электрического смещения, или просто линиями смещения называются такие линии, построенные в электрическом поле, все элементы которых совпадают по направлению с векторами
Трубка смещения.
Трубкою смещения называется объем диэлектрика имеющий форму трубки, образующими которой служат линии смещения.
Рассмотрим некоторую трубку смещения в промежутке между двумя наэлектр
Фарадеевские трубки.
В связи с тем, что было изложено в предыдущем параграфе об особых свойствах трубок смещения, оказывается целесообразным так подбирать размеры этих трубок, чтобы величина полного электрического сме
Фарадеевская трубка и количество электричества, с нею связанное.
В дальнейшем мы будем мыслить все электрическое поле заполненным фарадеевскими трубками. Совершенно подобно тому, как это было в случае магнитного поля в отношении магнитных линий, можно рассматри
Вторая формулировка теоремы Максвелла.
Так как электрическое смещение сквозь поперечное сечение фарадеевской трубки равно единице, то, следовательно, каждая такая трубка, пересекая некоторую поверхность, привносит в величину полного эл
Электризация через влияние. Теорема Фарадея.
Так называемая электризация через влияние, т. е. возникновение электрических зарядов на нейтральном до того проводящем теле в случае поднесения его к какому-либо другому заряженному телу, представл
Энергия электрического поля.
Выше было в достаточной степени выяснено (§§ 1 и 47), что, согласно воззрениям Фарадея и Максвелла, в пространстве, в котором существует электрическое поле, среда находится в особом вынужденном сос
Механические проявления электрического поля.
Механические взаимодействия, наблюдаемые в электрическом поле между наэлектризованными телами и формально описываемые при помощи закона Кулона, могут быть объяснены, с точки зрения
&nbs
Преломление фарадеевских трубок.
При переходе фарадеевских трубок (и вообще линий смещения) из одной диэлектрической среды в другую обычно мы имеем дело с изменением направления у самой поверхности раздела диэлектриков. Это явле
Электроемкость и диэлектрическая постоянная.
Допустим, что потенциал какого-либо проводящего тела есть U, а потенциалы всех других проводников, находящихся в электрическом поле, равны нулю. В этом случае между потенциалом данного тела
Свойства диэлектриков.
В заключение настоящей главы мы дадим краткий обзор некоторых основных свойств изолирующих материалов (диэлектриков):
а) Диэлектрическая постоянная e. Она является главной характе
Общие соображения о природе тока.
В настоящей главе мы в самых общих чертах ознакомимся с современным состоянием вопроса о природе электрического тока. Хотя вопрос этот по существу относится к области чистой физики, однако,
Движение электричества внутри проводников.
Шестьдесят лет тому назад, говоря об электрическом токе как о явлении кинетического характера, Максвелл не мог не отметить того обстоятельства, что он ничего больше не в состоянии сказать о природ
Участие электрического поля в процессе электрического тока.
Основная мысль Фарадея относительно роли проводника, по которому течет ток, заключается, как было отмечено в предыдущем параграфе, в том, что проводник служит своего рода осью, вокруг которой надле
Участие магнитного поля в процессе электрического тока.
Представление о механизме того процесса, который происходит в пространстве вокруг проводника с током и который органически связан с магнитным полем, можно получить из картины преобразо-
Общие соображения.
В предыдущей главе мыпознакомились с общей характеристикой того сложного электромагнитного комплекса, который воспринимается нами, как электрический ток. Мы видели, что основной
Ионизирующие агенты.
Ионизирующим агентом называется всякий физический деятель, обусловливающий ионизацию газа, или, в более широком смысле этого термина, всякий деятель, обусловливающий появление в данном объе
Заряд и масса иона.
Из сказанного в предыдущих параграфах следует прежде всего, что заряды, несомые положительными и отрицательными ионами, будучи обратными по знаку, должны быть тождественными по абсолютной величин
Влияние давления газа на характер разряда.
Общий характер явлений, наблюдаемых при прохождении электрического тока через газ, т. е. при так называемом разряде через газ, зависит от целого ряда обстоятельств, как это уже отчасти должно быть
При атмосферном давлении.
Остановимся теперь на случае прохождения электрического тока через газ при атмосферном давлении. Ради простоты предположим, что мы имеем дело с воздухом. Представим себе (рис. 134) некоторый генер
Основные соотношения, характеризующие ток через газы.
Обратимся к схеме, изображенной на рис. 134, и допустим, что газ в промежутке между электродами В к С ионизируется некоторым неизменно действующим агентом, интенсивность которого будем хара
Тихий разряд. Корона.
Как уже было разъяснено выше (см. §§ 78, 81 и 82), стадия тихого разряда через газы возникает всякий раз, когда электрическая сила достигает такого значения, при котором начинается ионизация газа
Разрывной разряд.
Интенсивная ионизация газа под влиянием сильного электрического поля, характеризующая стадию тихого разряда, может, как мы знаем, завершаться разрывным разрядом, если только в системе нет ограниче
Вольтова дуга.
Мы уже имелислучай указывать выше (см. § 81), что при достаточной мощности генератора, питающего цепь, и при достаточно малом общем сопротивлении цепи — разряд через газообразную среду между двум
Дуговые выпрямители.
Дуговые выпрямители основаны на использовании неодинаковой роли положительного и отрицательного электродов вольтовой дуги. В то время, как положительный электрод играет пассивную роль в осн
Давлениях.
В случаях, когда стадия „тихого разряда" (см. § 81) имеет место в газообразной среде при достаточной степени разряжения (порядка 0,1 мм ртутного столба), с большой отчетливостью выявля
Прохождение электрического тока через пустоту.
Если в условиях опыта, о котором мы говорили в конце предыдущего параграфа, после достижения стадии развития катодных лучей при высоком разрежении газа мы будем продолжать откачивать газ, достига
Пустотные электронные приборы.
При практическом использовании накаленного катода для проведения электрического тока через пустотные приборы в настоящее время применяются самые разнообразные конструкции катода и самые разнообр
Основные положения Максвелла.
Настоящая глава посвящена изучению всякого рода динамических проявлений того электромагнитного процесса, который происходит в системе электрических токов. Мы будем при этом следовать пути, которы
Вторая форма уравнений Лагранжа.
Обоснование положения, что электрический ток есть явление кинетического характера, позволило Максвеллу дать стройное математическое исследование этого явления с помощью второй формы уравнений Лагра
Координатах.
Так как обобщенные координаты, как было выше указано, вполне определяют положение всех частей системы, то они должны быть связаны некоторыми зависимостями с декартовыми координатами всех точек сист
Выбор обобщенных координат для электродинамической системы.
Всякая электродинамическая система, вообще говоря, представляет собою совокупность проводящих цепей, по которым протекают электрические токи, т. е. механическую систему, совмещенную с системой эл
Электрокинетическая энергия.
После общего обследования всех сил, могущих обнаруживаться в системе проводников с токами, сосредоточим наше внимание на электрокинетической энергии Te и рассмотрим более подробно
Электродвижущая сила самоиндукции.
Рассмотрим сначала простейшую систему, состоящую из одного проводящего контура (рис. 153).
Если к этому контуру п
Коэффициент самоиндукции.
Для количественного определения коэффициента самоиндукции некоторого контура мыможем воспользоваться любым из соотношений, характеризующих в той или иной степени электрокинетическ
Электродвижущая сила взаимной индукции.
Остановимся теперь на рассмотрении системы, состоящей из каких-либо двух проводящих цепей, по которым протекают электрические токи i1 и i2 (рис. 158).
Коэффициент взаимной индукции.
Совершенно подобно тому, что мы имели при определении коэффициента самоиндукции (см. соотношения 85 — 89 в § 99), и в случае количественного определения коэффициента взаимной индукции мы, вообще го
Индукции.
Обследуем теперь некоторые количественные соотношения между коэффициентами L1, L2 и М. Будем исходить из основного выражения для электрокинетической энер
Роль короткозамкнутой вторичной цепи.
При рассмотрении явлений самоиндукции и взаимной индукции мы видели, что величина полной ЭДС, возникающей в некотором проводящем контуре в качестве реакции на производимое изменение общих электрома
Действующие коэффициенты самоиндукции и взаимной индукции.
Выше было в достаточной степени разъяснено, что коэффициент самоиндукции цепи есть функция исключительно геометрических размеров контура данной цепи. Приведенные выше примеры подтверждают это поло
Электромагнитная сила. Общие соображения.
При анализе связи между кинетической энергией, присущей электродинамической системе, и силами, возникающими в такой системе, было получено (см, § 96) общее выражение для так называемой э
Случай сверхпроводящнх контуров.
Для иллюстрации только-что сказанного рассмотрим некоторые случаи, когда токи в системе не сохраняются постоянными. В этом отношении особенный интерес представляют случаи сверхпроводящих цепей, соп
Случай контура с током во внешней магнитном поле.
Рассмотрим еще один пример, именно, движение контура во внешнем постоянном магнитной поле. Допустим, для простоты, что это поле создается постоянным магнитом NS (рисунки 167, 168, 169), а ко
Случай прямолинейного проводника во внешнем магнитном поле.
Однако, иногда применяется и другой подход к анализу и расчету сил, действующих в электромагнитных механизмах. Именно, иногда исходят из рассмотрения сил действующих на отдельный участок пр
Электромагнитные взаимодействия в асинхронном двигателе.
При совершенной справедливости формулировки, говорящей о стремлении всякого контура с током охватить наибольший внешний поток, интересно отметить, что в некоторых практических случаях это стремлен
Электромагнитное поле.
В главе III (§ 45) было уже указано, что явления электрического поля и явления магнитного поля ни в коем случае не следует рассматривать как совершенно самостоятельные совокупности явлений. Мы име
Основные уравнения электромагнитного поля.
Обратимся к выводу основных соотношений, характеризующих явления электромагнитного поля. Исходным пунктом этого вывода служат два соотношения, уже известные из предыдущих глав, именно? закон магнит
Распространение электромагнитной энергии.
Уравнения (133) и (134) по существу являются общим математическим выражением того факта, что при одновременном существовании взаимно связанных электрического и магнитного полей, т. е. при существов
Опытные данные, подтверждающие теорию Максвелла.
Переходя к вопросу об экспериментальном подтверждении установленных Максвеллом законов распространения электромагнитной энергии, следует отметить, что соответствующий опытный материал настолько ве
Опыты Герца.
Как уже сказано в предыдущем параграфе, экспериментальные подтверждения теории Максвелла представлены в настоящее время в виде всех достижений радиотехники таким количеством материала, что доказыва
Распространение тока в металлических массах. Поверхностный аффект.
В предыдущих параграфах настоящей главы были обследованы общие законы распространения электромагнитной энергии. Остановимся теперь на более детальном рассмотрении процесса движения энергии в прово
Размерности электрических в магнитных величин.
1. Всякое электрическое и магнитное количество может быть выражено при посредстве основных единиц длины, массы и времени и специальных коэффициентов — диэлектрической постоянной e и магнитной прони
Новости и инфо для студентов