Характеристичний опір

 

, (6.58)

 

якщо m=1, то

 

. (6.59)

 

Реальні діелектрики характеризуються надто малими кутами втрат порядку 10^-4, 10^-3, тоді можна вважати, що кут . Тобто вектори і синфазні.

На рис. 6.4 наведена залежність миттєвих значень і від координати z в деякий фіксований момент часу t=t₀ для даного середовища.

 

 

Розповсюдження плоских хвиль в провідниках (металі). В провідниках:

 

.

 

Згідно зробленому допущенню комплексну діелектричну проникність металоподібного середовища можна вважати уявною.

 

. (6.60)

 

Тоді коефіцієнт розповсюдження для даного середовища буде визначатися виразом

 

 

Отже

 

(6.61)

 

Для металів справедлива рівність

 

(6.62)