В попередньому параграфі для пришвидшення Коріоліса отримано вираз
. (з)
Для надання фізичного змісту отриманому виразу виконаємо деякі перетворення. З’ясуємо, чому дорівнюють похідні , , . Оскільки орти , , можуть змінюватися лише за напрямом, то їх зміна відбувається при обертанні системи координат , а також і носія навколо точки О. Як буде показано в § 47, носій відносно точки О може здійснювати сферичний рух. Це означає, що в кожний момент часу носій (рухома система координат відносно умовно нерухомої точки О, буде здійснювати обертальний рух навколо миттєвої осі обертання. Тому згідно з формулою (2.55)
; ; , (i)
де – кутова швидкість рухомої системи координат. Рух рухомої системи координат був названий переносним рухом. Кінематичні характеристики його позначаються індексом “е”, тому в подальшому будемо позначати і називати вектором кутової швидкості переносного обертання.
Підставляючи (і) в (з) і враховуючи позначення вектора кутової швидкості , отримаємо
.
Оскільки (див. формули (б)), остаточно отримаємо
. (2.60)