Пружинный маятник. Методика эксперимента.

Пружинным маятником называют тело, подвешенное на пружине. Пусть на пружине жесткостью К подвешен груз массой m (рис.1)

Рис.1

 

Рассмотрим вертикальное движение груза, которое будет происходить после небольшого толчка под действием силы упругости пружины и силы тяжести . Пружину предполагаем легкой и ее массой пренебрегаем. Также пренебрегаем силой сопротивления воздуха, считая ее малой.

Колеблющейся физической величиной в данном примере является координата x груза. Поместим начало отсчета по оси ОХ в точку, соответствующую равновесному положению груза (рис.1). В этом положении пружина уже растянута на величину , определяемую из условия равновесия

(3)

При смещении груза из положения равновесия, например, вниз, на расстояние x, на него кроме силы тяжести mg действует сила упругости, равная согласно закону Гука, , так, как показано ни рисунке 1.

Запишем уравнение второго закона Ньютона для груза в проекции на ось ОХ:

(4)

С учетом соотношения (3) уравнение второго закона Ньютона приводится к виду

где проекция ускорения на ось ОХ есть не что иное, как вторая производная по времени от координаты x груза, т. е. . Таким образом, мы получим, что в произвольный момент времени при колебаниях груза для его координаты имеет место соотношение

Следовательно, рассматриваемые колебания являются гармоническими и происходят с циклической частотой

и периодом

(5)

В ходе эксперимента вы должны убедится, что период не зависит от амплитуды колебаний груза и по измеренному периоду колебаний T и известному значению массы груза m рассчитать жесткость пружины K в соответствии с соотношением (5) по формуле

(6)

Определить жесткость пружины можно и другим путем. Для этого надо измерить деформацию пружины в положении равновесия груза и воспользоваться уравнением (3), согласно которому

(7)

После оценки погрешностей, полученные значения K следует сопоставить друг с другом и объяснить, в случае необходимости, причины возможного несоответствия.

 

 

2.3 Математический маятник. Методика эксперимента.

 

Рассмотрим простой маятник - тяжелый шарик, подвешенный на длинной нити. Если размеры шарика много меньше длины нити l , то этими размерами можно пренебречь и рассматривать шарик как материальную точку. Растяжением нити также можно пренебречь, так как оно очень мало. Можно пренебречь и массой нити по сравнению с массой шарика m. Таким образом, вместо реального маятника - шарика определенного размера на нити, которая, конечно, немного деформируется при движении и имеет массу, мы вправе рассматривать простую модель - материальную точку, подвешенную на нерастяжимой невесомой нити, называемую математическим маятником.

Выведем маятник из положения равновесия и отпустим без толчка. Возникнут колебания, проходящие в некоторой вертикальной плоскости. Траекторией движения шарика будет дуга окружности радиусом l. На шарик при движении будут действовать две силы: сила тяжести , направленная вертикально вниз и сила упругости нити , направленная вдоль нити (рис. 2). Конечно, при движении маятника на него еще действует сила сопротивления воздуха, но мы будем считать eё пренебрежимо малой.

Рассмотрим маятник в произвольный момент времени t в процессе колебаний

Рис.2

Пусть - угол отклонения от вертикали в этот момент. Запишем уравнение второго закона Ньютона в проекции на касательную ось , показанную на рис.2

Принимая во внимание связь линейного и углового ускорений

приходим к уравнению

, (8)

в котором неизвестная функция стоит под знаком производной. Такие уравнения в математике называют дифференциальными. Они часто встречаются при решении различных физических задач.

Решение уравнения (8) при произвольном начальном отклонении может быть либо найдено только численными методами с применением компьютера, либо записано с помощью специальных функций.

Ограничимся случаем малых колебаний, когда

Как известно из математики, для малых углов можно воспользоваться соотношением

(в радианах) . (9)

Заметим, что соотношение (9) может быть использовано и при углах порядка 30 °

.

 

С учетом соотношения (9) уравнение (8) примет вид

(10)

Уравнения, подобные этому, носят названия уравнений гармонического осциллятора.

Непосредственной подстановкой можно убедиться, что решение уравнения (9) имеет вид

где - угловая амплитуда колебаний, - начальная фаза ( в случае, описанном выше ) , - циклическая частота собственных колебаний.

Для периода колебаний математического маятника имеем

(11)

Из полученного нами соотношения (11) вытекает, что период колебаний Т при малых колебаниях не зависит от амплитуды . Это свойство маятника получило название изохронности колебаний.

В ходе эксперимента Вам предстоит определить диапазон изохронности колебаний и экспериментально проверить зависимость периода малых колебаний Т от длины маятника l , описываемую теоретически полученным соотношением ( 11 ) .

Соотношению (11) можно придать вид :

(12)

Для экспериментальной проверки этого соотношения Вам предстоит измерить периоды малых колебаний маятника при различных значениях длины нити и по результатам измерений построить график зависимости y=f(x) , где, а x=l .

Если в пределах точности измерений экспериментальные точки ложатся на прямую, то это может являться экспериментальным подтверждением зависимости (11).

Соотношение (12) может быть использовано для определения ускорения свободного падения. Для этого следует измерить период колебаний маятника Т для выбранного значения длины нити l и рассчитать ускорение свободного падения по формуле

После оценки погрешности полученное значение g сравнивается с известным Вам табличным значением g=9,8 м/с².