Жорсткі стрижні розраховують на стиск за умовою
σ = P/A ≤ [ σ-], (2)
де P – стискаюча сила, A – площа поперечного перерізу стрижня,
[σ-]= σгр/n (3)
- допускна напруга на стиск (далі нижній індекс будемо опускати), n – коефіцієнт запасу, обумовлений галузевими нормами міцності.
Для стрижнів великої гнучкості на підставі точного або чисельного розв'язання крайової задачі для рівняння стійкості [7]
(4) (4)
критичні (ейлерові) напруги можуть бути представлені у формі
σ кр= σэ = π2 E/λ2 (5)
і, як правило, добре узгоджуються з експериментами.
Фізично нелінійна задача про стійкість стрижнів кінцевої гнучкості представляє значні труднощі й найбільш достовірними є залежності, що апроксимують результати експериментальних досліджень, з яких найбільш відома формула Ф.С. Ясинського[1,3, 5-10]
σкр= a – bλ + cλ2 (6)
Тут а, b і c - коефіцієнти, що залежать від матеріалу [5, стор. 455].
У кожному разі аж до початку втрати стійкості стрижень працює на стиск і умову стійкості можна записати аналогічно умові міцності на стиск (2)
σ = P / A ≤ [σу], (7)
де [ σу]= σ кр / nу (8)
і nу відповідно допускні напруги і коефіцієнт запасу на стійкість, причому [σу]≤[σ]. Замість останньої нерівності можна записати рівність
[σу] = φ [σ] (9)
Тут 0<φ ≤ 1 - коефіцієнт зміни основного напруження, що допускається на стиск, або коефіцієнт умовного напруження, що допускається.
Підставляючи (9) в (7), умову стійкості можна переписати у вигляді
σ = P/A ≤ φ [σ] (10)
У навчальній і довідковій літературі [1,3,5-10] приводяться табульовані залежності
φ = φ (λ) (11)
для різних конструкційних матеріалів.
1.3 Алгоритм розрахунків на стійкість
Якщо відомі розміри й форма поперечного перерізу, то площа А і радіус інерції перерізу i можуть бути визначені по формулах
A=ka r2 ; i=ki r, (12)
де ka і ki залежать тільки від форми (однакові для геометрично подібних фігур). Підставивши (11) в (10) з урахуванням (1) і (12) отримаємо рівняння
Pдоп=φ(νl/( ki r)) [ σ] ka r2, (13)
яке можна тим або іншим способом вирішити щодо будь-якого невідомого.
Звичайно відомі довжина стрижня l, спосіб закріплення його кінців, отже ν, та матеріал, тобто [σ] і конкретна залежність (11). Нехай також задані розміри й форма поперечного перерізу (12). У результаті можна визначити допускне навантаження, Pдоп і зрівняти його із заданим P (перевірочний розрахунок).
Для заданого навантаження P можна відшукати характерний r та інші розміри поперечного перерізу, задавшись його формою (коефіцієнтами ka і ki) – проектувальний розрахунок.
В останньому випадку, як випливає з виду правої частини (13), рішення необхідно знайти послідовними наближеннями.
1.4 Проблеми реалізації алгоритму
При виконанні проектувальних розрахунків вручну трудомісткими є кількаразові звертання до таблиць (11) з виконанням інтерполяції. Безпосереднє програмування даного завдання для ЕОМ призводить до необхідності введення значних масивів початкових даних. Для складання компактних програм і при розрахунках вручну зручно апроксимувати таблиці (11) простими формулами з невеликим числом варійованих параметрів.
1.5 Апроксимація таблиць φ = φ (λ)
Типова форма графіка залежності φ від λ зображена на малюнку 1.
Малюнок 1. Графік φ = φ (λ)
Таблиці значень коефіцієнтів φ для різних матеріалів наводяться у довідниках і підручниках [1,3,5-10]. Звичайно таблиці будуються для інтервалу 0 < λ <200.
Апроксимація поліномом. Із зовнішнього вигляду кривої φ = φ (λ) випливає, що необхідний поліном ступеня не нижче 3-ого
φ (λ)=a0 + a1 λ +a2 λ2 + a3 λ3 (14)
На перший погляд здається, що необхідно використовувати формулу φ (λ)=1 + a1 λ +a2 λ2 + a3 λ3, яка автоматично прив'язала б функцію φ (λ) до точки (0,1). Однак вираз (14) має додатковий ступінь свободи, що дозволяє зменшити середні похибки апроксимації.
Результати визначення коефіцієнтів ai методом найменших квадратів (МНК) наведено у таблиці 1. Слід зазначити, що обчислення по формулі (14) приводять до малих різниць близьких величин. Тому слід уникати округлення коефіцієнтів ai і використовувати всі значущі цифри, наведені в таблиці 1.
Апроксимація експонентою. Для більш точного представлення кривої φ (λ) в інтервалі 0< λ< 200 можна було б скористатися рівнянням
(15a)
що містить три параметри. Однак, як показали розрахунки, з достатньою для практики точністю графік функції φ = φ (λ) може бути представлений для цього інтервалу залежністю
(15б)
Параметри b і a можуть бути підібрані як МНК, так і іншими методами наближеного аналізу з яких найбільш простий у реалізації метод колокацій (МК) використання якого у нашому випадку полягає у наступному.
Припустимо, відомі коефіцієнти φ1 і φ2 для двох значень гнучкості λ1 і λ2. Підставивши у формулу (15б) відповідні φ і λ, отримаємо два рівняння із двома невідомими a і b. Очевидно, що крива, задовольняюча рівнянню (15б), при цьому буде проходити через три точки з координатами (0,1), (λ1, φ1), (λ2, φ2) (точки колокацій (ТК), малюнок 1). У цьому випадку параметр b може бути знайдений з рішення трансцендентного рівняння
(16)
і параметр a - по формулі
,…і=1,2 (17)
Недоліком МК є невизначеність вибору точок колокацій, від яких залежить точність апроксимації, особливо при малому числі ТК (у розглянутому окремому випадку приймалися λ1 = 0.5λ2).
У таблиці 2 дані значення параметрів a і b, знайдені за описаною схемою для різних матеріалів. При цьому для вирішення рівняння (16) використовувалися дані з довідників [5, 6, 9] і метод половинного ділення [4].
Таблиця 1. Коефіцієнти ai у формулі (14)
Матеріал стрижня | Діапазон значень λ | а0 | а1×102 | а2×104 | а3×106 |
1 Сталь класу 38/23 2––“”–– 44/29 3––“”–– 46/33 4––“”–– 52/40 5––“”––– 60/45 6––“”–– 70/60 7––“”–– 85/75 8 Ст 0, 2, 3, 4, 5 9 НЛ-1 10 НЛ-2 (15ХСНД) СПК | 0…220 0…220 0…220 0…220 0…220 0…220 0…220 0…200 0…200 0…200 0…200 0…100 | 1,004318 1,016494 1,021961 1,030598 1,054729 1,073369 0.987300 0,987628 1,008762 0,995307 1,003143 | -0,068536 -0,169260 -0,214025 -0.292394 -0,532364 -0,715697 0.121936 0,396687 -0,116613 -0,045446 -0,110939 | -0,522620 -0,497074 -0,485396 -0,444941 -0,279710 -0,129279 -0.751707 -76,34876 -0,657878 -0,766780 -2,283945 | 0,173351 0,179785 0,182670 0,178780 0,149480 0,116339 0.248073 0,2718562 0,254104 0,291598 1,559925 |
Матеріал стрижня | Діапазон значень λ | а0 | а1×102 | а2×104 | а3×106 |
11 СЧ 12-28; СЧ 15-18; СЧ 15-30; СЧ 15-32; СЧ 15-36; | |||||
СЧ 18-36; СЧ 21-40. 12 СЧ 21-44; СЧ 24-44; СЧ 28-48. 13 Амг | 0…100 0…150 | 1,009925 1,006378 | -0,391263 -0,114311 | -2,327691 -0,871068 | 1,849383 0,423050 |
14 Амг6 15 АВТ1 16 Д16Т 17 Кам'яні та армокам'яні елементи 18 Залізобетон 19 Бетон важкий 20 Бетон легкий 21 Дерево (сосна, ялина) | 0…150 0…150 0…150 0…150 0…100 0…100 0…100 0…200 | 1,036413 1,044095 1,071236 1,014077 0,970768 1,008460 1,008787 1,048227 | -0,521529 -0,392641 -0,777400 -0,226183 +0,714628 -0,083384 +0,026714 -0,370861 | -0,659902 -0,929945 -0,587496 -0,607519 -2,097372 -1,088066 -2,292274 -0,570146 | 0,417745 0,528714 0,455554 0,294597 0,911068 ,619705 1,767735 0,264138 |
Таблиця 2. Коефіцієнти a і b апроксимуючої функції (15б)
Матеріал стрижня | Діапазон значень λ | a×102 | b | Максимальна похибка, % |
1 Сталь класу 38/23 2 ––“”–– 44/29 3 ––“”–– 46/33 4 ––“”–– 52/40 5 ––“”–– 60/45 6 СЧ 15-30; СЧ 41-40 7 СЧ 21-44; СЧ 28-48 8 Дерево 9 Бетон важкий 10 Бетон легкий | 0…200 0…200 0…200 0…200 0…200 0…100 0…100 0…180 0…100 0…80 | 0,80174 0,88875 0,9254 0,96009 1,020 1,5985 2,0116 1,1877 1,3498 1,9511 | 0,89238 0,89758 0,90031 0,90676 0,90934 0,91078 0,89566 0,90949 0,65605 0,59180 | + 3 + 3 + 3 +6/-3 +7/-3 + 3 + 5 + 6 + 4 + 4 |
Загальні рекомендації
Маючи формулу для обчислення коефіцієнта φ = φ (λ) типу (14) або (15), неважко скласти програму для підбору перерізів стислих стрижнів (проектувальний розрахунок) послідовними наближеннями (задані навантаження Р, приведена довжина νl, і форма поперечного перерізу, тобто ka і ki), або перевірки стійкості стрижня із заданими формою (відомі ka і ki), площею А поперечного перерізу та приведеною довжиною νl (визначається Pдоп на стійкість).
У таблиці 3 наведений один з варіантів такого алгоритму.
Його реалізація конкретною мовою програмування не представляє труднощів.
Таблиця 3. Алгоритм розрахунку центрально стислого стрижня.
Введення початкових даних A: =0 (проектувальний ) або A: = A (перевірочний розрахунки) 2 Якщо А≠ 0, іти до п.17 3 φ0: = 0.5 4 φj: = φ0 5 Aj: = P/ φj[σ] 7 ij := ki rj 8 λj := νl/ ij 9 Підпрограма φj := φ (λj) 10 φj+1:= (φj+ φj-1)/2 11 Якщо | φj+1- φj| ≥ ε іти до п.5 12 Якщо λj < [λ] іти до п. 16 13 λ: = [λ] | 14 i:= νl / λ 15 r:=i /ki 16 A:=ka r2 17 А – вивід. 18 вив. 19 i:=ki r вив. 20 λ := νl/ i вив. 21 Підпрограма φ = φ (λ) 22 σкр := φ[σ] вив. 23 σ:=P/A вив. 24 Pдоп:= φ[σ]A вив. 25 σ/ φ[σ] вив. 26 Кінець |
Тут [λ] – найбільше значення гнучкості для розглянутого матеріалу, наведене в таблиці φ = φ (λ).
Список літератури використаної до лекції 10
1 Беляев Н.М. Сопротивление материалов. Изд. 9. – М.: Гостехиздат, 1954.
2 Гордон Дж. Конструкции, или почему не ломаются вещи.
Пер. с англ. В. Д. Эфроса / Под ред. С.Т. Милейко. – М.: Мир, 1980. –390 с. с ил.
3 Дарков А.В., Шпиро Г.С. Сопротивление материалов. – М.: Высш. шк., 1975. – 654 с.
4 Мудров А.Е. Численные методы для ПЭВМ на языках Бейсик, Фортран и Паскаль. - Томск: МП “РАСКО”,1991.-272 с.: ил.
5 Справочник по сопротивлению материалов / Писаренко Г.С.,
Яковлев А.П., Матвеев В.В.; Отв. ред. Писаренко Г.С. – 2-е изд., перераб. и доп. – Киев: Наукова думка, 1988. – 736 с.
6 Стальные конструкции: справочник конструктора / Под ред. Н.П.Мельникова. – М.: Стройиздат, 1976. – 329 с.
7 Суслов В.П., Кочанов Ю.П., Спихтаренко В.Н. Строительная механика корабля и основы теории упругости. – Л.: «Судостроение», 1972. – 720 с.
8 Феодосьев В.И. Сопротивление материалов. – М.: Наука, 1979. – 559 с.
9 Феcик О.П. Справочник по сопротивлению материалов. – Киев: Будiвельник, 1982. – 280 с.
10 Филоненко-Бородич М.М. и др. Курс сопротивления материалов. – Ч.2. – М.: ГИТТЛ, 1956. – 539 с.