2.) термический к.п.д. цикла Карно увеличивается при возрастании температуры источника Т1 и при уменьшении температуры холодильника Т2;
3.) термический к.п.д. цикла Карно всегда меньше единицы и не может быть равен ей, так как это могло бы быть лишь при Т2/Т1 = 0, т.е. при Т1 = бесконечности или Т2 = 0, но как первое, так и второе неосуществимо. В тепловых двигателях температура холодильника – это обычно температура окружающей среды Т2 = 250–//- 3000 К, а температура горячего источника, при котором длительно могут работать конструкционные металлы паросиловых установок, составляет около 9000 К, в поршневых двигателях внутреннего сгорания, где стенки цилиндра охлаждаются, Т1 = 2500 – 30000 К.
Таким образом, тепло, получаемое в цикле газом, невозможно полностью обратить в работу, и превращение тепла в работу при всех условиях сопровождается переходом некоторого количества тепла от источника к холодильнику.
4.) термический к.п.д. цикла Карно при Т1 = Т2 равен нулю. Последнее указывает на невозможность превращение тепла в работу, если все тела системы имеют одинаковую температуру, т.е. находятся в тепловом равновесии.
Как видно, положения, устанавливаемые при рассмотрении цикла Карно, являются основными положениями второго закона термодинамики.
Необходимо иметь в виду, что полученное выше выражение для к.п.д. цикла Карно относится к обратимому круговому процессу. Все действительные процессы, как известно, необратимы и необратимость связана с потерей работы. Поэтому к.п.д. необратимого цикла Карно будет меньше, чем 1 – Т2/Т1.
Характерная особенность цикла Карно состоит и в том, что его к.п.д. не зависит от природы работающего тела, т.е. данных Т1 и Т2 он будет одинаков не только для идеальных, но и для реальных газов. Это положение, известное под названием теоремы Карно, строго доказывается в подробных курсах. Вместе с тем к.п.д. цикла Карно будет больше к.п.д. любого другого цикла в тех же пределах температур.