Особый класс магнетиков образуют вещества, обладающие самопроизвольной (в отсутствие внешнего поля) намагниченностью. Наиболее распространенным представителем этого класса магнетиков является железо. Поэтому такие вещества получили название – ферромагнетики.
Ферромагнетики это вещества, в которых собственное магнитное поле может намного превышать вызвавшее его внешнее магнитное поле. Например, для железа это превышение может составлять 5∙103.
К ферромагнетикам кроме железа относятся никель, кобальт, гадолиний, ряд сплавов, а также некоторые металлические стекла.
Ферромагнетики обладают следующими отличительными свойствами:
– нелинейная зависимость намагниченности от напряженности магнитного поля. В переменном поле эта зависимость имеет вид замкнутой кривой (петли гистерезиса);
– большое значение магнитной проницаемости μ (для супермаллоя μ=8∙105) и ее сложная зависимость от напряженности магнитного поля;
– наличие остаточной намагниченности;
– наличие температуры Кюри, при которой исчезают ферромагнитные свойства;
– изменение линейных размеров и объема при намагничивании (магнитострикция).
Классическая теория ферромагнетизма была разработана фр. ученым П. Вейсом (1907г). Вейс предполагал, что при температурах ниже точки Кюри ферромагнетик «разбивается» на домены – малые области (10-6–10-4м) самопроизвольной намагниченности.
В отсутствие намагничивающего поля (Н=0) в пределах каждого домена вещество намагничено до насыщения. Однако векторы J намагниченности отдельных доменов ориентированы так (рис. а), что результирующая намагниченность вещества близка к нулю.
Процесс намагничивания ферромагнетика объясняется следующим образом.
С увеличением напряженности Н внешнего поля (рис. б) объем доменов типа 1 и 4, векторы J которых составляет меньший угол с вектором Н, увеличивается за счет доменов типа 2 и 3, у которых указанный угол больше. На этой стадии намагничивание является обратимым.
При дальнейшем увеличении напряженности поля (рис. с) домены типа 2 и 3 исчезают вовсе. На этой стадии процесс становится необратимым. При последующем росте напряженности происходит вращение векторов намагниченности доменов, они устанавливаются вдоль вектора Н (рис. д) и наступает магнитное насыщение.
На участке наиболее крутого увеличения намагниченности наблюдается эффект Г. Баркгаузена (1919), который проявляется в скачкообразном изменении J при монотонном изменении Н. Эффект Баркгаузена объясняется тем, что дефекты строения кристаллов препятствуют плавному смещению границ доменов при увеличении напряженности поля.
При выключении внешнего поля после достижения насыщения, единственным фактором, влияющим на намагниченность J, остается тепловое движение атомов. Однако для «поворота» домена (совокупности атомов) требуется значительная энергия. Поэтому процесс размагничивания при обычных температурах затруднен. Размагничивание наступает при достаточно высокой температуре (точке Кюри).
3. Какое количество теплоты надо сообщить 12 г кислорода, чтобы нагреть его на DТ = 50 К при постоянном давлении. (М = 32 × 10 -3кг/моль)
Билет №16