Приборные постоянные:
m1 = 1.5 кг
d = 50 мм
b = 47 мм
Поправка K = 1.083
a) Метод максимального отклонения:
Из четырёх периодов Рис. 5, можно рассчитать T = 639 с.
Используя первые пять максимальных отклонений S(1) – S(5) светового пятна (см. Таблица 1), можно рассчитать положение равновесия SII:
Без корректировки, выражение (X) даёт:
С учётом поправки:
Литературные данные:
b) Метод ускорения:
На Рис. 6 представлена линейная зависимость положения S светового пятна от квадрата времени t в первые минуты после отвода больших шаров. Наклон зависимости даёт:
Без корректировки, выражение (XIII) даёт:
С учётом поправки:
Ускорение свинцовых шаров спадает во времени из-за уменьшения скрученности стержня, лучшая прямолинейная аппроксимация находится через соотношение: имеет систематическую ошибку. Более точное исследование показывает, что ошибка порядка -7.5 % при измерении порядка одной десятой периода T, т.е. приблизительно 60 с. С учётом этой поправки .
Замечание. Расстояние b = 47 мм берётся с учётом того, что два маленьких шарика отцентрированы внутри кожуха, а большие шары касаются стены. Если наши расчеты гравитационной постоянной (I) меняются из-за движения маятника (расстояние 45мм меньше чем в положении равновесия), оба эти изменения вносят вклад в результат для положения (III) и соотношение между угловой величиной D и периодом осцилляции T (IV). Непосредственный расчет показывает, что эти два эффекта компенсируют друг друга и (VII) даёт хорошее соответствие. С другой стороны, расчет должен учитывать любое расстояние, которое может быть между стеной и большими шарами. Дополнительное расстояние в 1 мм завышают значение гравитационной постоянной почти на 4 %. Для сравнения, неточная настройка нулевой точки маятника пренебрежительно мала.