Опыт показал, что зависимость от ν при некоторой температуре T черного тела имеет вид (рис. 73.1).
Введем понятие энергетической светимости Rэ тела, равной энергии Wизл его теплового излучения, испускаемого за единицу времени τ с единицы площади S тела во всем интервале частот от 0 до ∞:
(73.1)
Рис. 73.1
С учетом соотношения (71.1) имеем
(73.2)
Для черного тела
(73.3)
численно равна площади, ограниченной кривой и осью абсцисс (рис. 73.1).
Делались попытки теоретически получить зависимость от ν и T. В ходе этих попыток были установлены законы теплового излучения черного тела:
1) закон Стефана–Больцмана: энергетическая светимость черного тела пропорциональна четвертой степени его температуры:
(73.4)
где σ — постоянная Стефана–Больцмана σ = 5,7∙10–8 Вт/(м2К4).
2) закон смещения Вина: частота νm, соответствующая максимальному значению спектральной плотности черного тела, прямо пропорциональна его температуре:
(73.5)
где b1 — постоянная величина.
Обычно закон смещения Вина формулируют иначе. Вводят спектральную плотность энергетической светимости
(73.6)
где — энергия теплового излучения, испускаемого за единицу времени с единицы площади поверхности тела в интервале длин волн от λ до λ +dλ. Тогда закон смещения Вина имеет следующую формулировку: длина волны λm, соответствующая максимальному значению спектральной плотности черного тела, обратно пропорциональна его температуре:
(73.7)
где b — постоянная Вина () (рис. 73.2).
Рис. 73.2
Пример 73.1. Световой поток Ф, излучаемый черным телом, равен 34 кВт. Найти температуру T этого тела, если площадь его поверхности S = 0,6 м2.
Дано: Ф = 34 кВт S = 0,6 м2 | Решение
| ||
T – ? |
Ответ: T = 1000 К.
Пример 73.2. Определить энергетическую светимость черного тела, если максимум спектральной плотности энергетической светимости приходится на длину волны λm = 600 нм.
Дано: λm = 600 нм | Решение
| ||
– ? |
Ответ: